Поперечный градиент

Cтраница 3

В этом приближении уравнение для фазы волны является уравнением Гамильтона-Якоби, а уравнение для поперечного градиента фазы волны (1.51) является замкнутым квазилинейным уравнением в частных производных первого порядка, и, следовательно, его можно решать методом характеристик. [31]

Рейхардтом в 1942 г., в которой предполагается, что поперечный леренос импульса пропорционален поперечному градиенту продольной оставляющей импульса. Профили скорости в теории Рейхардта имеют также асимптотический вид и близки к гертлеровским. [32]

Итак, интенсивность турбулентного переноса во всех трех случаях определяется однотипными выражениями в виде произведения поперечного градиента осредненнои переменной, характерной для переноса данного рода ( du / dy, dft / dy, dc / dy), на некоторый множитель сложной структуры. [33]

Пограничным слоем называют область течения ( вблизи стенки) вязкой теплопроводной жидкости, характеризуемую малой толщиной и большим поперечным градиентом, скорости или температуры, изменением которых обусловлены процессы переноса вещества, количества движения и теплоты. [34]

На входе в решетку донные линии тока близки к линиям тока основного потока, а в межлопаточном канале вследствие поперечного градиента давлений отклоняются к выпуклой стороне лопатки. [35]

Кривые распределения плотности тока, магнитной индукции и градиента давления в поперечном сечении канала при На 5. [36]

Расчеты, проведенные по формулам ( 116), ( 115) и ( 111), показывают, что поперечный градиент давления значительно меньше продольного др / ду др / дх. [37]

Пограничный слой на пластине при продольном обтекании ( dp / dx 0. [38]

Пограничным слоем называют область течения вязкой теплопроводной жидкости, характеризующуюся малой ( по сравнению с продольными размерами области) толщиной и большим поперечным градиентом величины, изменением которой обусловлен процесс переноса количества движения, теплоты, вещества. Пограничный слой, характеризующийся большим поперечным градиентом продольной составляющей скорости, под действием которого осуществляется поперечный перенос количества движения, называют динамическим. [39]

Мы видим, что скорость дрейфа, обусловленного кривизной магнитных силовых линий, так же как и скорость дрейфа, обусловленного поперечным градиентом магнитного поля, зависит от знака заряда частицы. В этом отношении оба дрейфа отличаются от дрейфа в электрическом поле, скорость которого вообще не зависит от заряда частицы. [40]

При зажигании встречным потоком скорость на границе горящей пылевоздушной струи падает до нуля и устанавливается расширенная зона с малыми скоростями и малыми поперечными градиентами продольной скорости. Это способствует уменьшению теплоотвода из зоны интенсивного реагирования, а следовательно интенсификации воспламенения. [41]

Имеющийся на графиках рис. 157 и 158 разброс очек, снятых с экспериментальных кривых, характеризует, помимо неточностей измерения, влияние безразмерных продольных и поперечных градиентов давлений, а также числа R на характер профиля скорости. В среднем, однако, для рассматриваемых случаев течения ( при отсутствии отрицательных градиентов давления) степенной закон профиля продольной скорости, а также принятый закон поперечной скорости (59.5) получают в этих опытах удовлетворительное экспериментальное подтверждение. [42]

Для турбулентного течения это уравнение может оказаться несправедливым, так как, согласно исследованиям Богдонова и Кеплера [12], при М0 2 9 средний поперечный градиент давления вблизи точки отрыва больше, чем продольный. При большом поперечном градиенте давления dpldy кривизна линий тока должна быть большой, а в окрестности прямолинейной стенки линии тока должны стремиться к прямым линиям. Следовательно, только во внешней части пограничного слоя линии тока имеют большую кривизну вблизи отрыва, и уравнение турбулентного пограничного слоя может стать здесь локально несправедливым. [43]

В соответствии с этим по длине канала можно выделить две области течения: в первой из них, до минимума числа Re влияние закрутки ( поперечного градиента давления) на структуру потока является преобладающим. По-видимому, это значение Ф и может использоваться для характеристики сильно - и слабозакрученных потоков в каналах. [44]

Сами индивидуальные частицы в потоках по трубам движутся следующим образом: в центральной притупленной области течения они движутся стационарно без вращения, а в области больших поперечных градиентов вблизи стенки трубы они совершают хаотические радиальные и вращательные движения, обусловленные столкновениями частиц. [45]

Страницы: 1 2 3 4