Граница - пузырь
Cтраница 1
Граница пузыря может незначительно колебаться около сферической формы таким же образом, как и у газового пузыря, поднимающегося при некоторых условиях в слое капельной жидкости. [1]
 |
Движение окрашенных частиц около пузыря. [2] |
Частицы на границе пузыря задерживали порошок и, окрашенные им, становились видимыми. [3]
Следовательно, при Ja 1 скорость перемещения границы пузыря столь мала, что в каждый момент времени температурное поле в окружающей жидкости успевает стать таким же, каким оно устанавливается в стационарных условиях. [4]
Предположение о существовании внутреннего диффузионного пограничного слоя на границе пузыря противоречит физической картине течения. На границе пузыря нормальная компонента скорости жидкости не обращается в нуль ( и не мала по сравнению с касательной компонентой), как следует из [21], поэтому во всей рассматриваемой области течения, в том числе и на границе пузыря, диффузионный перенос незначителен по сравнению с конвективным. В частности, на границе пузыря нормальный к ней конвективный перенос значительно превышает диффузионный. [5]
При В 0 под поверхностью плазмы это означает появление поверхностного продольного тока - положительного на границе пузыря и отрицательного на внешней границе плазмы. Если плазменный шнур с отрицательным поверхностным током касается диафрагмы, то из-за резкого охлаждения края шнура и быстрого уменьшения его проводимости этот отрицательный поверхностный ток должен быть сброшен. С этой точки зрения отрицательный пичок должен происходить в момент касания шнура с диафрагмой, что согласуется с экспериментальными данными. [6]
А - м приближении; означает, что в выражении учитываются все члены до порядка Wk включительно; Q - граница пузыря в А - м приближении. [7]
Как показано ранее ( см. § 6.1, 6.3), при быстром расширении сферической паровой полости давление в ней, а значит, и давление на границе пузыря со стороны жидкости заметно превосходит давление РЖ вдали от межфазной границы. При кипении на горизонтальной твердой стенке расширение парового пузырька не обладает сферической симметрией, пузырек, особенно в начальный период роста, отталкивает жидкость от стенки. В результате жидкость как бы прижимает пузырь к обогреваемой поверхности. В целом прослеживается тенденция: чем больше скорость роста пузырька, тем дольше он удерживается у стенки и тем больших размеров достигает перед отрывом. [8]
Предположение о существовании внутреннего диффузионного пограничного слоя на границе пузыря противоречит физической картине течения. На границе пузыря нормальная компонента скорости жидкости не обращается в нуль ( и не мала по сравнению с касательной компонентой), как следует из [21], поэтому во всей рассматриваемой области течения, в том числе и на границе пузыря, диффузионный перенос незначителен по сравнению с конвективным. В частности, на границе пузыря нормальный к ней конвективный перенос значительно превышает диффузионный. [9]
На границе пузыря величина ф также является функцией только времени - вначале она нарастает во времени, а затем может достигнуть некоторого предельного равновесного значения. [10]
 |
Создание полигонов Тиссена. а расположение точек. Ь построение связанных с ними полигонов Тиссена. [11] |
В конце концов границы пузырей превращаются в прямые линии, а сами пузыри - в многоугольники. Стороны этих многоугольников ориентированы перпендикулярно линиям, соединяющим соседние точки. Причем длины двух отрезков, получившихся с обеих сторон границы, одинаковы. [12]
 |
Создание полигонов Тиссена. а расположение точек. Ь построение связанных с ними полигонов Тиссена. [13] |
В конце концов границы пузырей превращаются в прямые линии, а сами пузыри - в многоугольники. Стороны этих многоугольников ориентированы перпендикулярно линиям, соединяющим соседние точки. Причем длины двух отрезков, получившихся с обеих сторон границы, одинаковы. [14]
 |
Зависимость отрывноги диаметра от средней скорости роста пузыря. [15] |
Страницы: 1 2