Cтраница 1
Градиенты величин, входящих в (114.1), порождают как макро-физические, так и микрофизические процессы передачи энергии. [1]
Вследствие этого градиент величины р также возрастает в том же направлении. [2]
Закон Дарен, представляющий собой линейное соотношение между скоростью и градиентом величины ( p yh) и использованный при выводе предыдущих уравнений фильтрационного течения, имеет силу только до тех пор, пока течение остается ламинарным и несущественны эффекты инерции. [3]
Согласно формулам (91.1) двумерный вектор с составляющими Дс, Еу пропорционален двумерному градиенту величины Ez. Поэтому при выполнении условия (91.3) автоматически обратится в нуль так лее и тангенциальная составляющая Е в плоскости ху. [4]
Ро - значение рассматриваемой-величины в плоскости хОу, если предположить, что градиент величины Рпостоянен на расстоянии порядка средней длины свободного пробега. [5]
Истинное гравитационное поле не может оставаться неизменным при изменении места наблюдения или скорости хода часов; иначе говоря, градиент величины и направления истинного гравитационного поля не может тождественно равняться нулю. [6]
Отсутствие разницы в величине Я гидростатического напора для любой точки, взятой на поверхности плиты, а также волн и колебаний уровня над ее отверстиями истечения или перед переливными прорезями ее патрубков. Наличие градиента величины Н нарушает равномерность раздачи потоков, а наличие волн нарушает, кроме того, и нормальный режим истечения жидкости. [7]
В реальных экспериментах потенциал не является периодическим в пространстве, а химический потенциал ц не является постоянным в образце. Очевидно, что градиент величины ц не будет оказывать влияния на ток, текущий через образец, до тех пор пока уровень Ферми располагается в энергетической щели. Можно показать, что в образце с симметричными выводами, если величина eV - ц имеет одинаковое значение на двух границах, суммарный вклад от краев образца в холловский ток будет равен нулю. В более общем случае оказывается, что интегральный холловский ток определяется разностью в значениях ц, а не разностью электростатических потенциалов V между двумя границами образца. [8]
Сущность процессов переноса в газах состоит в том, что молекулы, двигаясь хаотически, переносят через произвольно выбранное сечение ту или иную величину: кинетическую энергию при теплопроводности, количество движения при внутреннем трении, относительную концентрацию меченых молекул при самодиффузии. Для переноса всегда требуется наличие градиента переносимой величины. [9]
Процесс разделения осуществляется в пористой среде, например на полоске фильтровальной бумаги. В основе этого метода лежит наложение параллельно электрическому полю градиента величины рН или концентрации раствора комнлексообразующзго взщества, способного давать с разделяемыми мзталламп анионныз комплексы. [10]
В заключение следует указать еще на один вариант электромиграционного метода разделения смесей. Речь идет о так называемом фокусированном ионном обмене, заключающемся в наложении градиента величины рН или концентрации комплексооб-разующего вещества параллельно электрическому полю р - 143 ] Эта методика позволяет производить разделение близких по свойствам элементов за сравнительно короткое время. [11]
При применении любых приемов определения газоотдачи весьма важной является уверенность в правильном установлении режима работы залежи на ранней стадии ее разработки. Как правило, эта уверенность может быть подтверждена несколькими пробными расчетами на ряд дат, либо графическим выражением зависимости текущей накопленной добычи GH от величины Д ( ра), т.е. по градиенту величины GH по давлению. Как отмечает А.И. Ширковский, прямолинейный участок зависимости GH от А ( ра) на ранней стадии разработки залежи будет наблюдаться всегда даже при интенсивном внедрении в залежь воды. Следует, однако, иметь в виду, что в случаях сложного геологического строения залежей ( наличие большого числа пропластков с различными проницаемостью и степенью дренирования продуктивных горизонтов многопластового месторождения при совместной их разработке) построенная по начальным данным кривая снижения пластового давления может иметь вид кривой водонапорного режима эксплуатации. [12]
В задачах обтекания вязким газом при достаточно больших числах Рейнольдса эффект аппроксимацион-ной вязкости превосходит эффект физич. Для уменьшения эффекта аппроксимационной вязкости необходимо сильное измельчение сетки вблизи обтекаемого тела. Практически в этом случае отходят от единой трактовки течения, разбивая задачу интегрирования на две: задачу обтекания тела идеальным газом, в к-рой, в частности, определяется скорость м; потока на границе / тела; задачу расчета вязкого течения вблизи тела, где градиенты величин велики ( так наз. Постановка задачи в рамках теории пограничного слоя является менее строгой, чем интегрирование уравнений Навье - Стокса; однако она является наиболее употребительной в инженерных расчетах при больших числах Рейнольдса. [13]
При этом уменьшение пористости осадка и увеличение его удельного сопротивления будет происходить в направлении от границы с суспензией к границе с фильтровальной перегородкой, так как величина р возрастает именно в этом направлении. Закономерности изменения статического давления жидкости, а также пористости и удельного сопротивления осадка в различных его слоях можно установить экспериментально ( с. Здесь следует только упомянуть, что градиент статического давления жидкости увеличивается в направлении or границы осадка с суспензией к границе его с фильтровальной перегородкой. Вследствие этого градиент величины р также возрастает в том же направлении. [14]
Вклад количества вещества, содержащегося в межгранульном пространстве единицы объема слоя, будем считать пренебрежимо малым по сравнению с величиной сорбции. Продольными эффектами также пренебрегаем, допуская их неявный учет в эффективном коэффициенте внешнего массообмена. Для того чтобы с учетом принятых ограничений сформулировать математическую модель динамики адсорбции, необходимо еще ввести допущения о характере массопереноса в транспортных порах и в единичных микропористых зонах. Для определенности примем, что диффузионный поток в транспортных порах пропорционален градиенту концентрации в них, а в микропористых зонах - градиенту величины сорбции. В этом случае уравнение массопереноса в единичных микропористых зонах оказывается линейным. [15]