Физический алгоритм

Cтраница 1

Схема, поясняющая алгоритм расчета СО2 - лазера с заданными пространственными характеристиками излучения. [1]

Физический алгоритм синтеза выбранного типа резонатора представлен на рис. 2.30. Рассмотрим осесимметричную задачу. [2]

Используя физический алгоритм Ю. Г. Коротких [3, 4], определяются пластические составляющие полного тензора приращения деформаций, которые служат для пересчета коэффициентов Ац во втором приближении и так далее, пока процесс не достигнет заданной точности вычислений. [3]

Изложенный выше физический алгоритм формирования поля в волноводном резонаторе запишется следующей математической моделью. [4]

К константам относятся, прежде всего, площади сечения поглощения излучения накачки, времена релаксации и скорости основных процессов в системе рабочих уровней. Общие характеристики блока II полностью сопадают с характеристиками, которые даны аналогичному блоку в структурной схеме ГЛЭВ. Однако в связях этих блоков с другими блоками структурных схем на рис. 2.6 и рис. 3.18 существуют отличия. Прежде всего это касается связи основных блоков с блоками, определяющими возбуждение активной среды лазера. В схеме ГЛЭВ эта связь более сложна, если учитывать все возможные способы создания однородного объема разряда ( непрерывного и импульсного) в зависимости от давления активной смеси газов, уровня вйладываемой энергии и математических моделей этих разрядов. При больших энергиях возбуждения к этой проблеме добавляются проблемы анализа и математического моделирования неустойчи-востей в самом разряде, нагрева активной среды и, как следствие всего этого, проблемы однородности возбуждения активной среды лазера. В структурной схеме ГЛОН параметры оптической накачки ( энергетические, спектральные, временные) по отношению к процессам создания инверсии и генерации определяются как отдельные задачи расчета характеристик лазера накачки. Эти задачи решаются с помощью физических алгоритмов и программ их реализации на ЭВМ, которые хорошо апробированы и подтверждены экспериментальными исследованиями. В схеме ГЛОН при взаимодействии блока I и основного блока II менее критична проблема нагрева активной смеси при поглощении излучения накачки и релаксации тепла, хотя они и существуют для непрерывной накачки и импульсно-периодического режима. Температура нагрева в активной среде ГЛОН при поглощении излучения накачки намного меньше, чем в любом разряде ГЛЭВ, и поэтому она определяет только времена релаксации и скорости основных процессов в создании инверсии и не влияет на неоднородности активной среды. [5]

Страницы: 1