Cтраница 3
Рассмотрев гравитационные волны, длина которых мала по сравнению с глубиной жидкости, остановимся теперь на противоположном предельном случае волн, длина которых велика по сравнению с глубиной жидкости. Такие волны называются длинными. [31]
Скорость распространения волн на поверхности жидкости зависит от соотношения между глубиной жидкости и длиной волны. В наиболее общем случае скорость распространения волн выражается довольно сложной формулой. Но для тех классов волн, у которых длина волны весьма велика или же, наоборот, весьма мала по сравнению с глубиной жидкости, упомянутая формула сильно упрощается. [32]
Пологие волны, длина А которых велика по сравнению с глубиной жидкости, называются длинными волнами. [33]
Скорость распространения волн на поверхности жидкости зависит от соотношения между глубиною жидкости и длиною волны. В наиболее общем случае скорость распространения волн выражается довольно сложной формулой; но для тех классов волн, у которых длина водны весьма велика или же, наоборот, весьма мала по сравнению с глубиною жидко-сти, упомянутая формула сильно упрощается. [34]
Если канал прямоугольный, то Й0 bh, где h - глубина жидкости в канале при равновесии. [35]
Кроме того, вертикальный масштаб плотности предполагается болыши по сравнению с глубиной жидкости, так что ps может считаться постоянной. Такая модель непосредственно применима к океану, но определенные качественные выводы могут быть сделаны и для атмосферы. [36]
Процесс массопереноса газа в жидкость состоит из процесса постепенного выравнивания концентрации по глубине жидкости, скорость протекания которого определяется коэффициентом диффузии D. [37]
Давление р ( отсчитываемое от атмосферного давления на свободной поверхности) меняется по глубине жидкости согласно гидростатическому закону р pg ( h - z), где z - высота точки над дном. [38]
Давление р ( отсчитываемое от атмосферного давления на свободной поверхности) меняется по глубине жидкости согласно гидростатическому закону р - pg ( / t - г), где г - высота гочки над дном. [39]
Давление р ( отсчитываемое от атмосферного давления на свободной поверхности) меняется по глубине жидкости согласно гидростатическому закону p pg ( h - г), где z - высота точки над дном. [40]
Давление р ( отсчитываемое от атмосферного давления на свободной поверхности) меняется по глубине жидкости согласно гидростатическому закону р - pg ( / i - г), где г - высота точкн над дном. [41]
При роР & результирующее давление на дне сосуда равно pgh, где h - глубина жидкости в сосуде. [42]
На этих линиях постоянное значение имеет величина f / H, где Н - переменная глубина жидкости. [43]
Молекулы, находящиеся ниже уровня CD, взаимодействуя с молекулой т, стремятся втянуть ее в глубину жидкости, а молекулы, находящиеся выше уровня АВ, тянут ее кверху. Из рисунка видно, что под вогнутой поверхностью находится больше молекул, а под выпуклой меньше, чем под плоской. [44]
Низкое значение коэфициента с при длинной по сравнению с диаметром сосуда и высокой по сравнению с глубиной жидкости лопастью можно было предвидеть, так как такая лопасть не столько перемешивает, сколько вращает жидкость как целое, вследствие чего сопротивление в основном сводится к трению жидкости о стенки сосуда. Уменьшение высоты или длины в известных пределах благоприятствует повышению эффективности перемешивания с последующим увеличением коэфициента сопротивления. Безусловно, роль играло и относительное увеличение сопротивления трения на боковых поверхностях лопастей с уменьшением их высоты, так как толщина лопастей выбиралась постоянной. Надо полагать, что роль играют не только линейные размеры лопасти, но и отношение величины ее поверхности к площади диаметрального сечения жидкости. Однако число опытов недостаточно велико, чтобы из них. [45]