Давление - неон
Cтраница 1
Давление неона во многом определяет характеристики лазера, поскольку от его величины зависят скорость испарения и диффузии паров рабочего вещества, а также газоразрядные параметры плазмы. При этом уменьшается КПД передачи энергии от модулятора накачки к АЭ, о чем свидетельствует падение температуры на оболочке, но практический КПД возрастает с 0 84 % до 1 05 % за счет опережающего роста мощности излучения. [1]
 |
Электрическая схема включения люминесцентной лампы.| Стартер с газосветной лампой. Налево показано устройство лампы, направо-схема включения. [2] |
Давление неона в баллоне стартера ( подбирается таким, чтобы при подаче на лампу напряжения от сети обеспечивалось надежное воспламенение, а после установления в лампе рабочего напряжения стартер не загорался. После присоединения устройства к сети на электродах стартера произойдет тлеющий разряд, нагревающий биметаллический электрод, который, стремясь выпрямиться, накоротко соединит стартер, благодаря чему произойдет накаливание электрода. [3]
Увеличение давления неона от 250 мм рт. ст. до атмосферного ( 760 мм рт. ст.) привело к снижению мощности излучения до 23 Вт ( примерно на 40 %), практического КПД - до 0 57 % ( тоже примерно на 40 %), а вводимая в АЭ мощность почти не изменялась. По мере увеличения давления неона мощность излучения на зеленой линии падает резче, чем на желтой ( соответственно кривые 2 и 3 на рис. 3.18, а), что свидетельствует о снижении эффективности возбуждения АЭ. [4]
 |
Фрагмент концевой секции АЭ ГЛ-201 с отвалившейся от горения разряда ловушкой. [5] |
При давлениях неона менее 40 мм рт. ст. из-за сильной объемной диффузии заряженных частиц разряд с катода перебрасывается в сторону концевых стеклянных секций, на другие конструктивные элементы электродного узла и спай металл-стекло. При попадании разряда на спай происходит разгерметизация прибора. [6]
Дальнейшее снижение давления неона ( ниже 100 мм рт. ст.) ведет к уменьшению температуры разрядного канала и прекращению роста суммарной мощности излучения. Для увеличения мощности излучения при низких давлениях требуется соответствующее повышение концентрации паров меди. Но повышение концентрации атомов меди в условиях снижения давления неона может происходить лишь до тех пор, пока скорость диффузионного ухода паров меди не превысит скорости их поступления в активный объем из генераторов меди. По-видимому, давлению неона - 100 мм рт. ст. соответствует равенство обеих скоростей. [8]
 |
Осциллограммы импульсов напряжения АЭ ГЛ-201Д - а и зависимости напряжения на аноде тиратрона ( / и практического КПД ( 2 от давления неона при РВыпр 4 кВт и ЧПИ 9 кГц - б. [9] |
Если при давлениях неона около 200 мм рт. ст. суммарная мощность излучения равна 36 Вт, то при 50 мм рт. ст. - 27 Вт. Поднять температуру канала при pNe 50 мм рт. ст. до оптимальной не удалось даже когда потребляемая от выпрямителя мощность достигала 5 кВт, так как основная часть дополнительной мощности терялась в тиратроне. [10]
 |
Зависимости средней мощности излучения для АЭ ГЛ-201Д32 ( / и практического КПД ( 2 от ЧПИ при давлении неона 100 мм рт. ст. и мощности, потребляемой от выпрямителя, 5 5 кВт. [11] |
Снижение температуры оболочки АЭ при уменьшении давления неона происходит по двум причинам: уменьшается вводимая в АЭ мощность и снижается теплопроводность газа. [12]
 |
Естественная эрозия полого катода. [13] |
Диаметр полости равнялся 15 мм, а давление неона на основе приведенных выше соотношений было выбрано равным 5 мм рт. ст. Диаметр отверстия составлял - 4 мм. Характеристики этой лампы и их сравнение с характеристиками других ламп из цинка рассматриваются в разделе, посвященном цинку. Даже при большом токе через лампу самопоглощение было очень малым, а это значит, что из полости выходило небольшое количество металла. Лампа была сложна в изготовлении, и, поскольку удовлетворительные параметры были получены у ламп с более простой конструкцией, работа в этом направлении далее не развивалась. Однако долговечность такой лампы должна быть значительно большей, чем у обычных ламп. Эта конструкция дает также возможность уменьшить размеры лампы, так как поглощение газа снижено. [14]
Величина тэксш в пределах точности, меняется обратно пропорционально давлению неона. Таким образом, можно утверждать, что рассеяние на атомах газа является главным среди процессов, определяющих попадание позитронов в конус потерь и их уход из ловушки. Самые осторожные оценки показывают, что за наблюденные на опыте времена жизни - zz 6 еек позитроны совершают около Ю9 колебаний между пробками, описывая при этом свыше Ю10 ларморовских окружностей. [15]
Страницы: 1 2 3 4