Движение - плазма
Cтраница 4
В работе показано, что медленные по сравнению с циклотронной частотой ионов движения плазмы могут быть описаны совокупностью уравнений гидродинамики для движения поперек магнитного поля и кинетических уравнений для продольного движения. Эти уравнения могут быть несколько упрощены в случае плазмы, давление которой много меньше магнитного. Рассмотрен вопрос об устойчивости плазмы низкого давления в гофрированном поле. [46]
Чтобы учесть нелинейные эффекты, мы должны рассматривать уравнение (30.5) совместно с уравнениями движения плазмы. [47]
После отключения высокого напряжения вращение плазмы прекращается, и наступает более спокойная стадия движения диамагнитной плазмы в магнитном поле, спадающем в радиальном направлении. Характерное время этого движения значительно больше, чем время ts - 5 мкс пролета ионов между пробками. Поэтому вдоль силовых линий успевает установиться равномерное распределение ионов и электронов. [48]
Для плазмы, находящейся в магнитном поле, вводят две температуры, соответствующие движению плазмы вдоль и поперек магнитного поля, продольную и поперечную. [49]
Вопрос об ускорении частиц до высоких энергий ( превращении энергии маги, поля и движений плазмы в энергию быстрых частиц) в деталях еше далек от окончат, решения. Однако в общих чертах принципиальная сторона процесса ускорения ясна. [50]
После отключения высокого напряжения быстрое вращение плазмы прекращается, и наступает более спокойная стадия движения диамагнитной плазмы в магнитном поле, спадающем в радиальном направлении. Характерное время этого движения значительно больше, чем время пролета частиц между пробками, поэтому вдоль силовых линий успевает установиться стационарное распределение электронов и ионов. [51]
Тогда закон Бернулли в простом виде ( р pv1 / 2 const) теряет силу при движении плазмы вдоль слоя из нейтральной точки к точке истечения. Причина заключается в дополнительном воздействии магнитной силы, которое представлено альфвеновским членом в правой части уравнения. [52]
Интенсивность магнитного поля возрастает приблизительно в 3 раза ( при показателе адиабаты у 2, что соответствует движению плазмы поперек сильного магнитного поля) независимо от существования застойной линии. [54]
При движении плазмы с очень высокой электропроводностью имеет место замечательное свойство приклеенности магнитных силовых линий: при движении плазмы силовые линии следуют за ней, будучи как бы вморожены в плазму. Свойство вмороженности существенно облегчает анализ сил со стороны магнитного поля, возникающих при смещении плазмы от первоначально равновесного состояния. Тем самым значительно упрощается анализ устойчивости равновесных состояний плазмы. [55]
Уравнения (1.12), (1.14) совместно с (1.8), (1.9) как раз и являются уравнениями, описывающими в нулевом приближении движение плазмы, давление которой много меньше давления магнитного поля. [56]
Изучение взаимодействия КЛ с МГД ударными волнами представляет собой частный, хотя и очень важный аспект в исследовании МГД движений тепловой плазмы его значительной примесью энергичных ( в том числе релятивистских) частиц. В некоторых ситуациях энергичная компонента играет доминирующую роль, несмотря на малую концентрацию КЛ по сравнению с концентрацией тепловой плазмы. [57]
Возмущение векторного потенциала магнитного поля на верхней границе расчетной области у - у приводит к искривлению силовых линий и движению плазмы. Так как пересоединение возможно лишь при наличии конечной проводимости плазмы, то расчет, соответствующий случаю нулевой магнитной вязкости vm - 0, демонстрирует сгущение силовых линий вблизи нулевой поверхности без изменения топологии магнитного поля. [58]
Страницы: 1 2 3 4