Cтраница 3
Последние два уравнения отражают предположение, что у корреляционной функции при 1 существует разрыв. Это значит, что т 3, поскольку в противном случае асимптотика при ах rs дает все более возрастающий вклад в интеграл. На рис. 52.1 видно, что резкий излом ( переход от gocr - 2 к осг-3) был бы хорошо заметен в угловой функции w ( Q), но ничего подобного не обнаружено. [31]
Последние два уравнения (3.4.5) имеют следующий смысл. [32]
Последние два уравнения легко дают предельный переход к идеальному газу при А В О. [33]
Последние два уравнения и определяют динамику системы. [34]
Последние два уравнения по форме совпадают с уравнением Бернулли для струйки газа при адиабатическом процессе. Но следует иметь в виду, что эти уравнения являются несколько более общими, нежели упомянутое уравнение Бернулли. Они относятся не только к случаю, когда процесс адиабатический на всем протяжении струйки, но и к рассматриваемому случаю, когда процесс можно считать адиабатическим по обе стороны от поверхности скачка уплотнения, однако для каждой из сторон может иметь место своя адиабата. [35]
Последние два уравнения выведены Гинстлингом для описания твердофазных процессов, лимитируемых скоростью реакции, которая связана с изменением концентрации одного из реагентов на поверхности взаимодействия и имеющей при постоянном значении площади первый порядок. [36]
Последние два уравнения могут быть использованы для ориентировочного расчета реактора. Уравнение (2.78) позволяет также установить влияние межфазной поверхности контакта на скорость процесса. [37]
Последние два уравнения показывают, что адиабатическое расширение сопровождается охлаждением. Адиабатическое изменение объема газа может быть достигнуто не только заключением его а стенки, изолирующие от теплообмена, но быстрым расширением ли сжатием, огдд газ при этом не успевает обменяться теплотой с окружающим простшнсгвом. В - UCTHOCTH, понижение температуры атмосферы с высотой объясняется адиабатлческим расширением восходящих токов воздуха, попадающих в области более - низких давлений. [38]
Последние два уравнения устанавливают, что в обратимом цикле, состоящем из адиабатных и изотермических обратимых процессов, приведенное количество теплоты равно алгебраической сумме приведенных теплот изотермических процессов, входящих в цикл. [39]
Последние два уравнения представляют собой дифференциальные уравнения движения системы и тождественны уравнениям движения, полученным, например, методом Лагранжа. [40]
Последние два уравнения называются уравнениями шестиугольника. [41]
Последние два уравнения написаны по аналогии. [42]
Последние два уравнения в ( 3) всегда разрешимы относительно старших производных. [43]
Последние два уравнения здесь эквивалентны уравнению Рэлея. [44]
Последние два уравнения в (3.19) всегда разрешимы относительно старших производных. [45]