Диффузия - заряженная частица
Cтраница 2
Способ экспериментального определения коэффициента диффузии заряженных частиц следующий. [16]
В задачах, рассматривающих диффузию заряженных частиц, необходим учет влияния электрического поля, как налагаемого извне, так и создаваемого самими частицами. [17]
Существует много методов определения сечений столкновений, подвижности и диффузии заряженных частиц. Обсудим здесь только методы, фактически применимые для электронов. Наша задача заключается в нахождении зависимости сечений рассеяния электронов на других частицах от скорости. Таким образом, необходимо получить усредненную частоту столкновений, с помощью которой можно будет оценить взаимодействие электромагнитных волн с плазмой. [18]
Однако под действием поля внутри двойного слоя изменяется эффективный коэффициент диффузии заряженной частицы. Кроме того, длинная линия обладает неоднородным сопротивлением и емкостью на единицу длины в той части, которая соответствует диффузному двойному слою. [19]
Деионизация в дуговом столбе может происходить также и за счет диффузии заряженных частиц в окружающее пространство. Процесс диффузии в условиях дугового столба приобретает характерные особенности. Это явление получило название амбиполярной диффузии, сущность которой сводится к следующему. [20]
Нужно иметь в виду, что при ионном обмене происходит процесс диффузии заряженных частиц - ионов, поэтому возникает электрическое поле, которое следует учитывать. В процессе обмена меняется ряд важных характеристик: набухание зерен ионита, селективность ионита, концентрация фиксированных ионов, коэффициенты активности ионов. Влияние электрического поля сказывается на коэффициенте взаимодиффузии, кото рый зависит также от насыщенности зерен ионита про-тивоионами и связан с коэффициентами диффузии ионов. В этом случае получаются нелинейные дифференциальные уравнения, которые не всегда можно решить. Возможные решения доказывают, что прямой и обратный процессы обмена могут протекать с различными скоростями. На увеличение скорости ионного обмена благоприятно влияют уменьшение размера зерен и повышение температуры. [21]
В пассивном состоянии ток не зависит от потенциала и определяется скоростью диффузии заряженных частиц через оксидную пленку. [23]
При исследовании униполярно заряженных затопленных газодинамических струй можно также не учитывать диффузию заряженных частиц. Это является следствием достаточно больших электрических чисел Пекле Ре u h / D 2 105 при UQ 104 см / с, h 2 см и коэффициенте диффузии D 0.1 см2 / с и отсутствия ограничивающих поток стенок. [24]
Деионизация происходит также в результате выноса заряженных частиц из пространства между электродами ( диффузия заряженных частиц), отчего уменьшается число электронов и ионов, участвующих в поддержании горения дуги. [25]
После этого прочность промежутка растет, так как число зарядов быстро уменьшается из-за рекомбинации ионов и диффузии заряженных частиц в окружающее пространство и к поверхности электродов. Для коротких дуг исключительно большое влияние на процесс деиони-зации оказывают электроды, причем при меньших расстояниях между электродами электрическая прочность растет быстрее. Близкое расположение электродов способствует снижению температуры газа, что в свою очередь ведет к резкому возрастанию рекомбинации. [26]
Соответствующая система электрических уравнений состоит из уравнений для ионной и электронной компонент ( с учетом конвекции и диффузии заряженных частиц и их дрейфа в электрическом поле) и уравнения для собственного электрического поля. [27]
Электрическая прочность контактного промежутка в вакуумном выключателе восстанавливается значительно быстрее, чем в масляных и воздушных выключателях, что объясняется интенсивной диффузией заряженных частиц в окружающее пространство. Однако при отключении относительно большого тока случается, что погасание дуги происходит не при первом, а при втором или третьем подходе тока к нулю. [28]
Если дуга горит в узкой щели, образованной дугостойким материалом, то благодаря соприкосновению с холодными поверхностями происходит интенсивное охлаждение и диффузия заряженных частиц из канала дуги в окружающую среду. Это приводит к гашению дуги. [29]
Мотт и Гарней показали, что параболический ( квадратичный) закон наблюдается в тех случаях, когда массоперенос компонентов осуществляется путем диффузии заряженных частиц. Характер диффузионных процессов должен зависеть от типа дефектов, возникающих в слое соединения. В случае реакций металлов с кислородом, серой, теллуром, галогенами образуются соединения, обладающие ярко выраженными полупроводниковыми свойствами. Величина и тип проводимости таких соединений могут изменяться при изменении величины парциального давления летучего компонента. Напомним, что преобладающий тип дефектов, возникающих в соединениях, зависит от природы соединения. При окислении цинка возникает слой ZnO, п-типа. Рост пленки ZnO обеспечивается перемещением межузельных ионов цинка и электронов от границы Zn - ZnO к границе ZnO - 02; в пленке ZnO наблюдается градиент концентрации Zn. Рост пленки CugO обеспечивается диффузией заряженных вакансий и дырок от границы Си О - О2 к границе Си - Си2О и обратным потоком ионов меди ( СиСц) и электронов. В обоих случаях наблюдается диффузионный поток металла от границы металл - окисел к границе окисел - кислород. Различие в природе и в механизме миграций диффундирующих дефектов проявляется, в частности, в том, что скорость окисления цинка не должна зависеть от давления кислорода, а скорость роста пленки Си2О должна от него зависеть. [30]
Страницы: 1 2 3 4