Cтраница 1
Грюнейзен провел свои расчеты для воды при 10 С; автор пересчитал его результаты для воды при 25 С. [1]
Грюнейзен и Аденштедт [103] наблюдали термомагнитный эффект при иодородных температурах на монокристаллах вольфрама и бериллия, а также у меди, серебра и платины. [2]
Грюнейзен и Аденштодт [103] наблюдали термомагннтиый эффект при иодородных температурах на монокристаллах вольфрама и бериллия, а также у меди, серебра и платины. [3]
Грюнейзен и Риддеманн [82], измеряя х и с ряда сплавов Си, Ag и Ли при температурах жидких кислорода и водорода, показали, что х действительно можно оценить. BOB золота н подчеркнул, что результаты носят предварительный характер. [4]
Грюнейзена - отношение теплового давления к тепловой энергии решетки, умноженной на объем. [5]
Ми - Грюнейзена учитывает влияние температуры; его значение может быть сравнимо со значением PoV, а при высоких температурах и превосходить его. [6]
Если бы формула Грюнейзена - Блоха была совершенно точна, то параметр в оставался бы строго постоянным при всех температурах. В этом отношении имеется полная аналогия с положением в теории теплоемкости, где этот параметр также должен был бы оставаться строго постоянным, если бы модель Дебая была совершенно точна. Если же формула Грюнейзена - Блоха не вполне точна, то приходится рассматривать в как параметр, зависящий от температуры. [7]
В этом приблизительно верном законе Грюнейзена [ 48J k - постоянный коэф. Кюри имеется перелом в изменении теплопроводности. [8]
Этот закон был установлен эмпирически Грюнейзеном. [9]
Исследования, начатые Ми и Грюнейзеном и, позже продолженные многими авторами, с ясностью показали, что формула (8.21) только тогда хорошо аппроксимирует энергию взаимодействия, когда показатель степени т первого члена выбирается в точном согласии с индивидуальными свойствами вещества; при этом число т, вообще говоря, оказывается дробным. Для дальнейшего важно отметить, что при некоторых, видимо допустимых, упрощениях можно указать соотношения, позволяющие вычислить показатель т по критическим параметрам вещества. Это было подтверждено расчетом таких сложных эффектов, как термодинамические аномалии воды, и предвычислением свойств тяжелой воды. Это было показано еще в 30 - х годах и недавно подтверждено вычислениями, основанными на новых экспериментальных данных. [10]
Этот закон был установлен эмпирически а) Грюнейзеном. По некоторым данным, при температурах, близких к абсолютному нулю ( - 273 С), теплоемкость газов становится, как и у твердых веществ, исчезающе-малой. Классическая статистика не предусматривает факта убывания теплоемкости при понижении температуры. Формальное объяснение этого факта дается новой квантовой статистикой, созданной Бозе, Эйнштейном и Ферми. В области обычных и высоких температур выводы классической и квантовой механики совпадают. Но в области крайне низких температур квантовая статистика приводит к совершенно иным выводам, чем классическая статистика. [11]
По форме это выражение идентично уравнению Блоха - Грюнейзена, однако оно свидетельствует о том, что абсолютная величина сопротивления так же стремится к нулю [ благодаря множителю ( 0 / Ф) 4 ], как и при полном экранировании. [12]
По форме это выражение идентично уравнению Блоха - Грюнейзена, однако оно свидетельствует о том, что абсолютная величина сопротивления так же стремится к нулю [ благодаря множителю ( В / Ф) 4 ], как и при полном экранировании. [13]
К технически важным применениям интерференции принадлежит также предложенный Грюнейзеном метод определения растяжения упругих стержней и метод К о р-н у ш а для определения поперечного сжатия. [14]
Как мы указывали выше, в гармоническом приближении параметр Грюнейзена fo 0, поэтому в этом приближении давление фононного газа равно нулю. [15]