Градиент - напряженность - поле
Cтраница 2
Применение электрорыбозаградителей основано на способности рыб реагировать направленно в поле электрического тока: рыба уходит из зон с высоким значением градиента напряженности поля в более низкие. [16]
Большую флокулирующую способность полиградиентного поля можно объяснить увеличением магнитной силы взаимодействия между частицами, попавшими в магнитное поле, вследствие возросшего градиента напряженности поля - § га1 Н, что важно при сравнительно малой концентрации частиц железоокисной взвеси в очищаемом турбинном конденсате. Положительную роль также играют поверхность слоя шариков, организующая движение потока конденсата, и увеличивающаяся возможность встречи частиц, содержащихся в протекающем конденсате. В магнитном поле соленоида перечисленные условия отсутствуют, что и снижает его флокулообразующую способность. [17]
Установлено, что с увеличением градиента напряженности поля возрастает изменение магнитооптического эффекта. [18]
Эффективности процесса сепарации способствует также и электрич. Регулируя режим работы сепараторов изменением положения электродов, градиента напряженности поля и др., можно выделять из разнообразных сыпучих материалов фракции миним. [20]
Пуассона [2.7.1.70] в применении к случаю монополярной инжекции. Поскольку п n ( U, x), инжектированный заряд обеспечивает наличие градиента напряженности поля; следовательно, исключается возможность обращения величины F в нуль на большей части кристалла, и это означает, что напряжение U, связанное с током J, не бесконечно мало. В случае двойной инжекции рекомбинация носителей заряда вызывает исчезновение плотности заряда, и это является причиной падения напряжения; дивергенция плотности тока не равна нулю, и, поскольку электронный / и дырочный Jp токи пропорциональны F, дивергенция поля также отлична от нуля. Таким образом, рекомбинация носителей заряда выполняет роль, аналогичную роли объемного заряда, - обеспечивает сохранение напряженности поля F и тем самым создает конечную разность потенциалов для поддержания тока. [21]
Чтобы ответить на этот вопрос, рассмотрим крупномасштабное магнитное поле с характерным масштабом X, в котором присутствует градиент напряженности поля, ориентированный перпендикулярно к локальному направлению поля. Для удобства повернем систему координат так, что ось z направлена вдоль локального среднего поля, а ось у совпадает с направлением роста напряженности. [22]
 |
Однокамерные измерительные ячейки капиллярного типа. [23] |
При испытании ячейки со сходящимися боковыми гранями картина качественно меняется. Незначительная неоднородность электрического поля в рабочем зазоре ячейки, создаваемая уменьшением его ширины, вызывает перемещение н-алканов в направлении градиента напряженности поля. Перемещения низших н-алканолов с высокой диэлектрической проницаемостью в ячейке со сходящимися гранями в интервале напряженности электрического поля от 0 до 30 кВ / м не происходит. Поведение н-алканов в неоднородном электростатическом поле в свете известных экспериментальных работ по свойствам жидких диэлектриков [85] представляется аномальным. [24]
Однако при резонансной форме заряда вследствие существования запаздывания разряда, создающего разброс во времени между отдельными импульсами, получается разброс и в амплитуде импульсов напряжения генератора. Так как время запаздывания сокращается с увеличением перенапряжения на разрядном промежутке, то для уменьшения разброса расстояние между электродами выбирается таким, чтобы при сближении электродов градиент напряженности поля нарастал от минимального пробивного до удвоенного. [25]
При разделении веществ с малым эквивалентным весом, если их эквивалентная концентрация не пренебрежимо мала по сравнению с концентрацией буфера, возникает дополнительная причина размывания зоны. В соответствии с электрохимическими законами, рассмотренными в предыдущем разделе, в зоне при ее движении устанавливается электропроводность, отличная от электропроводности остального раствора. Под влиянием градиентов напряженности поля на одной из границ зоны возникают условия обострения, а на другой - размывания. Постепенно зона приобретает несимметричную форму. В предельном случае одна из границ может исчезнуть совсем. Как это и следует из теории Кольрауша-Вебера и Дола, этот эффект тем больше, чем больше разность между подвижностями исследуемых ионов и ионов буфера того же знака. Если эта разность отрицательна, обостряется передний фронт зоны, если положительна - то задний. Из сказанного очевидно, что размывание зон, вызванное электрохимическими причинами, можно уменьшить, подбирая ионный состав буферного раствора и увеличивая концентрацию последнего. [27]
Существуют и другие аномалии, не предсказываемые теорией Дола. На границах обычно возникают градиенты рН, вызванные изменением концентрации буферных солей. Следствием этого может быть изменение подвижности белка и дополнительное сужение или размывание границ, усиливающее ( для положительно заряженного белка) или ослабляющее ( для отрицательно заряженного) влияние градиентов напряженности поля. Неподвижные границы часто на самом деле медленно двигаются; иногда форма границ становится несимметричной. [28]
Vv однозначно связываются с крутизной фронта импульса напряжения. Важным достоинством данной методики, в отличие от использования соотношений типа (1.9), является то, что аналитическое выражение с определенными допущениями описывает реальный физический процесс и имеется физическая основа для дальнейших уточняющих корректив. В частности, напряжение начала разряда может быть выражено через геометрию электрода или радиус головки лидера и критериальные параметры начала прогрессирующей ионизации, а скорость разряда может быть поставлена в зависимость от градиента напряженности поля в разрядном промежутке. Порядок рассчитанных с использованием такого подхода величин скоростей разряда для ряда горных породах соответствует по порядку величин экспериментально определяемым значениям скоростей в прозрачных твердых диэлектриках в примерно таких же условиях пробоя. [29]
Подобные конфигурации полей нашли широкое применение для разделения изотопов [ см., например, Свартхолм и Зигбан ( 1948) или Форман и др. ( 1965) ], где высокий коэффициент пропускания играет важнейшую роль и можно использовать лишь небольшой диапазон масс ионов. Неоднородные поля имеют и другое преимущество - они позволяют достичь большей дисперсии по массам, чем в случае однородного поля той же величины. Различие особенно велико, если градиент напряженности поля имеет большую величину. [30]
Страницы: 1 2 3