Cтраница 4
Движение частиц в пределах ПС не является упорядоченным и отличается большой сложностью. Так, наряду с хаотическим перемещением отдельных частиц наблюдается циркуляционное движение массы дисперсного материала, которое в свою очередь не представляет строго детерминированного перемещения, а может изменяться как в пространстве, так и во времени. Характер перемешивания материала в ПС в значительной степени зависит от геометрических размеров ПС и конструкции газораспределительной решетки. Проведенные измерения и анализ показали [50, 80], что в настоящее время не приходится рассчитывать на теоретическое решение задачи о движении частиц дисперсной фазы в ПС. Поэтому основой изучения процессов теплопереноса в объеме ПС является гипотеза о возможности представления такого переноса наиболее простой формой - законом теплопроводности Фурье, в котором коэффициент эффективной теплопроводности Яэ суммарно учитывает многие факторы, определяющие интенсивность и характер перемешивания дисперсного материала при его псевдоожижении. [46]
Рассматривая жидкость вблизи температур кристаллизации, а точнее в некотором интервале температур между температурами кристаллизации и застывания, можно сделать вывод, что, вероятно, относительное перемещение частиц дисперсной фазы, обусловленное вязкостью жидкости при течении, может быть определено некоторым коэффициентом самодиффузии, стремящейся выравнить запас потенциальной и кинетической энергии ( количества движения) перемещающихся частиц. Количество движения каждой движущейся частицы не остается постоянным. Очевидно, в этих условиях некоторые частицы не дисперсной фазы имеют различные дополнительные количества движения за счет межмолекулярных взаимодействий, которые и создают энергетический градиент между ними. Скорость ликвидации этого градиента практически пропорциональна коэффициенту самодиффузии, в свою очередь являющемуся функцией коэффициента вязкости и плотности системы. Однако в связи с непостоянством количества движения частиц дисперсной фазы, более корректно исходить непосредственно из подвижности отдельных частиц, т.е. средней скорости, которая приобретается любой из них по отношению к окружающим при внешних воздействиях на систему. Подвижность дисперсных частиц оценивается текучестью жидкости, измеряемой величиной, обратной коэффициенту ее вязкости. Последняя пропорциональна коэффициенту диффузии, откуда следует, что вязкость жидкости в рассматриваемом интервале пониженных температур обратно пропорциональна коэффициенту диффузии. [47]