Cтраница 1
Движение макроскопических тел с нерелятивистскими скоростями осуществляется в сравнительно слабых и медленно изменяющихся полях - электромагнитном и гравитационном; это движение изучается в механике без применения понятия материального поля. [1]
Законы движения макроскопических тел со скоростями, сравнимыми со скоростью света, даются теорией относительности, установленной Эйнштейном. [2]
При движении макроскопических тел речь идет обычно о скоростях, малых по сравнению со скоростью света. [3]
Переходя к рассмотрению движения макроскопических тел, определим сначала наиболее простой тип движения, зависящего от геометрии тела. И первый шаг на этом пути - исключение из рассмотрения движения деформируемых тел, так как заранее очевидно, что движения многих частей тела друг относительно друга ( и, соответственно, их математическое описание) могут быть достаточно сложны. Это означает, что мы начнем с изучения движения абсолютно твердых тел. Но и среди всевозможных движений абсолютно твердого тела мы выберем, no - возможности, наиболее простое. Дело в том, что для однозначного определения положения абсолютно твердого тела в пространстве необходимо задать шесть независимых величин - шесть степеней свободы. Мы же на данный момент ограничимся простейшим но практически важным случаем, когда существенна лишь одна степень свободы, - вращением абсолютно твердого тела вокруг неподвижной оси. [4]
Итак, при анализе движения макроскопического тела соотношение неопределенностей не играет никакой роли. Мы можем вполне пренебречь неопределенностями координат и скоростей, полагать, что начальные условия могут быть заданы с той точностью, которая нам нужна, и решать основную задачу динамики классическими методами. [5]
Итак, при анализе движения макроскопического тела соотношение неопределенностей не играет никакой роли. [6]
Ясно, что описание движения макроскопических тел не требует уточнений за счет квантовых поправок. [7]
Итак, при анализе движения макроскопического тела соотношение неопределенностей не играет никакой роли. Мы можем вполне пренебречь неопределенностями координат и скоростей, полагать, что начальные условия могут быть заданы с той точностью, которая нам нужна, и решать основную задачу динамики классическими методами. [8]
Поэтому они не влияют на движение макроскопических тел, и в механике их не рассматривают. Здесь обычно не рассматривают также и электрические, и магнитные силы, действующие между заряженными телами или частицами. [9]
Однако это - необязательно непосредственно наблюдаемое движение макроскопических тел. Энергия может быть также обусловлена движением атомов и молекул, которое не воспринимается нашими органами чувств. При определенных условиях это движение все же частично можно упорядочить, и тогда оно проявляется макроскопически и может быть использовано для получения работы. Об этой возможности получения работы мы еще подробно расскажем позднее. [10]
Такой ток, связанный с движением заряженных макроскопических тел, называется конвекционным ( переносным) током. [11]
Кроме того, уже простейшие задачи на движение макроскопических тел, с которыми механика Ньютона легко справляется, привели бы к непреодолимым математическим трудностям при попытке найти их точные решения методами релятивистской и квантовой механик. Чтобы практически получить решение, надо было бы ввести упрощения и перейти к приближенным методам, а это по своему результату эквивалентно переходу к механике Ньютона. [12]
Классическая механика Галилея - Ньютона была установлена опытным путем для движений макроскопических тел со скоростями, малыми по сравнению со скоростью света с. В этих пределах ее законы отражают объективные закономерности природы, и все их следствия с достаточной для практики точностью подтверждаются на опыте. [13]
Формула (22.2) показывает, что дебройлевская длина волны, отвечающая движению макроскопических тел, исключительно мала из-за малости h по отношению ко всем величинам, могущим характеризовать движение таких тел. Естественные единицы макроскопического движения сантиметр - грамм - секунда, если перевести в них дебройлевскую длину волны какого-нибудь тела, скажем с массой 1 г и скоростью 105 см / сек, дают К - 10 - 22 см. Ясно, что наблюдать движение макроскопического тела в области столь малых размеров невозможно, а следовательно, не могут проявиться и дифракционные явления. Применимость классической ( ньютоновской или релятивистской) механики к макроскопическим телам практически не ограничена. [14]
Почему соотношения неопределенностей Гейзенберга не накладывают никаких ограничений на классическое описание движения макроскопических тел. [15]