Следующее два - допущение
Cтраница 1
Следующие два допущения приводят в этом методе к погрешностям. Во-первых, в формуле пренебрегается вкладом интеграла неортогональности волновых функций S. Во-вторых, соотношение между интегралами Q и J предполагается постоянным в ходе сближения атома и молекулы - таким же, как в стабильной молекуле. [1]
Следующие два допущения приводят в этом методе к погрешностям. Во-первых, в формуле пренебрегается вкладом интеграла неортогональности волновых функций S. Во-вторых, соотношение между интегралами Q и J предполагается постоянным в ходе сближения атома и молекулы - таким же, как в стабильной молекуле, что, видимо, не так. [2]
Примем следующие два допущения, достаточно точно характеризующие течение в пористой среде. [3]
Примем следующие два допущения, достаточно точно характеризующие движение в пористой среде. [4]
Принимаются следующие два допущения. [5]
Затем вводятся следующие два допущения: а) вектор v в каждой точке слоя А не зависит от п, причем его компонента по нормали к поверхности 5 равна нулю, б) производные др / ди и dp / dv в. С учетом этих допущений точные уравнения интегрируются по п в пределах слоя А от - Л / 2 до Л / 2 и вводятся средние концентрации по толщине слоя. [6]
В основу этой теории положены следующие два допущения. [7]
В основу расчета пластинок положены следующие два допущения. [8]
 |
Гипотетическая пространственно-временная конфигурация. белая дыра, эволюция которой приводит к расширяющейся материи ( эта ситуация является обращением во времени. [9] |
Делая подобное утверждение, я неявно ввожу следующие два допущения. [10]
Введение дополнительной гипотезы о существовании поверхности нагружения и применение квазитермодинамического постулата Драккера позволяют, по-видимому, наиболее просто получить ассоциированный закон течения, лежащий в основе современной теории упруго-пластических сред. Вместо постулата Драккера можно использовать также следующие два допущения: а) всял необратимая работа переходит в тепло, б) скорость приращения энтропии максимальна; можно принять и некоторые другие допущения. Согласно ассоциированному закону, роль эксперимента, помимо определения термоупругих констант, сводится к определению поверхности нагружения и ее изменения при необратимых процессах деформирования. Использование дополнительных физических принципов дает возможность найти в специальной форме функционалы Aijmn и Сц из меньшего числа опытов. [11]
Данный выше вывод теоремы Н. Е. Жуковского для изолированной системы профилей можно распространить на случай их непрерывного обтекания газом при любых значениях числа Маха в набегающем потоке 1), когда непрерывное обтекание газом осуществимо. В самом деле, рассмотрим некоторую последовательность обтеканий некоторой системы полипланов в решетках, в которых период I стремится к бесконечности. При построении этой последовательности важны только следующие два допущения. При I - оо существует предельное движение. В решетке и в пределе все линии тока, приходящие из бесконечности впереди решетки, образуют все линии тока, уходящие в бесконечность сзади решетки, причем на этих линиях тока движение газа непрерывно и имеет место баротропия. [12]
Если же быть более точным, то энергия кристаллической решетки ( точнее нужно было бы сказать - кристаллической структуры) - это работа, которую необходимо затратить для разрушения одного моля кристаллического вещества на ионы ( а не атомы. Естественно, что та же энергия выделяется при сближении такого же количества противоположно заряженных ионов из бесконечности до межатомного расстояния в кристалле. Итак, рассмотрим кристалл, частицы Применим пи которого связаны друг с другом элек-улона. Для того, чтобы применить для вычисления сил взаимодействия между ионами обычный закон Кулона, нужно сделать следующие два допущения: 1) ионы ведут себя как точечные заряды; 2) электронные оболочки ионов взаимно не деформируются ( не поляризуются) под действием поля противоположно заряженного иона. [13]
Термоупругое тело относится к системам с мгновенной обратимой реакцией. Таким образом, для этого случая коэффициенты Aijmn и Ctj ( Bjj 0) в определяющих уравнениях (2.1) представляют собой некоторые обычные функции от а - и Т, удовлетворяющие, кроме того, условию существования полного дифференциала. Дальнейшие упрощения в уравнения (2.1) привносятся при наличии свойств физической или геометрической симметрии системы ( например, изотропии), малости деформаций, линейности соотношений (2.1), изотермичности процесса. Работы по этим разделам освещены в других обзорах этого тома. Введение дополнительной гипотезы о существовании поверхности нагружения и применение квазитермодинамического постулата Драккера, по-видимому, наиболее просто позволяют получить ассоциированный закон течения, лежащий в основе современной теории упруго-пластических сред. Вместо постулата Драккера можно использовать также следующие два допущения: а) вся необратимая работа переходит в тепло, б) скорость приращения энтропии максимальна; возможно принять и некоторые другие допущения. Согласно ассоциированному закону роль эксперимента, кроме определения термоупругих констант, сводится к определению поверхности нагружения и ее изменения при необратимых процессах деформирования. Использование дополнительных физических принципов - дает возможность найти в специальной форме функционалы А-Нтп и С а из меньшего числа опытов. [14]
Страницы: 1