Граница - тень
Cтраница 3
Анализируя доступные аналитические решения уравнении Максвелла, которые в пределе X О приводят к каустикам или границам тени, можно заметить, что вблизи критических областей амплитуда поля испытывает систематические колебания в пространстве. [31]
Основным положительным свойством преобразователей рассогласования для слежения за световым пятном, отличающим их от преобразователей для слежения за границей тени и света, была названа нечувствительность к изменению яркости светового пятна вплоть до полного его исчезновения. Иными словами, преобразователи для слежения за световым пятном не реагируют и на нарушение связи с первичным измерительным прибором, поскольку исчезновение светового пятна по каким-либо аварийным причинам означает не что иное, как потерю этой связи. [32]
С точки зрения геометрической оптики эта плоскость отделяет освещаемую область от области тени, отсюда и ее название - граница тени. [33]
Линия, от которой падает тень на стену ниши ( рис. 630), параллельна плоскости стены, поэтому граница тени в натуре подобна этой линии. [34]
Если воспользоваться оборотом речи, уже применявшимся о этой книге, то нашу задачу можно сформулировать так: требуется найти все овалоиды, граница тени которых при освещении любым параллельным пучком света является плоской. [35]
Однако, мы воздержимся от осуществления этого плана, так как оно несколько сложно и так как в следующем пункте мы рассмотрим область границы тени гораздо проще. [36]
 |
Схема измерения шероховатости поверхности методом светового сечения. [37] |
Если полоска света будет достаточно узкой, то можно получить так называемое световое сечение ( в плоскости Я2), которое позволяет получить границу тени, подобную профилю поверхности в секущей - плоскости Пг ( рис. 8, а), размеры которой несколько увеличены в зависимости от угла р падения светового луча. [38]
В рассматриваемом примере бегущие области полутени являются практически наблюдаемыми, если их длительность меньше ( ti - t0) - временного зазора между геометрооптическими границами тени. [39]
Значения г) - я соответствуют геометрическим границам тени; при ф - ф0 это есть граница полной тени, а при ф ф фо - граница тени отраженной волны. Это условие вместе с условием kr как раз обеспечивает применимость обычной приближенной теории дифракции Френеля. [40]
Значения ф тг соответствуют геометрическим границам тени; при ф ( p - PQ это есть граница полной тени, а при ф ( p PQ - граница тени отраженной волны. [41]
Эйри J v / v, для которого преобразование Ханкеля пропорционально circ ( V / / fl) найденное таким образом поле быстро спадает до нуля за границей тени. Этот результат противоречит общим выводам теории дифракции. Следовательно, для правильного вычисления поля в дальней области необходимо использовать приведенный выше интеграл. [42]
Поле с частотой шг существует, если только зеркало не убегает от падающего возмущения, т.е. при 0 / 3 - cos o - В противном случае перед зеркалом будет наблюдаться только одна ( верхняя) граница тени. [43]
Если зафиксировать значение угла ф и начать уменьшать р, то расстояние между двумя седловыми точками будет уменьшаться до тех пор, пока они не сольются в одну; последнее произойдет в том случае, когда точка Р располагается на границе тени. По мере дальнейшего продвижения в область тени вклад от wg стремится к нулю ( см. работу Нуссен-цвейга [22], указанную в литературе к гл. [44]
Этот случай, особенно важный вследствие его применения в методе отражения, имеет то ( формальное) преимущество, что в иен комплексные интегралы могут быть сведены к хорошо исследованному интеграл Гаусса ( он же интеграл Френеля), чем облегчается не только исследование границы тени, но и сравнение с классической теорией диффракции. [45]
Страницы: 1 2 3 4