Движение - кластер
Cтраница 1
Движение кластеров в пространстве моделировалось стандартным образом: кластер мог смещаться на постоянную решетки в любую сторону в соответствии с методом Монте-Карло, причем касание кластеров приводит к их слипанию. [1]
Заметим, что в этом предельном случае параметры образующегося кластера не чувствительны к характеру движения ассоциирующих кластеров. [2]
Отметим, что полученные выражения для времени гелеобразования относятся к случаю, когда при малых размерах частиц более быстрый процесс ассоциации связан с диффузией частиц в среде, а при укрупнении кластеров их ассоциация обусловлена движением кластеров в поле сил тяжести. [3]
Нужно сказать, что перегревание металла, часто сопровождаемое сокращением параметра решетки, первоначально было обнаружено у весьма крупных частиц А1 диаметром - 3500А [352] и, несомненно, было связано с действием окисной оболочки на движение кластеров. Очевидно, эти частицы по-разному взаимодействуют с бакелитовой матрицей. [4]
Эти результаты противоречат существующим теориям, но могут быть поняты, если принять во внимание магнитное взаимодействие составляющих частицы кластеров, совершающих вращательное движение. Температурную зависимость ширины линии ФМР в таком случае можно объяснить движением кластеров аналогично эффекту сужения линии ЯМР вследствие увеличения подвижности атомных ядер. [5]
Рассмотрим еще один метод диагностики фрактального кластера, осуществляемый на основе измерений в оптической и прилегающих к ней областях спектра. В этом случае имеет место уширение спектральной линии рассеянного света в результате движений кластера. [6]
Рассмотрим сначала случай, когда кластер растет при последовательном присоединении к нему отдельных частиц. Этот процесс происходит как за счет диффузионного движения частиц, так и за счет движения кластера под действием силы тяжести. [7]
Вряд ли целесообразно классифицировать наблюдаемые эффекты как перегревание металла в обычном понимании этого термина. Скорее всего кластеры малых частиц ряда металлов сильно связываются с бакелитовой матрицей, вследствие чего изменение характера движения кластеров от колебательного к броуновскому затрудняется. [8]
 |
Схема привода исполнительного органа реактора ВВЭР-440. [9] |
Шаг пазов составляет 4 / 5 от шага полюсов статора. При подаче напряжения на различные комбинации катушек ( фазы) к соответствующим полюсам подтягиваются промежутки между пазами ротора, что обеспечивает движение кластера. [10]
 |
Время формирования кластера. [11] |
Выберем в качестве фрактальной размерности кластера значение D 1 8, которое является средним для кластеров, образованных при кластер-кластерной ассоциации с броуновским законом движения кластеров в среде и при прямолинейной траектории их движения. Тогда время образования большого кластера определяется двумя параметрами: г0 - размером частиц, из которых формируется кластер, и Z - отношением массы материала кластера в объеме к отношению массы воздуха в том же объеме. При этом мы считаем, что материал кластера занимает большой объем, размеры которо-го велики по сравнению с максимальным радиусом корреляции R, и что в процессе образования кластера средняя плотность материала в объеме сохраняется. Тогда образующийся кластер представляет собой пористое вещество с максимальными размерами пор порядка R. Он обладает фрактальными свойствами при г R и является однородным при г R. В табл. 5.1 приводятся времена формирования кластера при указанных условиях и разумных значениях параметров. В каждом случае время формирования кластера рассчитывается по формулам (5.29) и (5.31) и отвечает наименьшему из полученных значений. [12]
Полученная электроно-грамма отличалась от расчетной электронограммы для ГЦК-струк-туры, присущей массивному аргону, аномально высокой интенсивностью линии ( 111), плохим разрешением ряда соседних линий ( ( 111) и ( 200) и др.), а также некоторым ослаблением ряда линий, что было объяснено политетраэдрическим строением частиц. Во-вторых, совершая колебательные движения, кластеры значительную часть времени проводят вне отражающих положений, уменьшая тем самым интенсивность дифракционных пиков. По мере приближения к точке плавления кристалла число и интенсивность движения кластеров быстро возрастают, а бесструктурные прослойки атомов между ними увеличиваются, размывая их границы. [13]
Жданов [656] подчеркнул, что односторонний подход, рассматривающий плавление тела как однофазный процесс разрушения идеальной или дефектной решетки, неправомерен, поскольку он игнорирует вторую фазу - расплав. Между тем с точки зрения кластерной модели само понятие фазы приобретает условный характер. При этом процесс плавления представляет собой не что иное, как кооперативное изменение характера движения кластеров - от колебательного к случайному броуновскому. Такой кооперативный процесс, очевидно, наиболее легко начинается на поверхности тела, где имеются большие возможности для образования одиночных и групповых вакансий [667] по границам кластеров, а последние менее связаны друг с другом, чем в глубине кристалла. [14]
Страницы: 1