Движение - вдоль силовая линия
Cтраница 1
Движение вдоль силовых линий приводит к тому, что частица не может многократно проходить через одну и ту же неоднородность и встречает на своем пути все новые и новые неоднородности. Таким образом, столкновения частиц с неод-нородностями приводят к некоррелированным изменениям вектора количества движения отдельно взятой частицы. При этом распределение импульсов по направлениям для некоторой группы частиц становится хаотическим. Смещения ведущего центра тоже некоррелированы, и ведущий центр каждой частицы совершает своего рода двумерное броуновское движение поперек силовых линий. Таким образом, для некоторой группы частиц присутствие мелкомасштабных неоднородностей в магнитном поле приводит к следующему. [1]
Для движения вдоль силовых линий из формул ( 41) - ( 43) разд. [2]
Рассмотрение движений вдоль силовых линий магнитного поля при помощи полученных уравнений требует выполнения специального условия отсутствия потока тепла вдоль силовых линий магнитного поля. При нарушении этого условия пользоваться уравнением ( 14) незаконно, а вся система уравнений движения ( 12) ( 16) становится неприменимой. [3]
Так, движение вдоль силовой линии при постоянной напряженности не сопровождается преобразованием одного поля в другое и движением массы и энергии. Движение же в направлении, перпендикулярном к силовой линии, сопровождается преобразованием электрического поля в магнитное или, наоборот, магнитного в электрическое. При этом происходит перемещение массы и энергии поля. [4]
Если предположить, что магнитный момент частиц при их движении вдоль силовой линии сохраняется, то параметры пучка, известные в точке наблюдения, можно пересчитать вдоль силовой линии вверх вплоть до области ускорения. Как степень коллимированности пучка, так и столь малая величина поперечной энергии ускоряемых частиц кажутся маловероятными, в связи с чем предположение о локализации области ускорения частиц в экваториальной плоскости является нереальным. [6]
Это уравнение просто свидетельствует о том, что перенос момента количества движения вдоль силовой линии полоидального поля за счет циркуляции уравновешивается переносом момента количества движения за счет магнитных напряжений. [7]
Если неоднородности распределены в магнитном поле беспорядочно, то в процессе своего движения вдоль силовых линий частица хаотически сталкивается со все новыми неоднород-ностями. Таким образом, отдельные центры вращения совершают своего рода хаотическое движение перпендикулярно магнитному полю, а для группы заряженных частиц это означает диффузию поперек магнитного поля. Если магнитные поля имеют очень сложную конфигурацию, то можно ожидать, что движение центров вращения будет иметь характер трехмерной диффузии. Диффузия, возникающая в результате взаимодействия с не-однородностями магнитного поля, представляет особый интерес для космической физики, где во многих случаях столкновения между частицами происходят слишком редко, чтобы могла возникнуть диффузия. Например, межпланетное пространство пронизано магнитными полями, которые должны содержать неоднородности, линейные размеры которых малы по сравнению с ларморовскими радиусами заряженных частиц высокой энергии. [8]
Это ур-ние определяет положение точек поворота частицы ( а 90) при ее движении вдоль силовой линии. [9]
Как уже упоминалось выше, благодаря постоянству полной величины скорости торможение частицы при ее движении вдоль силовой линии в сторону более сильного поля обязательно должно сопровождаться ростом поперечной слагающей скорости. Таким образом, величина напряженности поля Н и величина скорости поперечного вращения u i находятся в некоторой связи друг с другом. Теоретический анализ показывает, что между v и Я существует вполне определенное соотношение: квадрат величины v изменяется почти в точности пропорционально Н и, следовательно, отношение v / H остается во время движения частицы почти постоянным. [10]
Положительные ионы образуют объемный заряд вокруг отрицательного провода, а электроны устремляются к заземленным пластинам и стенкам камеры. При движении вдоль силовых линий электроны сталкиваются с частицами пыли, осаждаются на них и вместе с ними двигаются в направлении стенки. [11]
При движении вдоль силовых линий существует два класса частиц - пролетные и запертые. Запирание происходит за счет отражения частиц от магнитного зеркала на внутреннем обводе тора, где магнитное поле сильнее. [12]
 |
Винтовой путь частицы в прямолинейного ДВИ-магнитном поле. жения по инерции. [13] |
Движение частицы при наличии других сил или в неоднородном поле усложняется. С одной стороны, движение вдоль силовой линии становится ускоренным. С другой стороны ( и это самая замечательная особенность движения заряженных частиц в магнитном поле), сила, действующая поперек поля, вызывает движение частицы в направлении, перпендикулярном к этой силе, а также и к магнитному полю. Дрейфовое движение отличается от свободного тем, что под действием постоянной силы оно происходит не с постоянным ускорением, а с постоянной скоростью. [14]
В самом деле, энергетическое время жизни ТЕ должно выражаться в виде произведения некоторого характерного для плазмы времени т на произвольную функцию от безразмерных величин. Величина т должна иметь бесстолкновительный характер, вместе с тем она может быть связана только с движением вдоль силовых линий, так как эмпирическая величина Хе не зависит от магнитного поля. [15]
Страницы: 1 2