Cтраница 1
Первые два уравнения в (1.110) зацепляются между собой. [1]
Первые два уравнения (5.92) являются параметрическими уравнениями одного из лучей. [2]
Первые два уравнения представляют собой дифференциальные уравнения плоского движения произвольной сплошной среды. Равенство (2.23.6) выражает условие несжимаемости среды. [3]
Первые два уравнения означают равенство нулю сумм сил, действующих на эксцентрик соответственно по осям х и у. Третье уравнение означает равенство нулю суммы моментов действующих сил относительно оси г, проходящей через точку А перпендикулярно к плоскости чертежа. [4]
Первые два уравнения выражают, что / 7 - const, для всех точек на любой горизонтальной плоскости, которые являются, таким образом, поверхностями равного давления или так называемыми поверхностями уровня. [5]
Первые два уравнения не содержат производных от р и vv, что позволяет исследовать свойства подсистемы для w и at независимо. [6]
Первые два уравнения (3.82) описывают плоское напряженное состояние, а третье представляет собой уравнение поперечных колебаний анизотропной пластинки. [7]
Первые два уравнения ( 19) линейны и не зависят от третьего уравнения. [8]
Первые два уравнения ( 30) линейны и не зависят от третьего уравнения. [9]
Первые два уравнения являются моментами столкновительного уравнения Больцмана для газообразных систем. В отличие от случая бесстолкновитель-ных гравитирующих систем эти моменты образуют замкнутую последовательность, если только выполняется условие микроскопического равновесия, а условие детального баланса ограничивает свойства симметрии столкновений. Эти вопросы обсуждаются в учебниках по кинетической теории газов. [10]
Первые два уравнения (21.5) вовсе не содержат реакции, а потому если нам интересно лишь движение частицы, то мы можем ограничиться этими двумя уравнениями и вовсе не принимать во внимание третьего. При этом первые два уравнения (21.5) содержат только две неизвестные функции времени, ql и qv так как q &, по условию (21.4), равно постоянному ав. [11]
Первые два уравнения представляют собой известные нам интегралы уравнений движения, а последнее выражает связь между модулем угловой скорости и ее проекциями на оси подвижной системы координат. [12]
Первые два уравнения дадут значение силы F, которую следует подставить в выражение V третьего уравнения, так что при окончательном анализе мы получим для определения поверхности равновесия только одно уравнение в частных производных. [13]
Первые два уравнения соответствуют изгибным возмущенным формам равновесия, а третье - чисто крутильной форме равновесия. [14]
Первые два уравнения определяют баланс и обмен теплом соответственно в зоне испарения и конденсации, а третье - равенство тепловых потоков в зоне конденсации и испарения. [15]