Гиперон

Cтраница 3

Бозе избирается гипероном в качестве своего партнера по ассоциативному рождению, а именно / С-мезон с его специфическими свойствами. В свете других известных случаев ассоциативного рождения ферми-частиц, может быть, и не является случайным то обстоятельство, нтО - Свойства / ( - мезонов некоторой точки зрения являются промежуточными между свойствами бозе - и ферми-частиц. [31]

А - гипероном всегда рождается Л - мезон, в поведении которого обнаруживаются те же особенности, что и у гиперона. [32]

Частица является нейтральным гипероном. Кроме нейтрального гиперона, в опытах по изучению состава космических лучей ( 1958 г.), а также в опытах на космотроне ( 1954 г.) были обнаружены заряженные гипероны с различными схемами распада. [33]

Примечательно, что гипероны и мезоны могут распадаться различными способами. [34]

Элементарная ч-ца, гиперон, не имеющий электрич. [35]

Для образования пары гиперон - антигиперон требуется существенно больше энергии, чем для создания пар нуклонов. Например наиболее легкий из антигиперонов - анти-лямбда-нуль гиперон ( А0) может быть создан при энергиях на 1 - 1 5 ГэВ больших, чем те энергии, при которых возникают антинуклоны. Это связано с относительно большой массой покоя гиперонов. [36]

Для образования пары гиперон - антигиперон требуется существенно больше энергии, чем для создания пар нуклонов. Например наиболее легкий из антигиперонов - анти-лямбда-нуль гиперон ( Л0) может быть создан при энергиях на 1 - 1 5 ГэВ больших, чем те энергии, при которых возникают антинуклоны. Это связано с относительно большой массой покоя гиперонов. [37]

Так как все гипероны имеют отрицательную странность, то / ( - - мезон в реакциях обычного типа ( без образования антигиперонов) может возникнуть только в паре с / С - или / ( - мезоном. [38]

Для образования пары гиперон - антигиперон требуется существенно больше энергии, чем для создания пар нуклонов. Например, наиболее легкий из антигиперонов - анти-лямбда-нуль гиперон ( А) может быть создан при энергиях на 1 - 5Гэв больших, чем те энергии, при которых возникают антинуклоны. Это связано с относительно большой массой покоя гиперонов. [39]

Для образования пары гиперон - антигиперон требуется значительно большая энергия, чем для создания пар нуклонов. Например, наиболее легкий из антигиперонов антилямбда-нуль гиперон ( А) может быть создан при энергиях на 1 - 1 5 ГэВ больших, чем те энергии, при которых возникают антинуклоны. Это связано с относительно большой массой покоя гиперонов. [40]

Для образования пары гиперон - антигиперон требуется значительно большая энергия, чем для создания пар нуклонов. Это связано с относительно большой массой покоя гиперонов. [41]

Центры зарядовых мультиплетов гиперонов смещены по отношению к соответствующим центрам нуклонов. Странность - квантовое число, которое определяется как удвоенная величина смещения центра зарядового мультиплета. Для тг-мезонов и нуклонов странность равна нулю. [42]

Теоретический спектр энергий Л - частиц. [43]

Обнаружение Н - гиперона и выяснение неизвестных в настоящее время условий рождения каскадного гиперона сделали бы с известной точки зрения достаточно определенными наши представления о гиперонах и / С-мезонах в целом. [44]

Экспериментальные данные относительно гиперонов и / С-мезонов подсказывают, что, по-видимому, эти частицы как-то распределены по изотопическим мультиплетам. Если воспользоваться критерием близости масс компонент изотопических мультиплетов, то остается мало возможностей для различных вариантов этого распределения, и общепринятый вариант, в основном принадлежащий Гелл-Манну, кажется наиболее вероятным. Возникает вопрос: нельзя ли усмотреть некую закономерность в возникновении изотопических мультиплетов, найти какое-то квантовое число, закономерно меняющееся от мультиплета к мультиплету, и таким образом достроить систематику частиц. [45]

Страницы: 1 2 3 4