Первые два - допущение
Cтраница 1
Первые два допущения не вносят больших искажений в расчет, но следует иметь в виду, что пар ведет себя как идеальный газ лишь при достаточно низких давлениях. Молярные объемы жидкости и пара сближаются при увеличении давления. [1]
Первые два допущения ординарны - они всегда принимаются с целью получить результаты в явном виде. Третье допущение принято с целью упростить аппарат, используемый при выводе выражений для характеристик обслуживания. Это допущение незначительно влияет на точность получаемых результатов. [2]
Первые два допущения охватываются величиной В. Роль внутримолекулярного притяжения очень сложна и Арнольд ввел поправочный фактор А, непосредственно связанный с вязкостью жидкости. При расчете было принято: 1) в разбавленных системах поправочный фактор является функцией свойств растворителя - вязкости; 2) величина поправочного фактора прямо пропорциональна корню квадратному из вязкости растворителя; 3) когда растворенное вещество или растворитель ассоциированы, в расчет должны быть введены аддитивные поправочные коэффициенты А1 и А2 для растворенного вещества и растворителя. [3]
Первые два допущения означают, что падение напряжения в транзисторе локализуется на р-я-переходах, а эффективность эмиттера не зависит от его тока. Из последнего допущения следует, что распределение концентрации носителей в базе насыщенного транзистора является суммой распределений концентраций носителей в базе для нормального и инверсного активных режимов включения транзистора. [4]
 |
Железная магнитная практически нет различия между. [5] |
Так как первые два допущения никогда не могут быть полностью удовлетворены, применение скалярного магнитного потенциала для определения магнитных полей является приближением, хотя и во многих случаях весьма хорошим. [6]
 |
Схема действия кулонов-ских сил при столкновении заряженной частицы / с электроном 2 вещества. [7] |
Очевидно, что первые два допущения становятся несправедливыми при очень малых параметрах столкновения, а последнее допущение, наоборот, при очень больших. В рамках этих трех допущений величина ионизационных потерь рассчитывается следующим образом. Сначала вычислим потерю энергии частицей при столкновении с одним электроном. [8]
Прежде всего заметим, что есть случаи, где первые два допущения, сделанные в разд. Часто неверным является предположение об одинаковой реакционной способности всех функциональных групп в полифункциональном мономере. То же самое можно сказать о допущении, что реакционная способность функциональной группы не зависит от того, прореагировала другая группа или нет. [9]
Классическое рассмотрение проблемы диффузии в растворах основывается на уравнении Вант-Гоффа P cRT, связывающем осмотическое давление Р с концентрацией с, причем предполагается, что движущей силой диффузии является осмотическое давление, а движение молекул растворенного вещества подчиняется закону Стокса. Первые два допущения, вероятно, оправдываются только в очень разбавленных растворах, а последнее может быть справедливо только в том случае, когда диффундирующие молекулы значительно больше молекул окружающей среды. [10]
 |
Экспериментальные и рассчитанные значения для ПВХ. [11] |
Как видно из таблицы, совпадение оказывается хорошим не во всех случаях. Это связано, вероятно, прежде всего с теми допущениями, из которых исходили при данном методе расчета. Если первые два допущения могут привести к ошибке в вычислении н, то последнее может значительно повлиять на Xs. Это обстоятельство является, вероятно, решающим, поскольку расчетные данные, полученные Бланксом и Праусницем для пслиметилметакрилата, следует признать более отвечающими экспериментальным числам. [12]
Нельзя не признать, что если физическая сущность теории сводится к допущениям о ламинарном движении и отсутствии градиента скорости на границе раздела, то такая теория представляется весьма отвлеченной и, следовательно, не заслуживающей внимания, так как на практике стремятся к турбулизации взаимодействующих фаз, а трение между фазами всегда сопровождается возникновением градиента скорости. Суть дела, однако, заключается в том, что в основе так называемой модели проницания лежат не указанные выше допущения, а допущение о кратковременности контакта фаз. Именно из этого допущения вытекают первые два допущения, которые, таким образом, являются не основными, а производными. [13]
В этих работах на основе некоторых допущений получены приближенные формулы для напряжений и деформаций в точках наименьшего поперечного сечения шейки. В исследованиях [ 29 и 7 ] использованы допущения о несжимаемости материала и равенстве логарифмических окружной и радиальной деформаций, причем второе допущение подтверждено экспериментально. Отличие заключается в третьем допущении о законах изменения радиуса кривизны траектории одного из главных напряжений. В работе [62] приняты первые два допущения. Однако третье не используется. Сопоставление трех решений показывает [62], что различие результатов невелико. [14]
Страницы: 1