Испарение - частица
Cтраница 2
За распылением следуют нагрев и испарение частиц топливч. Скорость испарения зависит от летучести топлива и его скрытой теплоты парообразования, которые, очевидно, имеют большое значение. [16]
Процесс ядерного распада сравнивается с испарением частиц с поверхности жидкости, а процесс ядерного захвата - с конденсацией пара. Представление об энергетических уровнях, которое было создано для внешней оболзчки атома, может быть перенесено с небольшими изменениями в область ядра. [17]
Несколько сложней дело обстоит с учетом испарения частиц. [18]
Для упрощения задачи положим, что процесс испарения частиц жидкого топлива протекает одновременно с процессом их сгорания или с незначительным опережением. [19]
При диспергировании достаточно летучих ОВ непрерывно происходит процесс испарения частиц аэрозоля, что практически не влияет на поражающее действие ОВ, так как образовавшийся пар также будет заражать атмосферу. [20]
При диспергировании достаточно летучих ОБ непрерывно происходит процесс испарения частиц аэрозоля, что практически не влияет на поражающее действие ОБ, так как образовавшийся пар также будет заражать атмосферу. [21]
При горении распыленного жидкого топлива вводится дополнительно уравнение испарения частицы жидкого топлива. [23]
При увеличении тонкости распыления уменьшается время, необходимое на испарение частиц распыленного сырья. Чем меньше диаметр капель, тем тоньше паровая оболочка вокруг нее и тем большая ее часть прогревается путем радиационного теплообмена. Остальная часть паровой оболочки может прогреваться путем теплопроводности. Таким образом, с уменьшением диаметра капель увеличивается относительное время пребывания испаренного сырья в зоне высоких температур, а следовательно, и степень увеличения ароматизованности сырья, что в конечном счете сказывается на выходе и качестве технического углерода, а также выделении газообразных продуктов процесса. В результате растет скорость всего процесса, в конечном счете, интенсификация процесса приводит и к увеличению дисперсности получаемого углерода. [24]
Приведенные выше уравнения не учитывают влияние на радиус факела распыления испарения частиц, температуру газовой среды и ряд других факторов, сопутствующих реальному процессу распылительной сушки. [25]
Остаточное возбужденное ядро может испарять нуклоны или нук-лонные кластеры подобно испарению частиц компаунд-ядром. [26]
Вторая половина главы VII посвящена выяснению условий устойчивости сверхплотного состояния относительно испарения частиц, деления и [ i-распада. Используются результаты работ [20] и [21] для определения пионной энергии, а также выражения для энергии нуклонной среды без учета конденсата [33] при больших нуклонных плотностях. Составляются интерполяционные формулы отдельно для пионной и нуклонной энергий, объединяющие результаты для малых и больших плотностей. С помощью этих формул определяется энергия ц плотность сверхплотного состояния ядерного вещества и выясняются области устойчивости относительно деления и - распада при различных значениях констант теории. [27]
 |
Расчетные скорости распространения плоской волны ионизации в ксеноне при атмосферном давлении. [28] |
Наиболее благоприятную ситуацию для возникновения пробоя следует ожидать в условиях газодинамического режима испарения частиц. [29]
 |
Зависимости отношений энтальпии ( 1от, температуры ( Г, скорости ( Wom на оси струи в двухфазной системе ( к соответствующим значениям в однофазной системе от степени двухфазности ( К. [30] |
Страницы: 1 2 3 4