Cтраница 1
Движение материальной точки под действием центра, притягивающего силой, прямо пропорциональной расстоянию. [1]
Движение материальной точки определяет вектор скорости, вектор ускорения и ее траекторию. [2]
Движение материальной точки при действии ньютонова притяжения двух центров. Применим теперь метод Якоби. [3]
Движение материальной точки ограничено некоторой связью. В некотором положении при t - t известны два возможных перемещения ( dr) i и ( dr) - Найти хотя бы одно виртуальное перемещение 5г точки. [4]
Движение материальной точки происходит в горизонтальной плоскости, перпендикулярной вертикальной оси. [5]
Движение материальной точки всегда рассматривается в какой-либо системе отсчета. Положение материальной точки можно определить, если задать ее радиус-вектор г или, что эквивалентно, задать три координаты х у г - проекции радиус-вектора на оси. [6]
Движение материальной точки будет прямолинейным, когда действующая на нее сила ( или равнодействующая приложенных сил) имеет постоянное направление, а скорость точки в начальный момент времени равна нулю или направлена вдоль силы. [7]
Движение материальной точки будет несвободным, когда в силу наложенных связей она вынуждена двигаться по заданной поверхности или кривой. [8]
Движение материальной точки по отношению к основной системе отсчета S называют абсолютным, а по отношению к подвижной системе отсчета St - относительным. Движение системы St по отношению к системе S называют переносным. При движении материальной точки М ее положение относительно системы S в любой момент времени полностью характеризует радиус-вектор р Y ] i - f - Ц, , являющийся функцией времени, конец которого описывает в пространстве кривую Т, называемую траекторией точки. [9]
Движение материальной точки массой m с некоторого момента происходит по окружности радиусом г согласно уравнению s - bjr2r nt, где b - число. [10]
Движение материальной точки всегда рассматривается в какой-либо системе отсчета. Положение материальной точки можно определить, если задать ее радиус-вектор г или, что эквивалентно, три координаты х, у, г - проекции радиус-вектора на оси декартовой системы координат. [11]
Движение материальной точки зависит от принятой гипотезы не только при единичном косом ударе. Если ее бросить под некоторым углом к горизонтальной плоскости и проследить за движением, обусловленным силой тяжести и сопровождающимся рядом косых ударов, то применение гипотезы вязкого трения приводит к тому, что горизонтальная составляющая скорости асимптотически ( с ростом числа ударов) убывает, стремясь к нулю, независимо от начального угла падения. Гипотеза сухого трения приводит к другому результату. В зависимости от начального угла падения горизонтальная составляющая скорости либо обращается в нуль после некоторого конечного числа ударов, либо убывает, стремясь к некоторой отличной от нуля величине. [12]
Движение материальной точки в плоскости ху описывается законом x At, y At ( - - Bt), где А и В - положительные постоянные. [13]
Движение материальной точки в классической механике описывается ее пространственными координатами как функциями времени. Координаты и время задаются своими числовыми значениями, а их изменение - законами Ньютона. [14]
Движение материальной точки описывается тремя параметрами и поэтому число ее степеней свободы равно трем. [15]