Границы - пластина
Cтраница 1
 |
Микроструктура сплава ВТ9 после нагрева при 950 С, выдержке 30 мин, деформации 30 % при е - 3 1 - 10 - с.| Микроструктура сплава ВТ9 после деформации 70 % при в - З. МО с ( б и е - ЗД-КГЛГ 1 ( а. [1] |
Границы пластин искривлены и разделены на отдельные фрагменты. [2]
 |
Упрощенная схема выращивания кремниевой ленты EFG-способом. / - кремниевая лента. 2 - формооб-разователь. 3 - жидкий кремний. [3] |
В этом случае два параллельных дендрита формируют границы пластины или ленты, вытаскиваемых из переохлажденного расплава. [4]
В этом случае говорят, что обе границы пластины излучают независимо. [5]
Уравнение 0 со ( т) ( 0 т 2я) всей границы пластины со скругленными углами определяется из условий симметрии. [6]
Из вывода формулы ясно, что Jp, 5 характеризует отражение волн, движущихся в пластине и отраженных от границы пластины с первой средой обратно в пластину, a р2 относится к отражению волны, движущейся в пластине, от границы с третьей средой. Другими словами, yjp и v / p2 описывают отражение волн в пластине от ее поверхностей. [7]
Естественно было предположить, что ускоренная диффузия при охлаждении связана с дефектностью структуры, которая возникает при 3 - - - превращении. По-видимому, границы пластин а-фазы представляют собой области скопления дислокаций и избыточной концентрации вакансий. [8]
Стернбергом [69] на основе двух гипотез: при контакте по линии, совпадающей с осью ребра, и при контакте по всей ширине ребра в предположении, что касательная реакция не изменяется по ширине ребра. В этой работе дан анализ особенностей решения для случая, когда ребро достигает границы пластин. [9]
Как уже говорилось в разд. Волна расширения обусловлена радиальными перемещениями, возникающими в точке приложения нагрузки. Волна же сдвига возникает от поперечных или окружных смещений. При распространении волн расширения и сдвига вдоль границы пластины возникают и другие волны. В материале с коэффициентом Пуассона 0 46 скорость волны сдвига составляет 52 % скорости волны расширения. Поэтому при распространении импульса напряжений эти две одновременно возникающие волны стремятся разделиться. Когда импульс имеет большую продолжительность, как, например, при ударе падающим грузом, то он успевает распространиться на большое расстояние до полного разделения двух волн. В случае же кратковременного импульса разделение происходит гораздо быстрее. [10]
 |
Ограничение краевого поля толстой ( а или тонкой ( б экранирующими пластинами и напряженность поля ( относительные единицы в краевой области ( в. [11] |
В экране должно быть отверстие для прохождения пучка ионов; краевое поле проникает через это отверстие. Однако его интенсивность уменьшается гораздо быстрее и практически равна нулю на небольшом удалении от щели. Фактически объекты, расположенные на этом расстоянии, не оказывают никакого влияния на движение ионов. Напряженность поля постепенно возрастает и экспоненциально достигает полного значения внутри отклоняющего поля, сравнительно далеко от границы пластин. Герцог ( 1940) предложил метод, позволяющий найти лучшее приближение к идеальному полю с резкими границами. Он рассчитал расположение резкой границы таким образом, чтобы результирующие углы отклонения пучка в идеальном поле оказывались точно такими же, как в реальном поле. [12]
В третьей главе содержится решение некоторых плоских контактных задач взаимодействия ребер с пластинами. В отличие от первых двух глав решение строится на основе уравнений теории плоского обобщенного напряженного состояния пластины без введения упрощающих гипотез. Ребра считаются присоединенными к пластинам по линии, ширина участка контакта не учитывается. В связи с математическими трудностями, возникающими при построении функций Грина для пластин конечных размеров ( в случае плоской задачи) в литературе, за небольшим исключением, рассмотрены плоскость, полуплоскость и полоса с ребрами конечной и бесконечной длины. В силу высокой концентрации напряжений вблизи концов ребер такие решения приближенно могут описывать напряженное состояние и характер реакций взаимодействия в окрестности концов ребер и для пластин конечных размеров, если, разумеется, ребро не доходит до границы пластины. В данной главе делается акцент на решение контактной задачи, состоящей в определении касательных реакций взаимодействия между пластинами и ребрами. Напряжения в пластинах не исследуются, но необходимые для этого формулы естественно получаются при формулировке задачи. [13]
Страницы: 1