Cтраница 2
Это уравнение справедливо для любой пары групп состояний, для которых разность энергий равна А. [16]
Эти объекты позволяют отобразить на дисплее группу состояний сигнализации. Они предоставляют обзор верхнего уровня установки в целом, и позволяют вызвать связанные окна. [17]
При возбуждении одного 2р - электрона возникает группа состояний ls22s22p ( 2P) n /, ионизационный предел которой расположен на 90878 3 см 1 выше нижнего 3Р0 - подсостояния. Термы других групп, соответствующие возбуждению 1s - электронов или одновременному возбуждению двух электронов с п 2, имеют энергии, превышающие 200 000 см-1, и в настоящем Справочнике не рассматриваются. [18]
Легко видеть, что от каждой такой группы состояний в амплитуду рассеяния входит п ( п 1) / 2 независимых вещественных параметров. [19]
С п); суммирование охватывает полную - группу несовместных состояний системы, например, если есть три нитки, могут произойти следующие отказы двух ниток: первая и вторая, перва я и третья, вторая и третья. [20]
Как известно, электроны в отдельном атоме распределены по группам состояний, определяемых четырьмя квантовыми числами. Переход от отдельных атомов или молекул к твердому телу лучше всего можно представить как постепенное их сближение. При таком сближении большого числа п одинаковых атомов, образующих твердое или жидкое тело, взаимодействие их электрических полей вызывает расщепление каждого из квантовых состояний отдельного атома на п различных состояний. Вместо системы дискретных уровней энергии, которыми характеризуется отдельный атом, при переходе к твердому телу возникает система полос. Каждая из этих полос представляет собой энергетический уровень атома, расщепленный на п очень близких друг другу уровней. Такие зоны создаются не только за счет расщепления основного состояния атома; возбужденные состояния и состояния полной ионизации в атоме также дают полосы возможных энергетических уровней в твердом теле. Энергетическая схема электронных уровней твердого тела отражает степень закрепления электронов тех или иных атомов и вместе с тем степень их обобществления. [21]
Таким образом, достаточно рассмотреть матричные элементы для переходов внутри группы состояний с различными значениями М, соответствующих одному вырожденному уровню энергии. [22]
Заметим, что вместо оболочки л может быть выделена некоторая группа состояний. [23]
Таким образом, достаточно рассмотреть матричные элементы для переходов внутри группы состояний с различными значениями М, соответствующих одному вырожденному уровню энергии. [24]
Таким образом, в этих обычных случаях число частиц nt в группе состояний приблизительно одинаковой энергии пропорционально числу состояний g, входящих в группу. [25]
Заметим, что в действительности выражения для Us и для Ua определяют группу состояний, поскольку из-за вырождения состояний фиф матричный элемент от скалярного произведения ф DA n ф может иметь разные значения для различных вырожденных компонент функций фиф, которые отличаются проекцией углового момента электронов на молекулярную ось. [26]
Вообще, если имеются электроны, находящиеся при тепловом равновесии в двух группах состояний, то группу состояний, имеющую большую концентрацию электронов, следует рассматривать как резервуар, из которого электроны генерируются в состояния, где их концентрация меньше. Такое рассмотрение обеспечивает отсутствие обратного влияния статистических флуктуации скорости генерации на размер резервуара, соответствующего отрицательной обратной связи или корреляции, которая уменьшала бы нормальные статистические флуктуации. Подходя к этому вопросу несколько иначе, можно сказать, что упомянутые выше группы состояний образуют единую систему. Времена жизни элект юнов в каждой группе состояний определяют два различных времени ответа. Система как целое отвечает на внешнее воздействие или релаксирует со скоростью, определяемой меньшим из времен ответа. Более короткое время ответа связано с группой состояний, имеющих меньшую концентрацию электронов. [27]
В стационарном состоянии функция распределения / у нас зависит от трех параметров: от группы состояний Z, от осциллятор-ного квантового числа п и от волнового числа ky в направлении магнитного поля. [28]
Составив и решив систему уравнений для вероятностей пребывания в каждом из семи состояний, найдем вероятности групп состояний звена: PQ Pll pJ2 - номинального функционирования; p2l pJ2 - двух работающих агрегатов; Р31 РЭ2 - отключения станции. [29]
Вообще, если имеются электроны, находящиеся при тепловом равновесии в двух группах состояний, то группу состояний, имеющую большую концентрацию электронов, следует рассматривать как резервуар, из которого электроны генерируются в состояния, где их концентрация меньше. Такое рассмотрение обеспечивает отсутствие обратного влияния статистических флуктуации скорости генерации на размер резервуара, соответствующего отрицательной обратной связи или корреляции, которая уменьшала бы нормальные статистические флуктуации. Подходя к этому вопросу несколько иначе, можно сказать, что упомянутые выше группы состояний образуют единую систему. Времена жизни элект юнов в каждой группе состояний определяют два различных времени ответа. Система как целое отвечает на внешнее воздействие или релаксирует со скоростью, определяемой меньшим из времен ответа. Более короткое время ответа связано с группой состояний, имеющих меньшую концентрацию электронов. [30]