Движение - крупные капли
Cтраница 1
Движение крупных капель в каналах решеток, взаимодействие их с поверхностями лопаток и движение пленок в поле центробежных сил анализируются в гл. [1]
 |
Движение капель и пузырей. [2] |
При движении весьма крупных капель и пузырей изменяется механизм их обтекания сплошной средой. Применительно к этому случаю теоретический анализ приводит к вполне надежной ( подтвержденной опытами) зависимости для скорости и подъема капель, пузырей, у которых форма их лобовой части близка к сферической. [3]
В этом разделе рассмотрено использование уравнения Дэвиса и Тэйлора (2.6) применительно к движению крупных капель жидкости в среде другой жидкости. Допустим, что межфазным поверхностным натяжением можно пренебречь и что жидкость внутри капли неподвижна, так что давление в ней изменяется линейно с глубиной в отличие от газового пузыря, внутри которого давление было принято постоянным. [4]
На стадии конденсации заметную роль играет коагуляция, в частности, кинематическая коагуляция приводит к замедлению движения крупных капель, увеличивает скорость их тепловой релаксации. При групповом движении возрастает степень турбу-лизации газообразной среды, а также конвективный поток пара на каплю. На стадии испарения на радиационные характеристики поглощающей среды оказывают влияние капли, расположенные между контрольной каплей и поверхностью теплообмена. [5]
 |
Зависимость коэффициента сопротивления деформированных капель и пузырей, отнесенного к коэффициенту сопротивления твердых частиц в автомодельном режиме ( режим Ньютона, от критерия Этвеша. [6] |
Функциональное соотношение (1.124) в отличие от соотношения (1.115) позволяет ответить на вопрос о существовании автомодельного относительно вязкости режима движения деформированных капель и пузырей. Хармати [63], используя имевшиеся в его распоряжении данные по движению крупных капель и пузырей, представил их в виде зависимости коэффициента сопротивления Сот критерия Этвеша Еб. Все точки сгруппировались около одной кривой. [7]
Функциональное соотношение (1.124) в отличие от соотношения (1.115) позволяет ответить на вопрос о существовании автомодельного относительно вязкости режима движения деформированных капель и пузырей. Хармати [63], используя имевшиеся в его распоряжении данные по движению крупных капель и пузырей, представил их в виде зависимости коэффициента сопротивления Сот критерия Этвеша Ео. Все точки сгруппировались около одной кривой. [8]
Мощность рабочего колеса, разумеется, не меняется от положения контрольной поверхности. Но в зависимости от выбора контрольного сечения может коренным образом изменяться расчетная мощность торможения от движения крупных капель. Это объясняется изменением разгона капель по мере их продвижения. [9]
Эта первая стадия процесса определяется геометрией форсунки и перепадом давления. Вторая стадия, при которой осуществляется распиливание, заключается в потере устойчивости пелены и распаде ее с образованием в конечном счете капель. При движении крупных капель в топочном пространстве возможно их дальнейшее ( вторичное) дробление под действием аэродинамических сил. [10]
Существует целый ряд других сил. В этой работе было выполнено численное решение уравнений движения частиц в пароводяном потоке в трубе при давлениях р - 7 0 - 14 0 МПа. Была оценена пороговая поперечная скорость капли, по достижении которой капля преодолевает отталкивающее действие силы Магнуса и силы сопротивления и осаждается на пленку. Авторы показали, что существует область режимов, где выпадение капель на стенку не происходит. Следует, однако, отметить, что на практике движение крупных капель в пограничном слое над жидкой пленкой происходит в условиях, когда локальная скорость пара меньше, чем скорость частицы, и сила Магнуса прижимает ее к пленке. [11]
Страницы: 1