Cтраница 3
Широко разработанная теория движения идеальной жидкости обычно дает вполне удовлетворительную картину действительных течений, за исключением областей, расположенных в непосредственной близости от поверхности обтекаемого тела. В этих областях существенное значение приобретают силы внутреннего трения или силы вязкости, которые являются определяющими в возникновении сопротивления тел при движении в жидкости. [31]
Однако решения уравнений движения идеальной жидкости не могут удовлетворить этим условиям. [32]
Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения согласно равенствам ( 1), ( 2), ( 3) или ( 4) общих уравнений движения, выведенных в гл. [33]
Эти дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости называются уравнениями Эйлера. [34]
Эта форма уравнений движения идеальной жидкости была впервые дана казанским профессором II. Они называются поэтому уравнениями Громеко. [35]
Это есть уравнения движения идеальной жидкости в форме Эйлера. Чтобы получить еще одно уравнение, будем считать, что движение жидкости происходит адиабатически. [36]
Однако решения уравнений движения идеальной жидкости не могут удовлетворить этим условиям. [37]
Последовательное применение уравнений движения идеальной жидкости показывает, что не всякое поле скоростей может быть создано в идеальной жидкости, баротропно движущейся под действием потенциального поля массовых сил, в частности, в несжимаемой жидкости, движущейся в поле сил тяжести. Все эти обстоятельства должны учитываться при экспериментальном и теоретическом исследовании движения жидкости в проточной части машин. Для формирования в проточной части машины специального типа потока необходимо наметить механизм возникновения нужного типа потока на основе механики идеальной жидкости с использованием вихревой системы, образование которой является результатом действия сил вязкости. [38]
Широко разработанная теория движения идеальной жидкости обычно дает вполне удовлетворительную картину действительных течений, за исключением областей, расположенных в непосредственной близости от поверхности обтекаемого тела. В этих областях существенное значение приобретают силы внутреннего трения, или силы вязкости, которые являются определяющими в возникновении сопротивления тел при движении в жидкости. Пренебрежение этими силами приводит к тому, что сопротивление тела, равномерно движущегося в неограниченном пространстве, оказывается равным нулю, что противоречит данным опытов. [39]
Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения общих уравнений движения, выведенных в главе II. [40]
При использовании уравнения движения идеальной жидкости в форме (1.13) или любой другой для оценки поля скоростей во вращающемся потоке, образованном различными завихрителями, необходимо иметь в виду некоторые общие свойства как винтовых потоков вообще, так и винтовых цилиндрических потоков в частности. [41]
Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения общих уравнений движения, выведенных в гл. [42]
Соответствующая система уравнений движения идеальной жидкости принципиально может быть решена, однако получение решений, зависящих от четырех переменных ( трех координат и времени), практически невозможно. Известны некоторые попытки получения численных решений в случае установившегося движения, а также при дополнительных упрощающих предположениях. Решение пространственных задач, несомненно, имеет методическую и теоретическую ценность, однако сложность соответствующих вычислений и частный вид получаемых результатов не удовлетворяют потребностей современной практики расчетов и экспериментальных исследований турбомашин. Другой, более распространенный, подход к расчету пространственного потока в решетках турбомашин состоит в решении предельных двумерных задач установившихся течений: осесимметрич-ного течения через решетки с бесконечным числом лопаток, двумерного течения на осесимметричных поверхностях токов в слое переменной толщины и вторичных течений в поперечных сечениях двумерного потока. [43]
Основные дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости получаются путем упрощения общих уравнений движения, выведенных в гл. [44]
Это есть уравнения движения идеальной жидкости в форме Эйлера. Чтобы получить еще одно уравнение, будем считать, что движение жидкости происходит адиабатически. [45]