Cтраница 1
Последние два соотношения выражают объединенный закон Бойля-Мариотта и Гей-Люссака. [1]
Последние два соотношения выполняются и при образовании кристаллических зародышей, например при осаждении свинца и серебра на платину. [2]
Последние два соотношения являются условиями ортогональности s - й и r - й форм колебаний. [3]
Последние два соотношения записаны алгоритмически: значения D ( l) и D ( S) в правой части предварительно вычисляют по (1.7) при / - 1 и / S. Выражения в скобках, содержащие R, являются индексными выражениями. [4]
Последние два соотношения выражают условия плавности перехода скорости в пограничном слое в ее значение и0 на внешней его границе. [5]
Последние два соотношения при заданном армировании нозполяют определить характер анизотропии армированного эластомера. [6]
Последние два соотношения доказывают сказанное. Так как замыкание УЪ ( 0) множества 91 ( 0) на Г ( О, А), а поэтому и 5R ( X) на Г ( X, А), принадлежит некоторому гладкому открытому множеству, то, повторив все рассуждения, проведенные выше в случае гиперповерхности класса 2Х ( S), на основании леммы 1.1.29 завершим доказательство нашего предложения. [7]
Последние два соотношения сохраняются также и для ЛРП МП над кольцами Галуа. [8]
Последние два соотношения дают полное описание свободного падения тела в том смысле, что для каждого момента времени они определяют скорость движения и координату тела. Существенно, что для решения этой задачи нужно задать два начальных условия. То обстоятельство, что число начальных условий равно двум, связано с математическим характером задачи. Уравнения Ньютона представляют собой уравнения второго порядка для каждой координаты. Для решения каждого из них нужно провести двукратное интегрирование, что приводит к появлению двух констант. Эти константы можно определить, если заданы два начальных условия. [9]
Но последние два соотношения представляют собой решения для центрированных волн Римана. [10]
В этом случае последние два соотношения приводят к двум уравнениям, из которых можно найти численные величины универсальных постоянных аир. [11]
Иными словами, последние два соотношения обозначают, что квадрат преобразуется сам в себя при ( 1) двух последовательных отображениях и ( 2) четырех последовательных поворотах. [12]
Для того чтобы получить последние два соотношения, нужно использовать тот факт, что при сделанных предположениях радиусы пузыря и области замкнутой циркуляции газа, связанной с пузырем, практически совпадают. [13]
В силу теоремы 4.1 последние два соотношения не могут выполняться одновременно. Таким образом, если на множестве М задано отношение совершенного строгого порядка А, то на множестве М2 всех пар возникает разбиение на три класса: класс пар вида ( я, я), класс пар ( х, у) таких, что хАу, и класс пар ( х, у) таких. [14]
Проверим транзитивность отношения предпочтения. Последние два соотношения можно переписать в виде у - у е К и у - - у g К, откуда следует, что имеются два определенных элемента конуса К. [15]