Поперечный градиент - температура
Cтраница 3
Формула (9.12) показывает, что вклад эффекта Эттингсгаузена весьма мал ( намного меньше 1 %), но растет с ростом электропроводности. Устранение этого паразитного эффекта возможно при измерении эффекта Холла на переменном токе с частотой, большей 50 Гц, когда поперечный градиент температур практически не успевает установиться. Заметим, что при наличии эффекта Пельтье на неомических токовых контактах образца к измеряемой разности потенциалов на холловских зондах прибавятся еще термомагнитные эффекты Пельтье - Риги - Ледюка и Пельтье - Нерста - Эттингсгаузена, которые будут при изменении знаков электрического тока и магнитного поля нечетными, как эффект Холла и эффект Эттингсгаузена, и поэтому не могут быть устранены при измерениях на постоянных электрическом токе и магнитном поле. [31]
 |
Изменение температуры ( а и тепловой нагрузки ( б по длине слоя катализатора в аппарате шахтного типа. [32] |
Кривая тепловыделений имеет такой же вид, как и кривая кинетики процесса, Поэтому в шахтных аппаратах при адиабатическом режиме профиль температур по высоте слоя будет зависеть от порядка реакции. Поперечный градиент температур в аппаратах шахтного типа при хорошей теплоизоляции корпуса отсутствует, вследствие чего профиль температур по высоте слоя будет определять поле температур во всем объеме катализатора. [33]
Возникновение поперечного градиента температур в полупроводнике вследствие разброса скоростей носителей при протекании электрического тока в полупроводнике и при воздействии поперечного магнитного поля называют поперечным термогальваномагнитным эффектом. [34]
Колонка для разделения изотопов по методу Клузиуса и Дикеля состоит из замкнутой вертикальной трубки, охлаждаемой током воды. По оси трубки расположена проволока, нагреваемая электрическим током. В этом случае поперечный градиент температуры порождает два эффекта: термическую диффузию в направлении градиента температуры и конвекционное движение газа - вверх вблизи горячей проволоки и вниз вблизи холодной стенки. Разделительный эффект под действием конвекции усиливается. [35]
В 1887 г. независимо друг от друга итальянец А. Ледюк обнаружили, что термогальваномагнитный эффект сопровождается термомагнитным эффектом - возникновением поперечного градиента температур в полупроводнике при наличии продольного градиента температур и воздействии поперечного магнитного поля. Величина поперечного градиента температур прямо пропорциональна напряженности магнитного поля, продольному градиенту температуры и ширине пластины. [36]
Для решения системы уравнений последовательных моментов необходимо конкретизировать семейство профилей температур и параметры, определяющие его изменение. При выборе параметров семейства будем исходить из физических представлений о влиянии деформации профиля скоростей и температур в пограничном слое на величины, определяющие теплообмен тела со средой. Очевидно, что в качестве основного фактора при деформации профилей температуры следует рассматривать поперечный градиент температуры на стенке. [37]
Однако к этому методу почти не прибегают, поскольку очень трудно обеспечить проведение работы без теплообмена с окружающей средой, а также в связи с трудностями замера температуры расплава в канале червяка. Кроме того, имеющиеся данные по распределению температур в канале червяка указывают на существование значительных поперечных градиентов температуры. Следовательно, одно из предположений не соответствует действительности. [38]
В 1887 г. независимо друг от друга итальянец А. Ледюк обнаружили, что термогальваномагнитный эффект сопровождается термомагнитным эффектом - возникновением поперечного градиента температур в полупроводнике при наличии продольного градиента температур и воздействии поперечного магнитного поля. Величина поперечного градиента температур прямо пропорциональна напряженности магнитного поля, продольному градиенту температуры и ширине пластины. [39]
В результате многочисленных гидравлических расчетов было установлено, что наиболее рациональным способом обеспечения зазора является установка ребер на одном тепловыделяющем элементе, соприкасающихся с гладкой оболочкой соседнего элемента. При этом тепловыделяющие элементы с правой и левой ориентацией ребер располагаются поочередно вокруг неоребренных ( обычных) тепловыделяющих элементов. Влияние организованного подобным образом перемешивания на поперечные градиенты температуры А Г ( которые являются основной причиной межэлементных нагрузок) показано на фиг. [40]
 |
Кривые оптимизации мощности фокусированного пучка ( Ro - 25 см, 2 8 км на горизонтальной. 4 25В 102ЬРо / Рьу ( / и вертикальной ( 2 трассах. [41] |
Для кольцевого пучка характерны меньшее смещение на ветер и большая компактность дифракционного пятна. Столь существенная разница характерна только для вертикальных трасс. Это связано с тем, что у фокусированного кольцевого пучка по мере распространения двухмодовый профиль интенсивности в поперечном сечении за счет дифракции довольно быстро сменяется на одномодовый. На горизонтальной трассе из-за поглощения на этом участке возникают сильные поперечные градиенты температуры, которые дефокусируют пучок на оставшемся пути до приемника. [42]
Расчеты, проведенные на равномерной прямоугольной сетке 14 X 26, показали, что при Gr 512 в полном соответствии с линейной теорией устойчивости любое начальное возмущение приводит в процессе установления к плоскопараллельному течению. При значениях Gr, превосходящих критическое, в результате переходного процесса устанавливается стационарное течение иной структуры - с образованием на длине волны одного вихря ( рис. 12) - интенсивность которого возрастает с надкритичностью. Формирование вторичного режима приводит к существенному изменению профилей продольной скорости и температуры. При рассматриваемой довольно высокой надкри-тичности интенсивность продольного течения понижается: в области, занятой вихрем, образуется зона пониженного поперечного градиента температуры. [43]
Рассмотрим механизм возникновения эффекта Риги - Ледюка. Для этого нам достаточно вернуться к объяснению поперечного эффекта Нернста - Эттингсгаузена. При его объяснении мы нашли, что более горячие и более холодные носители заряда отклоняются в противоположные стороны. Но это означает, что грань, к которой отклоняются более горячие электроны, должна нагреваться, в то время как противоположная грань должна охлаждаться; другими словами, возникает поперечная разность температур, или поперечный градиент температуры у2Т, который вызовет поток энергии W. [44]
Рассмотрим механизм возникновения эффекта Риги - Ледюка. Для этого достаточно вернуться к объяснению поперечного эффекта Нернста - Эттингсгаузена. При его объяснении мы нашли, что более горячие и более холодные носители заряда отклоняются в противоположные стороны. Но это означает, что грань, к которой отклоняются более горячие электроны, должна нагреваться, в то время как противоположная грань должна охлаждаться; другими словами, возникает поперечная разность температур, или поперечный градиент температуры ЧгТ, который вызовет поток энергии W, стремящийся скомпенсировать различие в потоках энергии, переносимой горячими и холодными частицами к боковым граням. W возникает угол фя. [45]
Страницы: 1 2 3 4