Указанная грань

Cтраница 1

Указанные грани являются главными площадками, а действующие по ним нормальные напряжения - главными напряжениями. [1]

Рассмотрим последовательно каждую пару из указанных граней. [2]

Рассмотрим последовательно каждую пару ич указанных граней. [3]

В силу проведения операции объединения двух НФ указанные грани лежат в одной плоскости и в зависимости от условий объединения могут либо охватывать друг друга, либо пересекаться. [4]

Требуемому условию удовлетворяет любое значение лежащее между указанными гранями. [5]

Затем соединим точки А и b прямой линией и получим эпюру давления на указанную грань в виде прямоугольного треугольника А ЬВ. [6]

Аналогично можно сформулировать определение верхней ( нижней) грани последовательности в случае, когда указанная грань бесконечна. [7]

В аналогичной формулировке можно дать определение верхней ( нижней) грани последовательности в случае, когда указанная грань бесконечна. [8]

Если же хотя бы одна вершина m - й грани попадает внутрь площади, ограниченной k - u гранью, или наоборот, то это означает, что указанные грани пересекаются и их описания подлежат корректировке. [9]

К выводу дифференциального уравнения теплопроводности. [10]

Количество теплоты, подведенное к грани dydz в направлении оси Ох за время dr, составляет dOxqxdydzdr, где qx - проекция плотности теплового потока на направление нормали к указанной грани. [11]

Сравнивая по горизонтальной проекции положения ребра CCi и грани АВВ А, можно сделать вывод, что грань АВВ А расположена от плоскости V дальше, чем ребро СС, поэтому фронтальная проекция этого ребра будет невидима, так как ребро будет закрыто указанной гранью. [12]

Количество тепла, которое будет отводиться через противоположные грани в тех же направлениях, обозначим соответственно dQx dx, dQy dy, fl Qz dz - Количество тепла, подведенное к грани dydz в направлении оси ох за время dt, найдется как dQx qxdydzdi, где qx - проекция плотности теплового потока на направление ормал и к указанной грани. [13]

Количество теплоты, которое будет отводиться через противоположные грани в тех же направлениях, обозначим соответственно dQx dx, dQy dy, dQs az - Количество теплоты, подведенное к грани dy dz в направлении оси Ох за время dt, составляет dOx - qxdy dz dt, где qx - проекция плотности теплового потока на направление нормали к указанной грани. [14]

Мы рассмотрели тот случай, когда на грани S были заданы условия пятой задачи. Если же на указанной грани обращаются в нуль нормальная составляющая смещения, касательная составляющая напряжения и поток тепла ( условия шестой задачи), то согласно теореме 5.4 для вектора V ( х) снова придем к граничным задачам в полупространстве с условиями первой, второй, третьей, четвертой, пятой, шестой, седьмой или восьмой задач. Все эти задачи решены в пп. [15]

Страницы: 1 2 3