Cтраница 2
Во второй форме основного уравнения конфигурацию системы и момент времени мы предполагаем заданными и рассматриваем два состояния системы при одной и той же конфигурации и в один и тот же момент времени, отличающиеся лишь скоростями, причем возможные значения скорости отличаются на конечную, а не на бесконечно малую величину. Однако результат справедлив и в более общем случае, когда Дж - конечная разность между двумя любыми возможными скоростями. [16]
В третьей форме основного уравнения конфигурация системы, скорость и время считаются заданными и рассматриваются два состояния системы, отличающиеся только ускорениями, причем возможные приращения ускорения имеют конечную величину, а не бесконечно малую. [17]
При квантовомеханическом рассмотрении величины а являются матрицами (3.14), а матрица Е состоит из суммы членов, связывающих два состояния системы, в которых числа фонопов с волновыми векторами k, k, k отличаются на единицу. [18]
Состояние термодинамической системы определяется совокупностью значений ее термодинамических параметров - всех физических величин, характеризующих макроскопические свойства системы и которые можно количественно установить экспериментально или вычислить по математической зависимости от таких физических величин, которые поддаются непосредственному изменению. Два состояния системы считаются разными, если для них численные значения хотя бы одного термодинамического параметра состояния неодинаковы. [19]
Состояние системы определяется параметрами состояния системы. Два состояния системы являются идентичными, если все параметры состояния совпадают в обоих случаях. Состояние системы определено, если задано достаточное число независимых параметров состояния. [20]
Эти два состояния системы - функционирования и отказа - описываются дискретным В. [21]
Согласно принципам квантовой механики частицы одного сорта ( элементарные частицы, атомы, молекулы) не просто одинаковы по своим свойствам, они совершенно не отличимы друг от друга. Как следствие, два состояния системы, различающиеся только перестановкой частиц по допустимым для них ( одночастичным) состояниям, тоже оказываются не отличимыми одно от другого. Их необходимо принимать за одно состояние системы в целом. Принципиально неверно было бы утверждать, что в системе тождественных частиц частица А имеет набор квантовых чисел а, а частица В - набор ( i. Можно говорить лишь о таком состоянии системы, в котором одна из общего числа частиц имеет состояние а, а другая 6, без всякой конкретизации, к какой из частиц квантовые числа аир относятся. [22]
В задаче рассматриваются два состояния системы тел в системе отсчета, связанной с Землей, которую мы будем считать неподвижной: до и после выстрела. На рис. 94 изображены импульсы каждого тела после выстрела. До него импульс каждого тела был равен нулю, так как тела покоились. [23]
Первый закон термодинамики является обобщением большого числа экспериментальных данных, полученных в области физики и химии. Опыт показывает, что если зафиксировать два состояния системы, то разность между теплотой и полной работой ( Q - W) остается неизменной при любых переходах из первого состояния во второе, т.е. не зависит от характера процесса. Но именно эта величина определяет изменение внутренней энергии системы Д U, которое также не зависит от характера процесса. По закону сохранения энергии в замкнутой системе энергия должна оставаться постоянной. [24]
Целый ряд фактов, установленных физиками в первые годы XX столетия, как-то: поведение теплоемкости газов и других тел при очень низких температурах, распределение энергии в спектре излучения черного тела и др., показал, что основные положения классической статистической физики, в том числе закон равномерного распределения энергии по степеням свободы и вытекающий из них как следствие закон распределения скоростей Максвелла, являются лишь предельными случаями. В классической статистике при подсчете вероятности данного состояния два состояния системы, составленной из большого числа частиц, считаются различными, если они отличаются друг от друга тем, что две одинакового рода частицы / и 2 поменялись своими энергетическими состояниями. Для описания энергетических состояний всех частиц данной системы статистическая физика пользуется пространственной диаграммой, называемой пространством моментов. [25]
Из теоремы Бетти вытекает также теорема о взаимности реакций, которая справедлива для любой линейно-упругой системы. На рис. 207 условно изобразим эту систему в виде неразрезной балки. Рассмотрим два состояния системы. В каждом из них активные внешние силы отсутствуют, но заданы единичные перемещения г-й и ft - й связи. [26]
В соответствии с первым условием в термохимии различают тепловые эффекты химических реакций при постоянном объеме Qn и при постоянном давлении Qp. Рассмотрим сначала реакцию при постоянном объеме. Представим себе два состояния системы. [27]
В соответствии с первым условием в термохимии различают тепловые эффекты химических реакций при постоянном объеме Q0 и при постоянном давлении Qp. Рассмотрим сначала реакцию при постоянном объеме. Представим себе два состояния системы. [28]
В соответствии с первым условием в термохимии различают тепловые эффекты химических реакций при постоянном объеме Qv и при постоянном давлении Qp. Рассмотрим сначала реакцию при постоянном объеме. Представим себе два состояния системы. [29]
Эта величина играет важную роль в теории зарождения новой фазы. Для этого рассмотрим два состояния системы. [30]