Граница - раздел - диэлектрик
Cтраница 2
 |
Преломление линий индукции на границе двух диэлектриков. [16] |
Нормальная составляющая Dn вектора индукции непрерывна при переходе через границу раздела диэлектриков, а тангенциальная составляющая терпит разрыв непрерывности. [17]
Пусть напряженность поля ЕО свободных зарядов составляет некоторый угол с границей раздела диэлектриков. [18]
 |
Преломление линий индукции на границе двух диэлектриков. [19] |
Таким образом, нормальная составляющая напряженности поля терпит разрыв при переходе через границу раздела диэлектриков. [20]
При толщине каждого слоя, равной К / 4 лучи, отраженные от границ раздела диэлектриков, будут интерферировать в одинаковой фазе, обеспечивая этим максимальную величину отраженного светового потока. [21]
Выписать выражения комплексных амплитуд векторов поля и проверить выполнение граничных условий в случае, когда волна падает на границу раздела диэлектриков под углом Брюстера. [22]
Задача будет решена, если нам удастся найти заряды д / и д № так, чтобы на границе раздела диэлектриков соблюдалось условие непрорывности касательной составляющей вектора напряженности поля и нормальной составляющей вектора смещения. [23]
Выбор формы и размеров изоляции по картине поля производят методом последовательных приближений по величине допустимой напряженности электрического поля на электродах или на границе раздела диэлектриков. [24]
Неравенство сил, действующих на заряды дг и q2 объясняется тем что эти заряды сами по себе не образуют замкнутую механическую систему; имеются еще связанные заряды на границе раздела диэлектриков. [25]
Задача дифракции электромагнитных волн на многослойном диэлектрическом теле может быть сведена к системе интегральных уравнений, составленных относительно плотностей поверхностных электрических и магнитных токов, текущих но внешней поверхности тела и по всем границам раздела диэлектриков, подобно тому, как ото было сделано в предыдущем параграфе. В этой работе первоначально выводятся уравнения для задачи дифракции на нескольких телах. [26]
Так как Dnl равно числу линий смещения, пересекающих единицу поверхности раздела в диэлектрике /, a Dn2 - числу линий смещения для той же площадки в диэлектрике 2, то из (47.3) следует, что линии электрического смещения не прерываются на границе раздела диэлектриков. По этой причине для описания электрического поля в неоднородных диэлектриках гораздо удобнее пользоваться электрическим смещением D вместо напряженности поля Е, и в этом заключается основной смысл введения электрического смещения. [27]
Тем самым мы полностью определили вектор D, а значит, и его вихри. D не перпендикулярен к границе раздела диэлектриков, то он имеет на границе поверхностные вихри. [28]
Оптика как раздел электродинамики хорошо изложена в книге Борна и Вольфа [16], где в первой главе рассмотрены плоские волны, поляризация, отражение и преломление волн и пр. Весьма полное рассмотрение падения плоских волн на границу раздела диэлектриков и проводников дано в книге Стрэттона [106], гл. [29]
На этой поверхности Е и Н не удовлетворяют уравнениям Максвелла и, вообще говоря, будут терпеть разрыв. Условия для тангенциальных и для нормальных компонент Е и Я на границе раздела диэлектриков оказываются различными. Условия эти получаем из рассмотрения тех связей между компонентами по обе стороны тонкого слоя, которые слабо меняются при предельном переходе от тонкого слоя к границе раздела. Утверждение о существовании таких условий означает, что предельная форма этих связей не зависит от того, как именно совершается этот предельный переход. [30]
Страницы: 1 2 3