Граница - сетка
Cтраница 1
Граница YA сетки состоит из всех узлов ( 0, iz), C / V, i2), ( г, 0), ( г, ] V2), кроме вершин прямоугольника ( О, О), ( О, N2), ( jV, 0), ( NiNz которые не используются. [1]
Граница Y сетки состоит из всех узлов ( 0, г2), Wi, iz), ( zt, 0), ( ii, N2), кроме вершин прямоугольника ( О, О), ( О, Nt), ( Nlt 0), ( NiN2), которые пе используются. [2]
Интерполирующая поверхность имеет на границе сетки, определяемой Мху, равные нулю производные выше первого порядка. [3]
Простейший метод аппроксимации границы моделируемого поля, не совпадающего с границами дискретной сетки, состоит в замене контура поля ступенчатой линией, совпадающей с границами ближайших ячеек сетки. Приемлемая точность может быть получена выбором достаточно малого шага сетки. [4]
Например, если известны контурные значения и и - -, то на границе сетки III ( см. фиг. [5]
Сопротивления на поверхности сетки отличаются от тех, которые соответствуют внутренним частям поля, даже в тех случаях, когда границы поля совпадают с границами сетки. [6]
Усиление поля на границах сетки, по-видимому, связано с тем, что горизонтальные движения плазмы сгребают силовые линии к границам супергрануляц. [7]
Для моделирования свойств горных пород применяют так называемые сосредоточенные элементы электрической цепи, причем решения находят лишь для тех точек натуры, которые моделируются узловыми точками сетки, состоящей из сопротивлений и емкостей. Для моделирования процессов фильтрации к1 границам сетки и внутренним узловым точкам подводится нужное напряжение и подается ток определенной силы. [8]
Поэтому граничные условия в жестких областях при я - - ооид - - 00 выполняются приближенно. В результате этого численные расчеты показывают, что во всех узлах сетки имеется неоднородная пластическая деформация. Но малые значения скоростей деформаций, соизмеримые с погрешностями вычислений, приводят к неустойчивости итерационного процесса, так как коэффициенты и источниковый член в уравнении для вихря ( 12) вычисляются с большой погрешностью. Такие малые значения скоростей деформаций возникают вблизи левой и правой границ сетки, где неоднородное поле скоростей пластического течения непрерывно переходит в однородные распределения скоростей жестких зон. [9]
Переход к многомерному случаю связан со значительными усложнениями. Совокупность всех узлов называется сеточной областью Vh или сеткой. Каждый узел Х SA называется граничным узлом, а совокупность всех таких узлов - границей сетки. Для построения разбиения области V необходимо задать форму конечного элемента. Мы будем рассматривать простейшие случаи разбиения, когда конечные элементы представляют собой прямоугольные параллелепипеды или прямугольники одинаковой формы. [10]
 |
Распределение температуры Г, концентрации нейтрального водорода п и свободных электронов пе в фотосфере я нижней. [11] |
С - темп - pa разреженного газа вновь возрастает до - 10 К в хромосфере и более чем до - - 10е К в короне. Первые две тысячи км хромосфера остается сравнительно однородной: лишь часть плазмы оказывается заключенной в петельные структуры; выше хромосфера распадается на ряд отд. Диаметры спикул сравнимы с диаметрами гранул, скорость подъема и опускания вещества в них иг 20 км / с. Хромосфера с Т 10000 К является источником линейчатого излучения металлов, водорода и гелия. Линии наблюдаются в излучении за краем диска и в поглощении - в проекции на диск. Горизонтальная неоднородность хромосферы проявляется при наблюдениях в частотах линий Н, водорода, Н я К ионизов. Наиб, характерной является хромо-сферная сетка: ячейки диам. Газ в ячейках растекается от центра к периферии со скоростями 0 3 - 0 4 км / с. Происхождение хромосферной сетки связано с наличием конвективных движений масштаба - супер -, или сверхгрануляции. Из границ хромосферной сетки выбрасывается большее кол-во спикул, чем из центр, частей ячеек. Переход от хромосферной газа с Т - 10 К к корональному с Т - 10 К происходит в каждой фиксиров. Такой узкий слой формируется за счет потока тепла из короны вниз. В первом приближении плотность газа падает при удалении от лимба по гид-ростатич, закону ( с уменьшением плотности в е раз на расстоянии ок. Самые плотные и горячие арки располагаются в активных областях и близ них. Темп - pa плазмы в большинстве арок составляет 2 млн. К, плотности близки к 10 см-3. Как само происхождение арочной структуры, так и нагрев плазмы в арках связаны с влиянием магн. [12]
Страницы: 1