Движение - пограничный слой
Cтраница 1
Движение пограничного слоя в направлении периферии и его набухание здесь вместе со сложными явлениями интерференции пограничных слоев движущейся лопатки и корпуса приводят при некотором критическом угле атаки к срыву потока с концов лопатки, образованию максимума давления на характеристике вентилятора с последующей впадиной или разрывом характеристик при малых расходах. Юра и В, Ранни ( 1954) и в нашей стране Л. Е. Олыптейном и Е. А. Локштановым ( 1952 - 1967), Г. С. Самойловичем ( 1959 - 1962), В. Н. Ершовым ( 1959 - 1966), В. С. Князевым ( 1950 - 1967) и др., при этом возникают вращающиеся относительно рабочего колеса срывные зоны, вызывающие нестационарное обтекание лопаток. Отмеченные выше явления протекают по-разному в зависимости от аэродинамической схемы вентилятора. [2]
Оно аналогично уравнению движения пограничного слоя. Его первый член выражает влияние силы тяжести, второй - градиента давления вдоль пленки, третий - сил вязкости в жидкости. [3]
Выведем общие уравнения движения пограничного слоя на поверхности тела вращения при продольном его обтекании в предположении, что толщины пограничного слоя значительно меньше не только радиусов кривизны контура меридианного сечения тела вращения - радиусов продольной его кривизны - но и радиусов параллельных окружностей, образующихся в сечении поверхности тела вращения плоскостями, перпендикулярными к оси тела - радиусов поперечной кривизны. [4]
Схв связанные с движением пограничного слоя на стенках корпуса и образованием вторичных вихрей в межлопастном канале. [5]
 |
Переход молекулярно-диффузионного растворения в конвективное при критическом значении числа Рэлея [ 111, с. 61 - 75 ]. [6] |
В области Ra3 - 1012 движение пограничного слоя приобретает устойчиво турбулентный характер и скорость свободно-конвективного растворения соли в воде не зависит от линейного размера кристалла. [7]
Следует отметить, что уравнение движения плоского пограничного слоя ( 4 - 10) можно легко получить из уравнения Навье - Стокса. Естественно, многие авторы предпочитают этот путь выводу уравнений пограничного слоя непосредственно после введения основных допущений теории пограничного слоя. В первом случае сразу предполагается, что пограничный слой тонкий, и проводится анализ порядка величины отдельных членов уравнений Навье - Стокса. Такой анализ приводит к заключению, что критерием тонкости пограничного слоя на пластине, обтекаемой потоком с постоянной скоростью внешнего течения, является величина числа Рейнольдса Re c, характерным размером в котором служит расстояние от передней кромки пластины к. Для того чтобы пограничный слой был тонким, число Кея ( ЫооЯрДг) должно быть значительно больше единицы. [8]
 |
Развитие ламинарного пограничного слоя на плоской пластине при постоянной скорости внешнего течения. [9] |
Многие авторы предпочитают выводить дифференциальное уравнение движения пограничного слоя из более общего уравнения Навье-Стокса ( 4 - 13), пользуясь методом оценки порядка величины отдельных членов уравнения. [10]
У пластинки, спереди удлиненной и заостренной, движение пограничного слоя, около передней части ее ламинарное, а около задней части - турбулентное. [11]
Согласно этому методу вначале уже рассмотренным способом решается уравнение движения пограничного слоя. [12]
Отрыв потока возникает на поверхности тела и определяется законом движения пограничного слоя и, следовательно, прежде всего зависит от такого свойства жидкости как вязкость. [13]
Ввиду указанной связи между отрывом потока от стенки и характером движения пограничного слоя важно выяснить условия, при которых в потоке с возрастающим вниз по течению давлением ламинарное движение в пограничном слое переходит в турбулентное движение. Большое влияние на такой переход оказывает турбулентность набегающего потока; наличие ее в значительной мере благоприятствует этому переходу. Однако в том случае, когда набегающий поток почти свободен от турбулентности ( как это имеет место, например, при полете на большой высоте), пограничный слой может оставаться ламинарным вплоть до точки отрыва. [14]
 |
Схема распределения концентраций в стекающей пленке для ламинарного ( а и турбулентного ( б режимов. [15] |
Страницы: 1 2 3