Два - терм
Cтраница 3
Другая интересная особенность зависимости вероятности рекомбинации от поля для РП с одним магнитным ядром в слабых магнитных полях состоит в том, что с ростом поля Я0 spr изменяется не монотонно, а имеется минимум, причем сравнительно глубокий. Этот минимум объясняется тем, что в полях Я0 - Л пересекаются два терма РП. В результате этого пересечения 5 - Г - переходы происходят с большой эффективностью и вероятность рекомбинации исходной синглетной РП резко снижается. Очевидно, что в случае триплетного предшественника пары вероятность рекомбинации будет проходить через максимум в области полей, в которых термы РП пересекаются. [31]
Действительно, отражение в начале координат ( находящемся в точке, делящей пополам ось молекулы) приводит к перестановке состояний обоих атомов. Симме-тризуя или антисимметризуя волновую функцию молекулы по перестановке состояний атомов, мы получим два терма ( с одинаковыми Л и S), из которых один будет четным, а другой нечетным. Таким образом, мы получаем всего по одинаковому числу четных и нечетных термов. [32]
Но уже при двух параметрах два уравнения (79.5) могут, вообще говоря, быть удовлетворены. Таким образом, мы приходим к результату, что в многоатомных молекулах всякие два терма могут пересечься друг с другом. Если же термы - различной симметрии, то остается всего одно условие, и пересечение происходит по многообразию s - 1 измерений. [33]
Действительно, отражение в начале координат ( находящемся в точке, делящей пополам ось молекулы) приводит к перестановке состояний обоих атомов. Симметризуя или антисимметризуя волновую функцию молекулы по перестановке состояний атомов, мы получим два терма ( с одинаковыми Л и 5), из которых один будет четным, а другой нечетным. Таким образом, мы получаем всего по одинаковому числу четных и нечетных термов. [34]
Но уже при двух параметрах два уравнения (79.5) могут, вообще говоря, быть удовлетворены. Таким образом, мы приходим к результату, что в многоатомных молекулах всякие два терма могут пересечься друг с другом. Если же термы - различной симметрии, то остается всего одно условие, и пересечение происходит по многообразию 5 - 1 измерений. [35]
Действительно, отражение в начале координат ( находящемся в точке, делящей пополам ось молекулы) приводит к перестановке состояний обоих атомов. Симметризуя или антисимметризуя волновую функцию молекулы по перестановке состояний атомов, мы получим два терма ( с одинаковыми Л и 5), из которых один будет четным, а другой нечетным. Таким образом, мы получаем всего по одинаковому числу четных и нечетных термов. [36]
Во второй колонке приведены результаты учета возмущения, обусловленного частью электронного отталкивания, не обладающей сферической симметрией. Основная конфигурация расщепляется на три так называемых терма, а возбужденная конфигурация - на два терма. Этим термам приписывают спектроскопические обозначения, указывающие полный орбитальный угло вой момент и полный спиновый угловой момент электронов. [37]
Во второй колонке приведены результаты учета возмущения, обусловленного частью электронного отталкивания, не обладающей сферической симметрией. Основная конфигурация расщепляется на три так называемых терма, а возбужденная конфигурация - на два терма. Этим термам приписывают спектроскопические обозначения, указывающие полный орбитальный угловой момент и полный спиновый угловой момент электронов. [38]
 |
Схематическое изображэпие сверхтонкого взаимодействия для радикала СН.. [39] |
Предположим, что величины Ъ и Ag положительные. Тогда, если Mj - у, два терма в асимметрическом факторе добавляются, а если Л / г - - у -, то два терма частично погашаются. [40]
Следовательно, эти Е образуют дискретный спектр термов иона с ядерным зарядом Ze и только одним электроном вне ядра. Если пренебречь малой константой а по срав-нению с &, то энергия будет зависеть только от / i l l - Далее, эта формула тонкой структуры говорит нам, что два терма с Дополнительными квантовыми числами k и - k или два терма с одинаковым /, для которых / / 1 / 2, в точности совпадают. Уравнение (8.9) имеет замечательную историю. [41]
Следовательно, эти Е образуют дискретный спектр термов иона с ядерным зарядом Ze и только одним электроном вне ядра. Если пренебречь малой константой а по срав-нению с &, то энергия будет зависеть только от / i l l - Далее, эта формула тонкой структуры говорит нам, что два терма с Дополнительными квантовыми числами k и - k или два терма с одинаковым /, для которых / / 1 / 2, в точности совпадают. Уравнение (8.9) имеет замечательную историю. [42]
Любой унификатор получается из НОУ путем воздействия на него подходящей подстановкой. На рис. 6.1 приведено операционное описание унификации в виде рекурсивного алгоритма унифицирование. Входом являются два терма, которые надо унифици-оовать. [43]
Основным ( наинизшим) уровнем является уровень 2Si / 2, соответствующий невозбужденному атому. Спектральные линии, возникающие при переходе оптического электрона с одного уровня на другой, указаны наклонными линиями, соединяющими термы. Для обозначения их выписываются рядом два терма - сначала низший, затем более высокий. [44]
Для справедливости формул (90.11) и (90.12), полученных при учете лишь двух состояний, необходима малость ( AC /) min по сравнению с расстоянием до других термов. Справедливость же формулы (90.7) для вероятности перехода требует выполнения указанного ниже условия (90.19) - вообще говоря, более жесткого. Если это условие не выполняется, то допустимо по-прежнему рассматривать только два терма, но для вычисления вероятности перехода обычная теория возмущений неприменима. В таком случае требуется более общее рассмотрение. [45]
Страницы: 1 2 3 4