Cтраница 2
Обратим внимание, что первые два уравнения системы ( 18 - 6) представляют собой, собственно, формулу Дарси, записанную в дифференциальной форме. [16]
В отличие от ( 21), первые два уравнения системы ( 22) уже, вообще говоря, нелинейны; при этом неизвестные Us, Рз, 7з входят в каждое уравнение системы. [17]
Хотя этот метод может упростить решение, очевидно, что первые два уравнения системы (6.24) для произвольной тонкой оболочки не могут быть удовлетворены с помощью обычной функции напряжения Эри. [18]
Сравнивая уравнения ( 23), ( 3) и ( 4), можно заметить, что первые два уравнения системы ( 23) отличаются от соответствующих уравнений ( 4) и ( 5) слагаемыми, отражающими влияние перерезывающих сил т, имеющих место при деформировании одновременным действием сил и моментов. Следует также иметь в виду, что напряжения 0р и ае, которые при деформировании одновременным действием сил и моментов переменны по толщине, в уравнениях ( 23) являются средними значениями этих напряжений по толщине. [19]
В самом деле, если пластины жесткие и усилиями в срединной плоскости Nx, Ny, T) можно пренебречь, то первые два уравнения системы исчезают, а в уравнении (6.27) можно положить равным нулю выражение, стоящее в фигурных скобках в правой части. Тогда из системы (6.25) - (6.27) остается только одно уравнение С. [20]
В самом деле, если пластины жесткие и усилиями в срединной плоскости ( Nx, Ny, Т) можно пренебречь, то первые два уравнения системы исчезают, а в уравнении (6.27) можно положить равным нулю выражение, стоящее в фигурных скобках в правой части. Тогда из системы (6.25) - (6.27) остается только одно уравнение С. [21]
В то время как к кинематике за полюс можно принять любую точку плоской фигуры, в динамике за полюс следует брать центр масс С, так как первые два уравнения системы ( 1) справедливы только для него. Иной выбор полюса приводит к усложнению уравнений. [22]
Полученная система состоит i з 6 дифференциальных уравнений, каждое из которых содерж. Первые два уравнения системы служат для определения приведет ого давления и скорости смесп в произвольный момент времени i о известным полям остальных параметров; остальные уравнения описывают законы изменения параметров лагранжевых частиц С еды во времени. [23]
Уравнения границ рабочих областей для системы четвертого порядка иллюстрируют наличие указанной связи. Действительно, первые два уравнения системы (11.53) - уравнения верхних границ - полностью совпадают с уравнениями (11.42) рабочих границ для системы третьего порядка. Таким образом, можно было или составить самостоятельно уравнения для верхних границ, или воспользоваться сразу уравнениями границ рабочих областей для системы третьего порядка. [24]