Движение - магнитный момент
Cтраница 1
Движение магнитного момента в меняющемся со временем магнитном поле обсуждается в разд. [1]
Тогда движение магнитного момента будет представлять собой прецессию вокруг вектора HI, причем в течение каждого полупериода этого движения направление ц меняется от параллельного полю Н до антипараллельного, и наоборот. [2]
При рассмотрении движения магнитных моментов нескомпенсированных электронных спинов в ферромагнитном материале под воздействием СВЧ поля обычно опускаются переменные члены второго порядка малости. Показано, что если принять во внимание эти члены, то из теории следует возможность использования феррита для детектирования модулированного по амплитуде сигнала СВЧ. Огибающая сигнала благодаря эффекту магнитострикции в тонком ферритовом стержне преобразуется в механические колебания и далее с помощью стержня из ВаТЮз может быть преобразована в электрический сигнал. [3]
Непосредственное решение уравнений движения магнитного момента даже в статическом случае ( см., например, [16]) требует громоздких численных расчетов и мало что дает для понимания феномена ЦМД. [4]
Выражение (2.6) представляет собой уравнение движения магнитного момента ц во вращающейся системе координат. [5]
Эти превращения происходят при температурах, при которых тепловое разупорядочивающее движение магнитных моментов начинает преобладать над упорядочивающим влиянием их взаимодействий: при температуре Кюри в случае превращения ферромагнетик - парамагнетик и при температуре Не-еля в случае превращения антиферромагнетик-парамагнетик. [6]
Решение первой задачи в простейшем варианте сводится к решению уравнений Блоха [4] для движения макроскопического магнитного момента. [7]
С I / a), то волну можно рассматривать макроскопически; в результате закон дисперсии волн cj ( k) будет выражен через феноменологические параметры ( материальные константы), входящие в макроскопические уравнения движения магнитных моментов. [8]
Проекция вектора спина на ось Z неизменна по времени, а его проекция на плоскость XY вращается вокруг оси Z с угловой скоростью 2Е / П - eBJme и приводит к прецессии спина вокруг направления индукции Bz магнитного поля, что совпадает с выводами из классической теории движения магнитного момента в магнитном поле, если при этом учесть числовое значение гиромагнитного отношения для спина. [9]
Классическая теория, излагаемая ниже, применима к микрочастицам лишь с оговорками. Последовательная теория движения элементарных магнитных моментов должна быть квантовой. [10]
 |
Стоячая спиновая волна, образованная цепочкой магнитных диполей, прецесснрующих с различной амплитудой. [11] |
Наличие неоднородностей приводит к местному возмущению магнитных полей, которое и оказывает влияние на движение спиновых магнитных моментов вблизи неоднородности. Если бы магнитные моменты не были связаны между собой, то нарушения в движении магнитных моментов были бы локализованы около неоднородности. Однако особенностью ферромагнетиков является сильное обменное и в меньшей степени дипольное взаимодействие магнитных моментов. Взаимодействие приводит к тому, что нарушения в движении магнитных моментов, возникающие вблизи неоднородностей с некоторым запаздыванием ( обусловленным упругими свойствами системы взаимодействующих спиновых магнитных моментов), передаются дальше и в среде возникает волновой процесс. Как говорят, на неоднородностях происходит рассеяние однородной прецессии с образованием спиновых Волн. [12]
Рассмотрим малые колебания магнитных моментов подрешеток около их равновесных значений. Как и в случае ферромагнетиков, для изучения спиновых волн в антиферромагнетиках необходимо иметь уравнения движения магнитных моментов. [13]
Волна прецессии магнитных моментов атомов учитывает дискретную структуру кристалла: вращаются именно атомные магнитики. Если интересоваться волнами с малыми волновыми векторами ( ak 1), а, как мы поймем ( см. § 10), они для нас наиболее интересны, то можно ограничиться макроскопическим описанием движения магнитных моментов, задавая среднюю плотность магнитного момента ферромагнетика т М ( г, О-векторную сумму атомных магнитных моментов в единице объема. [14]
 |
Стоячая спиновая волна, образованная цепочкой магнитных диполей, прецесснрующих с различной амплитудой. [15] |
Страницы: 1 2