Большая группа - молекула
Cтраница 1
Большие группы блескообразующих молекул вступают в химические соединения с ионами металла. [1]
Общим во всех явлениях образования упорядоченных структур при необратимых процессах в сильно неравновесных открытых системах является совместное ( кооперативное) движение больших групп молекул. Хакен предложил для таких процессов самоорганизации общий термин синергетика ( от греч. [2]
Общим во всех явлениях образования упорядоченных структур при необратимых процессах в сильно неравновесных открытых системах является совместное ( кооперативное) движение больших групп молекул. [3]
Общим во всех явлениях образования упорядоченных структур при протекании необратимых процессов в сильнонеравновесных открытых системах является совместное ( кооперативное) движение или химическое превращение больших групп молекул. Физическая природа синергетики состоит в том, что в нелинейной области, вдали от равновесного состояния, система теряет устойчивость, и малые флуктуации приводят к новому режиму - согласованному движению или превращению сразу многих частиц. [4]
Полученные закономерности согласуются с тем специфическим кинетическим процессом, о котором уже говорилось: с цепным механизмом распада молекул, когда долго приходится ждать первого разрыва, а дальше за счет передачи свободных радикалов распад большой группы молекул идет в ускоренном темпе и не вносит заметного вклада в баланс времени для тре-щинообразования. [5]
Разность энергий падающего и испускаемого фотонов является характеристикой облучаемой молекулы и обычно соответствует изменению одного колебательного кванта. На рис. 6.2 для большой группы молекул приводятся величины смещения частот Q-ветвей колебательно-вращательного спектра комбинационного рассеяния. [7]
Первое начало, однако, не охватывает всех известных нам свойств тепла. Предположим, что мы смогли бы ввести большую группу молекул в абсолютно пустой сосуд так, чтобы все молекулы двигались в одном и том же направлении и с одной и той же скоростью. [8]
Однако отнесение торсионных колебаний пока еще не всегда вполне однозначно. Последние литературные данные по этому вопросу показывают, что надежные результаты могут быть получены лишь при рассмотрении нескольких или даже большой группы родственных молекул. Ценную информацию дают микроволновые измерения, однако, поскольку не все молекулы обладают дипольным моментом, этот метод может быть применен далеко не во всех случаях. [9]
Но мельчайшее количество материи, которое мы можем подвергнуть эксперименту, состоит из миллионов молекул, ни одна из которых никогда не является ощутимой индивидуально для нас. Поэтому мы не можем удостовериться в действительном движении любой из этих молекул; так что мы вынуждены оставить строго исторический метод и принять статистический метод, когда мы имеем дело с большими группами молекул. [10]
Второй закон термодинамики, как и первый, основан на надежных экспериментальных данных, полученных в результате следующих наблюдений: теплота самопроизвольно переходит из области высоких температур в область низких температур, газы самопроизвольно перетекают из области высокого давления в область низкого давления, два различных газа самопроизвольно смешиваются и теплота не может быть количественно превращена в работу в периодически действующей тепловой машине. Объяснение этих наблюдений основано на молекулярной структуре вещества. Однако экспериментальные наблюдения отражают поведение не отдельных молекул, а статистическое поведение большой группы молекул. Следовательно, второй закон термодинамики, который основан на наблюдении макроскопических свойств, по природе своей является статистическим и справедливость его ограничена законом статистики. [11]
Макроскопическое движение газа в цилиндрической трубе считается ламинарным, когда радиальное распределение массовой скорости параболическое. Когда скорость течения увеличивается, движение в конечном счете становится турбулентным и распределение массовой скорости принимает новую форму. В турбулентном течении вязкость и теплопроводность связаны с процессами переноса, которые сопровождаются взаимодействием между большими группами молекул. Так как уравнения движения главы 3 основаны на предположении, что в газовом потоке только бинарные столкновения оказывают существенное влияние на поток газа, то они не пригодны для расчета турбулентного течения. [12]
Метод валентных связей дает теоретическое обоснование широко применяемым химиками структурным формулам. Большое достоинство метода заключается в его наглядности. Однако представление о локализованных ( двухцентровых, двухэлектронных) химических связях оказывается слишком узким для объяснения многих экспериментальных фактов. В частности, метод валентных связей несостоятелен для описания молекул с нечетным числом электронов, большой группы молекул с дефицитом электронов, свойств соединений, синтезированных в последнее время. Большие трудности испытывает этот метод при объяснении магнитных свойств соединений, их окраски, энергетических характеристик молекул и многих других важных экспериментальных фактов. [13]
Неполярные молекулы ( или как их иногда называют молекулы с потенциалами, не зависящими от углов) не характеризуются каким-либо спефицическим распределением электрического заряда. При расчете вириальных коэффициентов для таких молекул в первую очередь необходимо выбрать подходящую потенциальную функцию, так как по этой функции рассчитываются коэффи-циенты. В литературе описано много потенциальных функций. В последней работе отмечается, что во voe потенциальных функциях должен быть учтен тот факт, что иоле-кулы притягиваются друг к другу при больших удалениях, а на малых расстояниях отталкиваются. Обычно силы ( или энергии) притяжения и отталкивания сбалансированы и энергия системы-минимальна. Предполагается также, что потенциальная энергия большой группы молекул аддитивна по всем возможным парам. [14]
Страницы: 1