Различные экспериментальные данные

Cтраница 3

Различные экспериментальные данные указывают на то, что затухание излучающих атомов мало. Например, изучение интерференции света при больших разностях хода привело к выводу, что длина ряда волн, испускаемых атомом без затухания, соответствует более чем 100 миллионам длин волн. Принимая во внимание это обстоятельство, мы можем считать, что колебания электрона мало отличаются от гармонических. [31]

Как уже отмечалось, уточнение практических температурных шкал ведется постоянно, чтобы приблизить практическую шкалу к истинной термодинамической. Анализируя различные экспериментальные данные, полученные в разное время, необходимо знать, какими температурными шкалами пользовались исследователи. Если обнаружится, что в работах использовались разные шкалы ( например, МПТШ-48 и МПТШ-68), необходимо ввести коррекцию температуры в более ранних работах. [32]

В связи с тем, что аналитическое решение задачи о гидродинамике и теплообмене в двухфазных неравновесных потоках при современном уровне знаний представляет большие трудности и не получено даже для более или менее простых частных случаев, основными методами исследования закономерностей процессов в парогенерирующих каналах до настоящего времени остаются экспериментальные. Большое количество различных экспериментальных данных дает возможность представить качественно характер распределения основных характеристик двухфазного потока по длине парогенерирующего канала. [33]

Кварковый состав барионного декуплета. [34]

Погрешности измерений, приведенные в табл. 36.4, представляют собой в большинстве случаев средние квадратические отклонения. Если приводятся результаты обработки различных экспериментальных данных и погрешности измерений распределены при этом не по нормальному закону, то истинная погрешность находится умножением вычисленной погрешности на множитель S, приводимый в табл. 36.4. В таблице С - зарядовая четность нейтральной частицы; Г - полная ширина распада в энергетических единицах; р - наибольшее из возможных значений импульса одной из частиц - продукта распада в системе покоя распадающейся частицы; с - скорость света; h - адрон; 7 i - право - или ле-вополяризованный фотон. [35]

Далее, Тамман и Хессе [3] обнаружили, что вязкость стеклующихся жидкостей ( например, глицерина или силикатных стекол), экстраполированная к температуре стеклования Tg, достигает значения 1013 пуаз, температуру стеклования определяли независимыми ( калориметрическим или дилатометрическим) методами. Фокс и Флори [4], обрабатывая различные экспериментальные данные по вязкости фракций полистирола с помощью эмпирических соотношений между вязкостью, температурой и молекулярным весом, установили, что переходу через температуру стеклования не отвечает достижение изовязких состояний. Последующий анализ показал [5], что если обработать экспериментальные данные работы [4] по формуле ( 1), то оказывается, что в области достаточно низких молекулярных весов слагаемое B / ( Tg - Т0) уменьшается при увеличении молекулярного веса, а первое слагаемое log А несколько возрастает, при этом величина logr) g остается близкой к 13 и не зависит от молекулярного веса. [36]

В [2] приведены отдельные графики для определения времени срабатывания незамедленных реле и реле с некоторыми видами конструктивных замедлителей. Анализ этих графиков, а также различных экспериментальных данных показал, что tcv реле данного типа может быть определено непосредственно, как функция от величины G, которая согласно выражению (4.3) позволяет учесть наличие замедлителя или замкнутых обмоток. [37]

Как следует из таблицы, приближенный метод Петерсена дает для GeCl4 результаты, практически не уступающие результатам более точного, но очень громоздкого метода, использованного Хартри, Кронигом и Петерсеном. Теоретические Значения, полученные Петерсеном, лежат в пределах расхождения различных экспериментальных данных. [38]

Большой класс сераорганических соединений ( 180 молекул) исследован в работе Зарадника [28], в которой - электроны рассмотрены с помощью простого метода Хюккеля. Результаты использованы для предсказывания стабильности несинтезированных молекул и для сопоставления различных экспериментальных данных. В работе обсуждаются данные по электронному и ядерному магнитному резонансу в различных молекулах, а также объясняются некоторые особенности в поведении длин связей. [39]

В примере 26 мы нашли, что изменение энтропии при 25, вычисленное из данных по измерению равновесия, полученных Эмметом и Шульце [2], равно 13 75 кал / град. Столь хорошее совпадение этих двух величин, полученных на основании совершенно различных экспериментальных данных, является, вероятно, случайным, так как точность вспомогательных величин, применявшихся в приведенном расчете, сравнительно невелика. [40]

Большой класс сераорганических соединений ( 180 молекул) исследован в работе Зарадника [28], в которой - электроны рассмотрены с помощью простого метода Хюккеля. Результаты использованы для предсказывания стабильности несинтезированных, молекул и для сопоставления различных экспериментальных данных. В работе обсуждаются данные по электронному и ядерному магнитному резонансу в различных молекулах, а также объясняются некоторые особенности в поведении длин связей. [41]

Со времени первых экспериментов Камерлинг-Оннеса [1] в 1911 г. в интервале от давления в 3 мм рт. ст. до давления в критической точке зависимость между давлением насыщенных паров и температурой жидкого гелия многократно исследовалась и для этой области была установлена температурная шкала. В 1948 г. было достигнуто неофициальное международное соглашение [2] и были опубликованы таблицы зависимости давления паров от температуры с целью согласования различных экспериментальных данных. К этому моменту было ясно, что шкала 1948 г. не вполне удовлетворительна, но соглашение об этой шкале было первым шагом по узаконению существовавшей практики измерения температур. [42]

Рабочая область дозвуковых режимов плазматрона ВГУ-4 ИПМ РАН при работе на углекислом газе. [43]

Применение основанных на использовании брутто реакций эмпирических моделей и полученных в экспериментах коэффициентов гетерогенной рекомбинации возможно только в узком диапазоне изменения параметров потока. Рисунок 2.9 [15] иллюстрирует типичную область неопределенности в тепловых потоках в критической точке аппарата с аэродинамическим торможением ( AOTV) при использовании различных экспериментальных данных по коэффициентам рекомбинации. [44]

Точно так же, как и в атоме водорода, в более сложных атомах электроны могут двигаться вокруг ядра только по определенным избранным орбитам. Различные экспериментальные данные указывают, что возможные орбиты электронов в атоме группируются в систему оболочек. Каждая из оболочек содержит определенное число орбит, на каждой из которых может находиться только один электрон. Оболочка наименьшего радиуса, называемая / С-оболочкой, содержит две орбиты. [45]

Страницы: 1 2 3 4