Cтраница 2
Рассмотрим движение капли в плоскости Р1, проходящей через форсунку по оси колонны. [16]
Рассмотрим движение капли радиусом R в центробежном патрубке. Поскольку крупные капли отделяются от газа в осадительной секции, то в патрубок попадают мелкие капли. Предположим, что при движении относительно газа капли испытывают сопротивление в соответствии с законом Стокса. [17]
Исследуя движение капли в проточной части турбины, удобно пользоваться цилиндрической системой координат. [18]
Рассмотрим движение капли при постоянном ее радиусе, а также неизменной плотности и динамической вязкости пара. [19]
Рассмотрим движение капли радиуса R в центробежном патрубке. Поскольку крупные капли отделились от газа в осадительной секции, то в патрубке движутся относительно мелкие капли, сопротивление которых подчиняется закону Стокса. [20]
Равномерность движения капли свидетельствует о том, что действующая на нее сила уравновешивается сопротивлением воздуха, которое пропорционально скорости капли. [21]
Скорость движения капли определяется по времени, в течение которого она проходит между двумя нитями, натянутыми в поле зрения микроскопа. [22]
Теория движения капли при Re 1 не разработана. [23]
Скорость движения капли в поле центробе / к ных сил определялась экспериментально для радиуса r - 0 t м и п3000 об / мин. [24]
Равномерность движения капли свидетельствует о том, что действующая на нее сила уравновешивается сопротивлением воздуха, величина которого пропорциональна скорости капли. [25]
Равномерность движения капли свидетельствует о том, что действующая на нее сила уравновешивается сопротивлением воздуха, которое пропорционально скорости капли. [26]
Равномерность движения капли свидетельствует о том, что действующая на нее сила уравновешивается сопротивлением воздуха, величина которого пропорциональна скорости капли. [27]
Скорость движения капли определяется взаимодействием трех сил: силы тяжести, силы трения о ртутный пар и о стенку, а также силы сцепления между ртутью и стенкой. [28]
При движении капли у ее поверхности появляются касательные напряжения, вызывающие перемещение частиц данной поверхности в направлении, противоположном движению капли. Вследствие этого возникают внутренние циркуляционные токи. При наличии внутренней циркуляции С уменьшается, и скорость падения капли возрастает. Кроме того, появляются вибрации ( колебания) капель, которые при этом периодически ( с определенной частотой) изменяют свою форму. [29]
При движении капли в среде скорость ее испарения может изменяться, поскольку молекулы пара, находящиеся около поверхности капли, уносятся средой. В работе [56] подробно проанализированы теоретические и экспериментальные данные по этому вопросу и сделан вывод, что согласно теории в стоксовой области ( Re 1) возрастание интенсивности испарения на передней поверхности частицы компенсируется его уменьшением на задней поверхности частицы. Таким образом, полная скорость испарения не меняется. К тому же, хотя при очень высоких числах Рейнольдса вылетающие из частицы молекулы уносятся от нее так быстро, что процесс напоминает испарение в вакууме, этот процесс несуществен для частиц диаметром меньше 40 мкм, так как их движение относительно среды происходит при малых числах Re или они быстро замедляются до малых чисел Re. [30]