Диффузия - тепло
Cтраница 3
При расчете конвективных сушилок для материалов с малым внутренним сопротивлением диффузии тепла и влаги действительную движущую силу и коэффициенты тепло - и массообмена аир можно рассчитать пошаговым методом, приняв их затем равными среднеинтегральным значениям. Для точного расчета сушильного аппарата пошаговым методом необходимо знать действительную движущую силу и истинные коэффициенты скорости обмена за небольшие промежутки времени в течение всего процесса сушки от его начала до конца. [31]
Отметим, что в реальном теплообменнике имеют место только конвекция и диффузия тепла, за счет которых тепло переносится между ячейками и внутри ячеек. В математической модели пористого теплообменника межъячеечный диффузионный перенос тепла сохраняется, а теплообмен внутри ячеек сводится к действию источника ( для нагреваемой жидкости) и стока тепла ( для охлаждающей жидкости), мощность которых пропорциональна локальному коэффициенту теплопередачи и температурному напору. [32]
 |
Базовые температурные функции активного теплового контроля. [33] |
Тем не менее, преимуществом метода раннего обнаружения является низкий уровень диффузии тепла в поперечных направлениях, в результате чего обеспечивают высокое качество воспроизведения границ скрытых дефектов. [34]
Можно показать, что уравнение ( 129) идентично подобному уравнению диффузии тепла в двухмерной области. Эта тепловая аналогия создает очень удобный способ иллюстрации диффузии вихрей от источника. Цилиндр, вращающийся в жидкости, можно рассматривать как источник вихрей, а геометрически подобный нагретый стержень как источник тепла. Если радиусы этих двух цилиндров принимаются стремящимися к нулю, в то время как их напряжения ( циркуляция и содержание тепла) остаются постоянными, они будут представлять в пределе линейный вихрь и линейное распределение конечного количества тепла. Если образующемуся линейному вихрю придается нулевая циркуляция, будет происходить обратный процесс, пока опять-таки спустя некоторое время циркуляция станет равной нулю. [35]
Каждое из этих уравнений имеет ту же форму, что и уравнение диффузии тепла, данное в Трактате о Теплоте Фурье. [36]
Кинематическая вязкость представляет собой коэффициент диффузии импульса или скорости, а температуропроводность - коэффициент диффузии тепла или температуры. Коэффициент диффузии определяется как скорость диффузии какой-либо субстанции в среде при градиенте потенциала, равном единице. Если Рг1, тепло и импульс диффундируют в жидкости с одинаковой скоростью. Если скорость и температура на входе в трубу распределены по сечению равномерно, то профили скорости и температуры развиваются одинаковым образом. Поэтому условие Рг1, как будет показано в дальнейшем, значительно упрощает расчет пограничных слоев при внешнем обтекании тел. Если число Прандтля больше единицы, то профиль скорости развивается быстрее, чем профиль температуры. [37]
На практике имеют дело с ограниченными в поперечном направлении пучками и Г0 является временем диффузии тепла на расстояние, равное радиусу пучка. Тогда, учитывая, что период динамических голограмм, ответственных за четырех-волновое смешение, хотя бы на порядок меньше радиуса пучков, получаем, что Г более чем на два порядка больше времени жизни голограмм. [38]
Последний пункт означает, что основным отличием многомерных задач от одномерных является возможность учитывать диффузию тепла в материале объекта контроля вокруг дефектов конечных размеров. [39]
Они представляют также тонкие в поперечном к поверхности тела направлении области, в которых сосредоточена интенсивная диффузия тепла ( температуры) или вещества ( концентрации), но тонкость этих областей обусловлена большими значениями не числа Рейнольдса, а числа Пекле ( Ре) и диффузионного числа Пекле ( Рег), о которых была речь в конце гл. [40]
 |
Изменение кажущейся. [41] |
Под реалистичными одномерными моделями понимают такие, которые учитывают все значимые параметры ТК за исключением диффузии тепла на границах дефектов в поперечном направлении. [42]
С зависимостью (3.1) согласуются также опытные данные по интенсивности турбулентности работы [39], полученные методом диффузии тепла от точечного источника и основанные на использовании предельного решения уравнения Тэйлора при малом времени диффузии, справедливого для изотропной и однородной турбулентности. [43]
Условие адиаба-тичности распространения зависит от скорости затухания флуктуации энтропии, которая в свою очередь определяется процессами диффузии тепла. Распространение возмущения можно считать адиабатичным, если флуктуация энтропии, захватившая область длины волны, не успевает диссипировать за время порядка одного периода колебаний. [44]
Процесс затухания вариации показателя преломления, вызванной неоднородным нагревом, обусловлен выравниванием температурного поля, т.е. диффузией тепла из более нагретых областей в менее нагретые. Ясно, что характерное время такого диффузионного процесса определяется константами теплопроводности среды и характерным масштабом неоднородности нагрева. [45]
Страницы: 1 2 3 4