Cтраница 1
Границы полупространств жестко сцеплены всюду, однако прочность адгезии на промежутке ( - /, /) контакта меньше, чем на остальной границе; поэтому при определенной величине напряжения сдвига т вдоль этого промежутка возникает трещина сдвига или скольжения. При дальнейшем увеличении нагрузки концентрация напряжений на краю трещины возрастает, достигая в конце концов предельной величины. [1]
Представляет интерес и плоская модель, в которой рассматриваются заданные источники вблизи границы разнородных полупространств. Задачи эти не просты; возникающие математические трудности преодолевались поколениями специалистов; достаточно сказать, что этими вопросами занимались такие выдающиеся физики-теоретики, как А. [2]
На рис. 9, б представлена лучевая картина процесса отражения сдвиговых волн от границы полупространства. Подчеркнем, что такое изображение процесса имеет смысл лишь до тех пор, пока при изменении угла у угол 9Х остается вещественным. При дальнейшем уменьшении угла у процесс отражения сдвиговых волн уже невозможно истолковать в рамках лучевых представлений. [3]
Естественно ожидать, что нестационарная плоская одномерная волна, уходя от места возмущения ( границы полупространства или поршня), может выйти ( хотя бы асимптотически) на стационарный режим, при котором скорости среды и ее составляющих параллельны фиксированной скорости поршня, вдоль которой направим ось х, а сама волна движется с постоянной скоростью Da по невозмущенной среде, не меняя своей конфигурации. [4]
Естественно ожидать, что нестационарная плоская одномерная волна, уходя от места возмущения ( границы полупространства или поршня), может выйти ( хотя бы асимптотически) на стационарный режим, при котором скорости среды и ее составляющих параллельны фиксированной скорости поршня, вдоль которой направим ось х, а сама волна движется с постоянной скоростью Д, по невозмущенной среде, не меняя своей конфигурации. [5]
Круглый виток радиусом а с током / расположен в свободном пространстве, а его центр находится на расстоянии d от границы полупространства с магнитной проницаемостью ( А. [6]
Этот пример показывает, что существенное изменение деформации по толщине пластического слоя и распределения контактного давления на цилиндр можно получить поворотом оси эллипса относительно границы полупространства. [7]
Следовательно, соответствующие (3.2) выражения для смещений являются суперпозицией экспоненциально убывающих и возрастающих с увеличением г слагаемых, что также противоречит предположениям о локализации движения вблизи границы полупространства. [8]
Решение задачи о стационарном пластическом течении при скольжении шероховатого эллиптического цилиндра по границе идеально-пластического полупространства показывает существенное влияние переменной кривизны границы контакта на распределение контактного давления и неоднородность пластической деформации по толщине пластического слоя полупространства. Поворотом оси эллипса с заданным отношением R относительно границы полупространства при заданной нагрузке можно изменять в широких пределах неоднородность деформации пластического слоя полупространства. [9]
На рис. 67, 68 показано также выпучивание границы жесткопласти-ческого полупространства, построенное по значениям скоростей, при бесконечно малом перемещении штампа A / i. Быстрое изменение скоростей в окрестности оси симметрии приводит к быстрому изменению скоростей в окрестности точки 1.1 ( рис. 66) границы полупространства. На остальной части границы при приближении к штампу скорости возрастают почти линейно. [10]
В последнее время поверхностные акустические волны начинают находить применение для определения поверхностных напряжений. Наиболее широко используются волны Рэлея, которые можно рассматривать как суперпозицию двух неоднородных волн - продольной и поперечной, распространяющихся вдоль границы полупространства с одинаковыми скоростями и быстро затухающих с глубиной. На границе полупространства эти волны взаимно компенсируют создаваемые ими напряжения. Их энергия локализована в поверхностном слое толщиной от одной до двух длин волн. [11]
Таким образом, для определения силы, вызывающей сближение флотируемых частиц, необходимо знать величину вязкостного сопротивления их движению FB. Для расчета этой величины рассмотрим установившееся движение твердого шара радиусом R, частично погруженного на глубину h в жидкость и перемещающегося с небольшой скоростью U вдоль границы полупространства, заполненного жидкостью. Эта задача, очевидно, эквивалентна задаче о течении несжимаемой вязкой жидкости относительно частично погруженного в нее неподвижного шара. [12]
Однако неоднородные по г и бегущие по к волны никаким дополнительным требованиям не подчинены. Суперпозиция неоднородных продольных и сдвиговых волн вблизи границы полупространства образует поверхностную волну Рэлея. Таким образом, для полной конкретизации задачи необходимо потребовать, чтобы поток энергии в рэлеевской волне был направлен от места приложения нагрузки. [13]
Наряду с объемными волнами в сплошных средах при наличии протяженных границ могут существовать волны, локализованные вблизи границ, которые играют роль волноводов. Таковы, в частности, поверхностные волны в жидкости и упругой среде, открытые английским физиком В. В идеальном случае волны Рэлея распространяются вдоль границы полупространства, экспоненциально затухая в поперечном направлении. В результате поверхностные волны локализуют энергию возмущений, созданных на поверхности, в сравнительно узком приповерхностном слое. [14]