Движение - вектор - намагниченность
Cтраница 1
Движение вектора намагниченности в ферромагнетике описывается уравнением Ландау - Лифшица [53], которое может быть получено из следующих соображений. На магнитный момент ш частицы ( атома или отдельного электрона), находящейся в магнитном поле Нэфф, действует момент сил N Ш X Нэфф. [1]
Движение вектора намагниченности представляет собою обычную ларморову прецессию. [2]
Приводится решение уравнения движения вектора намагниченности ферритового сфероида при воздействии на него постоянного магнитного поля и импульсного СВЧ поля с произвольной угловой модуляцией и произвольной формой огибающей. [3]
Для получения дифференциальных уравнений движения вектора намагниченности используется принцип Лагранжа. Применяемая система координат изображена на фиг. Так как размагничивающие эффекты компенсируются, достаточно рассмотреть только один классический электрон. [4]
Нелинейные члены в уравнении движения вектора намагниченности феррита связывают обычную однородную прецессию, возбуждаемую СВЧ полем, с определенными парами неоднородных типов прецессии. Эта связь зависит от времени, что приводит к нестабильному возрастанию неоднородных типов прецессии за счет однородной прецессии. В частности, дополнительный пик поглощения на высоком уровне мощности [2-5] обусловлен возрастанием магнитоста-тических типов прецессии [6], сумма частот которых CDI и со2 равна частоте со однородной прецессии. В настоящем сообщении указывается на возможность использования этих эффектов для создания ферромагнитного усилителя СВЧ. [5]
 |
Поворот вектора намагни. [6] |
При обсуждении импульсных методов удобно относить движение вектора намагниченности в системе координат, вращающейся относительно Н0 в направлении прецессирующих ядерных моментов. Во вращающейся системе координат вектор намагниченности ядерных спинов прецессирует вокруг некоторого фиктивного поля Н, обусловленного вращением. [7]
 |
Поворот вектора намагниченности М под действием 90-градус-мого импульса ( а и спад вектора намагниченности М при расхождении магнитных моментов ( б. [8] |
При обсуждении импульсных методов удобно относить движение вектора намагниченности в системе координат, вращающейся относительно Я0 в направлении прецессирующих ядерных моментов. Во вращающейся системе координат вектор намагниченности ядерных спинов прецессирует вокруг некоторого фиктивного поля Нф, обусловленного вращением. [9]
Далее необходимо учесть процессы релаксации в уравнении движения вектора намагниченности. [10]
Выше мы показали, каким образом нестабильность движения вектора намагниченности при ферромагнитном резонансе можно использовать для усиления мощности СВЧ на одной из двух частот, сумма которых равна частоте сигнала подкачки. Этот сигнал является источником мощности при усилении. [11]
Чтобы объяснить работу такого устройства, рассмотрим уравнение движения вектора намагниченности. [12]
Ниже мы увидим, что именно с возмущением движения вектора намагниченности связан переход энергии от поля одной частоты к полю другой частоты. [13]
Эйре, Вертенен и Мелчер [1] показали, что из уравнения движения вектора намагниченности феррита следует возможность удвоения частоты, и экспериментально обнаружили такое удвоение. СВЧ намагниченности изменяется с удвоенной по сравнению с приложенным СВЧ полем частотой; напряжение двойной частоты может быть наведено в соответствующим образом расположенной петле связи. Названные авторы указывают также, что если к ферриту приложены СВЧ поля с двумя различными частотами, то можно осуществлять смешивание этих частот. Однако детального рассмотрения этого вопроса произведено не было. [14]
Мы все время имеем дело только с однородной прецессией, при которой движение вектора намагниченности характеризуется одинаковыми по всему образцу амплитудой и фазой. [15]
Страницы: 1 2 3