Cтраница 1
Движение колебательной системы полностью определяется уравнением (9.5), а характер его зависит как от ее параметров, так и от смещения основания, на котором установлен объект. [1]
Математически уравнения движения механической диссипативной колебательной системы из пружины и груза и электрической системы RLC записываются совершенно одинаково. [2]
Рассмотренные выше обобщенные уравнения движения часовых колебательных систем и часовых спусков позволяют составить обобщенные уравнения, описывающие динамические процессы в часах. [3]
В теории колебаний принято рассматривать движение колебательных систем под действием заданных сил. Однако это означает, что источник энергии вырабатывающий силу, воздействует на колебательную систему, но не испытывает ответного воздействия со стороны последней. Источник энергии, наделенный таким свойством, условно назовем идеальным. [4]
Аналитическое и графическое исследование уравнений движения колебательной системы, в которой отрицательное влияние ускорения на величину силы резания при возрастании амплитуды колебаний ограничивается самим ускорением колебаний, не дало окончательного ответа о форме и амплитуде автоколебаний, так как не удалось установить устойчивость пересекающихся интегральных кривых на фазовой плоскости. [5]
Соотношения, содержащие матрицы К, Ф, полезны еще и тем, что их можно использовать, когда уравнения движения колебательной системы неизвестны, а известны лишь эти матрицы, определенные, например, экспериментально. [6]
В формуле не учтен коэффициент корреляции, так как расчет произведен для рабочего диапазона частот с минимальным коэффициентом нелинейных искажений и максимальной направленностью движения колебательной системы образцового и поверяемого виброметров, когда можно не принимать во внимание влияние одной величины на изменение другой, а закон распределения каждой случайной величины остается неизменным. [7]
Обеспечив достаточную проходимость каналов для жидкости при колебаниях бойка, сила сопротивления на всех фазах работы гидроударпика будет сведена к минимуму. В этом случае приемлема линеаризация этой силы по скорости, что позволит без заметной потери в точности упростить уравнения движения колебательной системы гидроударника. Если же скорость бойка на той или иной фазе изменяется не сильно, то силу сопротивления можно считать постоянной. [8]
В источнике возбуждения независимо от того, с какой колебательной системой он связан, можно выделить элементы, на которые непосредственно действуют создаваемые источником механические силы. Такие элементы должны быть механически связаны ( скреплены) с колебательной системой и в этом смысле составлять ее часть; например, их масса в уравнениях движения колебательной системы учитывается наряду с массой прочих входящих в нее тел. С другой стороны, элементы, воспринимающие нагрузку, составляют неизменную часть источника возбуждения. Движение элементов, воспринимающих усилия, влияет на процессы в возбудителе. Этим определяется обратное влияние колебательной системы на источник возбуждения. Если движение указанных элементов известно, то процессы в источнике возбуждения могут быть определены, причем для их определения пе нужно знать движение остальных элементов колебательной системы. [9]
Будем исходить из того, что рассматриваемые далее системы естественным образом разбиваются на две подсистемы: механическую колебательную систему и возбудитель ( или возбудители) колебаний. Эти подсистемы задаются до некоторой степени независимо, в частности, один и тот же возбудитель может быть связан с разными колебательными системами. Но в каждом случае процессы в возбудителе и движение колебательной системы влияют друг на друга. Создаваемые возбудителем силы воздействуют на колебательные системы, причем всегда имеются некоторые элементы системы, на которые эти силы действуют непосредственно. С другой стороны, воспринимающие усилия элементы составляют часть возбудителя и их движение влияет на процессы в возбудителе, причем, если движение указанных элементов известно, то процессы в возбудителе могут быть определены и для их определения не нужно знать, каково движение остальных элементов колебательной системы. [10]
Этот угол изображающей точке С приходится проходить повторно при совершении следующего полного цикла автоколебаний - полного поворота до совпадения вектора ОС с вектором ОС. Требуемое для этого время Т ( 2я Дг)) со - Т - часы в это время имеют положительный ход. Очевидно, что аналогично можно рассмотреть и влияние встречного ( тормозящего) импульса, снижающего скорость движения колебательной системы. [11]
Рассмотренные в настоящей главе электромагниты описываются уравнениями Рауса, которые в порождающем приближении линейны по механическим ( позиционным) координатам. В этом случае устойчивые колебания частоты ш при питании только переменным током возможны лишь за счет сочетания взаимодействие плюс нелинейность в ферромагнетике или колебательной системе и невозможны, если магнитная и механическая нелинейности несущественны. Интересно выяснить, сохраняется ли такой вывод для систем с другой геометрией поля, когда пондеромоторные силы, записанные как функции магнитных потоков, зависят от механических координат и уравнения движения колебательной системы нелинейны. [12]
Широко распространенные в технике механические системы, колебания в которых возбуждаются электромагнитами, представляют еще один пример систем, где принципиально важен учет взаимодействия возбудителя и колебательной системы. Дело в том, что электромагнитные силы, действующие на колебательную систему, определяются магнитными потоками в электромагните. Потоки же и индуктивные сопротивления в цепях обмоток электромагнита зависят от расстояния между сердечником и якорем, которое изменяется в процессе колебаний. В результате уравнения движения колебательной системы и уравнения, описывающие изменение токов и магнитных потоков, оказываются связанными между собой. [13]