Cтраница 3
Типичная картина движения твердых частиц показана на рис. IV-16, а -, очевидно, что скорость в любой точке можно определить по функции тока. [31]
Характерной особенностью движения твердых частиц в кипящем слое является то, что около наружных стен камеры частицы обычно движутся вниз довольно плотным потоком. Наоборот, около тел, помещенных в самом кипящем слое, наблюдаются проскоки газа или жидкости и пониженная плотность потока твердой фазы. Опыты показывают, что скорость потока сильнее влияет на интенсивность теплообмена кипящего слоя с наружной стенкой, чем иа теплообмен с внутренней поверхностью. [32]
Для обеспечения движения твердых частиц вдоль стенок ротора их вибрационное ускорение должно находиться в определенном соотношении с ускорением поля центробежных сил. Однако из-за конструктивных трудностей вибрационное ускорение ротора, а следовательно, и фактор разделения этих центрифуг ограничены. Поэтому центрифуги с вибрационной выгрузкой осадка применимы только для обработки грубодисперсных продуктов. Они рекомендуются для обезвоживания угольного шлама, кварцевого песка, отделения жидкой фазы от сульфата аммония и калийных солей. Практически эти машины могут применяться для центрифугирования солей, размеры частиц которых больше 0 2 - 0 3 мм. [33]
В случае движения твердой частицы в жидкости, так же, как и при движении жидкости вдоль неподвижной твердой стенки, на пограничной поверхности образуется гидродинамический слой, в котором существует некоторый градиент скорости относительного передвижения жидкости. В условиях смачивания молекулы жидкости, расположенные непосредственно на поверхности твердых частиц, движутся вместе с частицей. В случае же движения жидкости вдоль твердой стенки молекулы жидкости, расположенные на ее поверхности, остаются неподвижными. Таким образом, скольжение происходит между слоями жидкости, а не между жидкостью и твердой поверхностью. В связи с этим в уравнении Стокса т представляет собой коэффициент вязкости жидкости. Одним из основных условий отсутствия скольжения между оседающей частицей и средой является пол ная смачиваемость оседающих частиц жидкостью. [34]
Типичная картина движения твердых частиц показана на рис. IV-16, а; очевидно, что скорость в любой точке можно определить по функции тока. [35]
Данные о движении твердых частиц в псевдоожиженном слое представляют интерес также для изучения основных законов процесса псевдоожижения. Перемешивание твердых частиц в псевдоожиженном слое может происходить либо при процессе, подобном диффузии, либо при движении всей массы твердого материала. Движение основной массы материала псевдоожи-женного слоя обычно связано с вихревым движением в слоях, псевдоожиженных жидкостью, или с возникновением пузырей в слоях, псевдоожиженных газом. Для достижения противотока между частицами и газом необходимо поддерживать движение частиц в режиме полного вытеснения, для чего нужно найти способ уменьшения общего перемешивания частиц. В высоких слоях материала большой плотности падение давления больше и поэтому происходит большее расширение газа с бурным образованием пузырей, движущихся вверх слоя. [36]
Предположение о движении твердых частиц совместно с газом подтверждается также увеличением коэффициента теплопередачи вместе с повышением плотности и размеров частиц. Скорость движения газа относительно более крупных и более плотных частиц возрастает, что приводит к увеличению скорости переноса тепла. [37]
Вместе с тем движение твердых частиц под действием сил тяжести ( при отстаивании) является в большинстве случаев ламинарным. [38]
Предполагалось, что движение твердых частиц происходит в некоторой ограниченной области, окружающей газовый пузырь. [39]
Простейшим случаем является движение твердых частиц с постоянной массой и скоростью в потоке газов. [40]
Вместе с тем движение твердых частиц под действием сил тяжести при отстаивании) является в большинстве случаев ламинарным. [41]
Для полного описания движения твердой частицы необходимо рассмотреть также уравнения, описывающие вращательное движение твердой частицы. Действительно, вращательное и поступательное движение твердой частицы взаимосвязаны. Например, сила fpi, действующая на твердые частицы со стороны потока газа может зависеть от угловой скорости частицы, если учесть, например, силу Магнуса. [42]
Однако подобных траекторий движения твердых частиц при подъеме газовых пузырей, в псевдоожиженном слое не наблюдается. [43]
Наиболее общий случай движения твердой частицы представляет собой поступательное перемещение и вращение вокруг некоторой оси. Поэтому условие прилипания на поверхностях частиц требует наложения граничного условия v Uj Qt X г на поверхности i - й частицы. Вектор г измеряется от центра i - й частицы. [44]
Общая особенность траекторий движения твердых частиц псевдоожиженного слоя, рассчитанных на основе рассмотренных выше моделей ( идеальной жидкости, вязкой ньютоновской жидкости и жидкости, тензор напряжений - которой при помощи степенного закона связан с тензором скоростей деформации) заключается в том, что согласно этим моделям газовые пузыри оказывают заметное влияние на движение твердых частиц на гораздо более значительном расстоянии от пузыря, чем это наблюдается экспериментально. В действительности твердые частицы перемещаются под воздействием газового пузыря только в том случае, если газовый пузырь проходит вблизи них. Для того, чтобы описать наблюдаемое движение твердых частиц, Габор [127] предложил использовать модель бингамовской вя - копластичной жидкости. Согласно, этой модели, сплошная среда остается неподвижной до тех пор, пока касательные напряжения не достигнут некоторого критического значения. [45]