Конечное давление - расширение
Cтраница 1
Конечное давление расширения меньше противодавления, поэтому, в особенности во втором примере, следует учитывать петлеобразование и колебание давления. Различный характер кривой расширения обусловливает уменьшение мощности при перегретом паре. [1]
При конечном давлении расширения, оказывающемся при малом наполнении меньшим противодавления, непосредственное применение приведенного подсчета дает рабочую площадь диаграммы, уменьшенную вследствие образования петель. [2]
В современных паровых турбинах конечное давление расширения пара составляет 0 03 - 0 05 ата. В паровых машинах экономически и технически целесообразно поддерживать конечное давление порядка 0 15 - 0 25 ата. [3]
Необходимо также учитывать, что ограничение в обычных циклах конечного давления расширения в детандере исключает, как отмечено ыло выше, использование области с относительно значительными перепадами энтальпий. В данном случае именно эта область используется. [4]
Предварение выпуска принимается тем большим, чем больше разность между конечным давлением расширения и давлением среды, в которую производится выпуск пара. В машинах с конденсацией предварение выпуска берется больше, чем в машинах, работающих с выпуском пара в атмосферу, или с противодавлением выше 1 ата. Величина предварения выпуска возрастает также с увеличением числа оборотов машины. [5]
Предварение выпуска принимается тем большим, чем больше разность между конечным давлением расширения и давлением среды, в которую производится выпуск пара. [6]
Показатели по холодопроизводительности и эффективности цикла, как цикла холодильного, были ограничены конечным давлением расширения в детандере, принятым равным технологическому давлению. Снятие этого ограничения в случае, например, применения данного цикла только как чисто холодильного или для получения жидкого воздуха позволило бы значительно повысить холодопроизводительность при более высокой эффективности. [7]
 |
Изменение адиабатного. [8] |
При возрастании степени наполнения и данной величине хода поршня ( которая постоянна для каждого детандера) конечное давление расширения р3 возрастает. [9]
 |
Характеристики цикла с детандером на низком температурном уровне. [10] |
При построении холодильного цикла с детандером процесс разделения отражается на общей затрате энергии, так как ограничивает конечное давление расширения величиной порядка 0 6 Мн / м и, следовательно, при той жехолодопро-изводительности требует повышения давления, а значит, увеличения затраты энергии по сравнению с затратой энергии в чисто холодильном цикле. Вследствие принципиально более правильного построения цикла с детандером расход энергии на разделение воздуха, несмотря на ограничение конечного давления расширения воздуха в детандере, получается значительно меньшим. [11]
Вследствие принципиально более правильного построения цикла с детандером расход энергии на разделение воздуха, несмотря на ограничение конечного давления расширения в детандере, получается значительно меньшим. [12]
Температурный уровень полученного холода определяется температурами, между которыми происходит последующий нагрев хладоагента и повышение его энтальпии по замыкающей цикл изобаре конечного давления расширения. [13]
Как уже указывалось выше, с целью повышения экономичности конденсационных паровых турбин давление отработавшего пара в них доводится до величины примерно 0 03 - 0 05 ата. Низкому конечному давлению расширения пара соответствует и низкая температура конденсата, составляющая в этих условиях около 24 - i32 C. Нагрев такого конденсата в паровом котле до температуры кипения, составляющей 200 - 300 С, связан со значительной добавочной затратой тепла топлива. В связи с этим в теплосиловых установках широко применяется предварительный нагрев конденсата за счет тепла пара, отбираемого из промежуточной ступени турбины. [14]
Процесс расширения газа, происходящий в турбине, является адиабатическим. При известном конечном давлении расширения р2 прямая 1 - 2 представляет адиабатический процесс изменения состояния рабочего тела. Проектируя точку 2 на ось ординат, определяем удельную энтальпию / 2 Для конечного состояния рабочего тела. Поэтому в действительном процессе / г / расширения Д графически отображает приращение энтропии, вызванное потерями работы газа на трение частиц и утечку. [15]
Страницы: 1 2 3