Движение - поверхность - раздел
Cтраница 1
Движение поверхности раздела создает также некоторую плотность тока на металлической обкладке двойного слоя. Однако ввиду высокой проводимости металла этот ток легко обеспечивается изнутри капли, так что потенциал внутри капли остается постоянным. [1]
В совершенной структуре при движении полностью когерентной поверхности раздела в нормальном к ее поверхности направлении возникают все те проблемы, с которыми приходится иметь дело при росте совершенного кристалла из пара. Предположим, что небольшая часть поверхности раздела продвинулась вперед на расстояние, равное одному периоду решетки. Ступенька на поверхности раздела, окружающая этот выдвинувшийся вперед участок, будет обладать повышенной по сравнению с остальной поверхностью раздела энергией, и возникновение этой энергии препятствует росту. Формально ступеньку можно рассматривать как дислокационную линию особого вида ( дислокация превращения или двойникующая дислокация) с вектором Бюргерса, равным произведению высоты ступеньки на вектор смещения деформации с инвариантной плоскостью при превращении решетки ( фиг. Энергия ступеньки соответствует линейному натяжению дислокации, и в отсутствие достаточно высоких напряжений ступенька будет сокращаться, возвращая поверхность раздела к ее исходному положению. Напряжения могут создаваться химической движущей силой или извне приложенными напряжениями; при фиксированном эффективном напряжении ступенька будет развиваться только в том случае, если она имеет достаточно малую кривизну. Таким образом, в данном случае существует механизм двумерного зарождения, и, как только площадь уступа достигает размера, за которым может начаться его самопроизвольное развитие, граница раздела продвигается вперед на высоту уступа. [2]
Автор показывает, что тепловой эффект тормозит движение поверхности раздела фаз, и приводит условие, позволяющее установить, в каких случаях надо этот эффект учитывать. [3]
 |
Кинетика осадительного центрифугирования. [4] |
На рис. 48 изображены зависимости изменения скорости движения поверхности раздела между суспензией и дисперсионной средой от времени, характеризующие скорость осадительного центрифугирования. Эти кривые показывают, что вначале ( во время осаждения твердой фазы) скорость процесса возрастает, а затем ( в период уплотнения осадка) падает. Первоначальный рост скорости объясняется увеличением сил, действующих на осаждающиеся частицы, и уменьшением концентрации дисперсной фазы в движущихся слоях. [5]
В расчетах примем, что средние скорости движения поверхностей разделов в самой узкой оу и широкой иш частях равны средней скорости течения буферной жидкости в этих участках. [6]
Таким образом, течение процесса отстойного центрифугирования характеризуется движением поверхности раздела между суспензией и дисперсионной средой, или сближением частиц твердой фазы между собой. [7]
При рассмотрении конкретных задач следует учитывать конфигурацию и процесс движения поверхности раздела фаз. [8]
При описании условий межфазного взаимодействия важное значение имеет понятие скорости движения поверхности раздела фаз в пространстве. [9]
Так как при дегидратации зародыши образуются на поверхностях кристаллов гидрата, можно следить за скоростью движения поверхности раздела с помощью микроскопа. Таким методом трудно установить истинную температуру поверхности раздела из-за самоохлаждения, ибо тепло отнимается у поверхности раздела от всего кристалла со скоростью, зависящей от его теплопроводности, а теплота приобретается поверхностью за счет поглощения излучения и передачи конвекцией. Возможно, что в условиях микроскопического исследования самоохлаждение меньше, чем при использовании метода наблюдения потерь в весе. Однако лучше работать при достаточно низких температурах, при которых скорость движения поверхности раздела мала и эффекты охлаждения незначительны. [10]
Пара уравнений ( 4) и ( 6) приводит к локальному различию в скорости движения поверхности раздела благодаря флуктуациям, которые имеются в каждой термодинамической системе. [11]
Однако когда глубина одной из фаз, по крайней мере локально, меньше глубины проникновения движений поверхности раздела фаз, сама межфазная поверхность может изменяться по своим размерам. [12]
Как следует из приведенных уравнений, характер зависимости между критериями Sh и Sc определяется величиной относительной скорости движения поверхности раздела фаз. [13]
Одним из первых такую модель, объясняющую разрушение парового пузыря, создал лорд Релей [4], который вывел уравнение движения поверхности раздела пар - жидкость, исходя из гидродинамических уравнений течения идеальной несжимающейся жидкости. Уравнение Релея расширили Плезет [5] и Дергарабедян [8], учтя силы поверхностного натяжения и предположив изотермические условия для паровой фазы вместо изобарических, как это было у Релея. Экспериментальные измерения скорости роста пузыря в насыщенной жидкости, выполненные Дергарабедяном, со всей очевидностью показали недостаточную полноту расширенной модели Релея. [14]
Мы вычислили по уравнениям ( 1), ( 3) и ( 27) радиус пузыря, скорость и ускорение при движении поверхности раздела пар - жидкость в нормированном виде, а также температуру и давление пара для отношения асимметрии tm / tc / 2 - Результаты этих вычислений отображены на фиг. [15]
Страницы: 1 2 3