Cтраница 1
Движение системы частиц в безграничной среде приводит к движению среды вокруг этой системы. Если система частиц движется между стенками или если частицы достаточно удалены друг от друга, среда будет двигаться также и между частицами. В практическом случае это означает, что существует движение частиц как в виде облаков ( роев), так и другие промежуточные типы движения частиц в виде систем переменного состава и индивидуальных частиц. [1]
Рассмотрим движение системы частиц ( атома, молекулы) во внешнем поле сил. [2]
При движении системы частиц, не ограниченной стенками сосуда, они увлекают за собой окружающую среду, и в результате сопротивление последней движению частиц уменьшается. [3]
Момент количества движения системы частиц равен L 2 m, ( Ru. [4]
Предложено кинетическое уравнение для описания движения системы частиц, взвешенных в потоке жидкости или газа. При этом учитываются не только столкновения частиц между собой, но и воздействие на них со стороны потока, причем нерегулярная составляющая этого воздействия приводит к диффузии состояния частицы в пространстве скоростей. Анализ решений этих уравнений приводит к результатам, качественно хорошо описывающим экспериментальные данные. [5]
В каком смысле центр масс характеризует движение системы частиц как целого. [6]
При переходе к рассмотрению условий равновесия и движения системы частиц, которую представляет собой слой перемещаемого дисперсного материала, возникают большие трудности, связанные с учетом взаимодействия частиц, их внутреннего трения, высоты слоя, формы частиц и ряда других факторов. Однако суммарная гидродинамическая сила частиц в слое равна его сопротивлению и может быть легко измерена. [7]
Разрыв и перегруппировка связей обычно происходят синхронно при движении системы частиц по соответствующей сложной формы ППЭ возбужденного состояния. Правило сохранения орбитальной симметрии разрешает для возбужденных состояний, в отличие от основного состояния, р-ции, протекающие через четырехцентровые переходные состояния. [8]
Допустим, что нам необходимо решить задачу о движении системы частиц определенного сорта ( например, электронов), взаимодействующих с электромагнитным ( или каким-то другим) полем. До создания квантовой теории поля подобная задача решалась так: электроны описывались квантово-механически, а электромагнитное поле - классически. Такой подход к решению поставленной задачи является непоследовательным, он не дает возможности описать корпускулярные свойства поля ( рождение и аннигиляция частиц), проявляющиеся в целом ряде экспериментов. Поэтому сразу же после построения квантовой механики возникла необходимость в построении теории, которая описывала бы также процессы рождения и аннигиляции частиц. Такой теорией является квантовая теория поля. В этой теории в упомянутых выше задачах ( и в других аналогичных задачах) учитываются как процессы рождения и аннигиляции квантов электромагнитного поля, так и процессы рождения пар электрон - позитрон, которые являются квантами электронно-позитронного поля. [9]
Эти последние, в свою очередь, зависят от статистических характеристик движения системы частиц и являются некоторыми функционалами от функций распределения. Таким образом, для получения замкнутой формулировки задачи необходимо определить связь D со статистическими характеристиками движения частиц. [10]
Скорость центра масс. Центр масс характеризует не только положение, но и движение системы частиц как целого. [11]
По аналогии с прямым численным моделированием двумерного изотропного течения несжимаемой жидкости рассматривается движение системы N частиц в квадрате со стороной L 2тг и периодическими граничными условиями. [12]
В методе МД все степени свободы берутся в расчет, приводя к классическим уравнениям движения системы частиц. Траектория в фазовом пространстве получается путем численного интегрирования уравнений движения с заданными начальными условиями. Характеристики системы вычисляются затем вдоль ее траектории. При компьютерном моделировании методами стохастической динамики, особым представителем которых является броуновская динамика ( БД), ряд степеней свободы учитывается только через их стохастическое действие на другие степени. [13]
Из предыдущего рассмотрения вытекает, что движение системы одинаковых частиц по волновой механике вполне сходно с движением системы частиц, рассматриваемым в классической механике и теории диффузии. Однако, наряду с этим имеют место другие явления, подчеркивающие фундаментальные и чрезвычайно существенные различия механизма движения по обеим теориям. Наиболее просто это можно уяснить себе, рассмотрев случай стационарного состояния, когда р не зависит от времени. [14]
Таким образом, кинетическая энергия системы частиц складывается из суммарной кинетической энергии Т в Ц - системе и кинетической энергии, связанной с движением системы частиц как целого. [15]