Графика - функция - распределение
Cтраница 2
На рис. 14 приведены графики функции распределения величин х Ig ( crmax - и) для образцов указанных типов. [16]
По полученным данным строят графики функций распределения вероятности разрушения образцов. [17]
Для вывода на одном графике функций распределения из разных семейств необходимо использовать процедуру наложения графиков Splltscreen / Overlay Plotting ( разделение листа и наложения графиков) пункта Report Writer and Graphics Replay ( текстовый редактор и воспроизведение графиков) головного меню пакета. [18]
 |
Определение плотности вероятности. [19] |
Если произвести измерения, меняя С / о, то получим график функции распределения. [20]
Для дальнейшего анализа функции распределения долговечности вычисленные значения долговечности целесообразно представить в виде вариационного ряда с последующим построением на логарифмической нормальной вероятностной бумаге [5] графика функции распределения. [21]
Величины, входящие в отношения ( 2 - 39): диаметры частиц, соответствующие проходам 84 1 % и 15 9 %, а также медианный диаметр, соответствующий проходу 50 %, - находятся из графика функции распределения, построенной в логарифмически вероятностной сетке. Наоборот, зная медиану распределения 65о и число б, можно из отношений ( 2 - 39) вычислить 6g4 i или 615 9 и по соответствующим величинам проходов построить на логарифмически вероятностной сетке график функции распределения. [22]
Это очень привлекательная модель распределения отношений цен ценных бумаг, потому что, если цена растет, то отношение цен будет больше единицы, если падает - то отношение цен будет меньше единицы, но оно никогда не принимает отрицательного значения. Теперь рассмотрим график функции логнормаль-ного распределения на рис. 4.7. На рисунке видно, что логнор-мальное распределение вытянуто вправо, но не имеет отрицательных значений. Это совместимо с возможным распределением цен ценных бумаг, поскольку они не могут упасть ниже нуля, и только очень немногие из наблюдений могли быть очень высоки. [23]
Из соотношения (17.38) видно, что плотность энергии колебаний существенно превышает плотность энергии в пучке, что объясняется малой групповой скоростью плазменных волн. По мере продвижения в плазму пучок по-прежнему релаксирует к состоянию, которое на графике функции распределения имеет вид плато. В процессе релаксации, как и в рассмотренной выше начальной задаче, граница плато, имеющая вид ступеньки, постепенно движется в сторону меньших импульсов, пока не достигнет значений р - тит. [24]
Величины, входящие в отношения ( 2 - 39): диаметры частиц, соответствующие проходам 84 1 % и 15 9 %, а также медианный диаметр, соответствующий проходу 50 %, - находятся из графика функции распределения, построенной в логарифмически вероятностной сетке. Наоборот, зная медиану распределения 65о и число б, можно из отношений ( 2 - 39) вычислить 6g4 i или 615 9 и по соответствующим величинам проходов построить на логарифмически вероятностной сетке график функции распределения. [25]
 |
Кривые контактной усталости. [26] |
Для построения кривых контактной усталости испытывают серию одинаковых образцов на четырех-шести уровнях напряжений. По результатам испытаний строят графики функций распределения ресурсов, выраженных в числах циклов нагружения, для заданных уровней напряжения. Затем, задаваясь определенной вероятностью разрушения, находят числа циклов, соответствующие заданным вероятности и напряжению, и строят кривые контактной усталости для различных уровней вероятности разрушения. [27]
После этого рост колебаний прекращается и устанавливается стационарное состояние. В случае релятивистского первоначально моноэнергетического пучка частицы диффундируют до тех пор, пока их импульсы не станут равными р - mvT, где VT - тепловая скорость электронов плазмы. Таким образом, плато графика функции распределения электронов пучка возникает в широком интервале импульсов. [28]
 |
Перемещение фронта адсорбции на неоднородной поверхности. Заштрихованная область относится к участкам, заполненным адсорбатом. [29] |
Чтобы избавиться от непринципиальных аналитических трудностей и добиться максимально простых и наглядных результатов, рассмотрим, следуя Рогинскому [12], более подробно физическую картину адсорбции на неоднородной поверхности. Когда степень заполнения даже на самых активных участках еще мала, адсорбция повсюду следует закону Генри. Ширина области Генри для неоднородной поверхности, определяемая ее шириной для участков с максимальными значениями теплоты адсорбции, очень мала. На активных участках быстро наступает насыщение, на участках же с меньшими значениями А, рост 6 остается линейным. Благодаря этому на графике функции распределения ( рис. 1.4) создается крутой фронт, отделяющий участки с 6, близким к единице, от участков с 6, близким к нулю. [30]
Страницы: 1 2 3