Циркуляционное движение

Cтраница 3

Здесь первый член представляет циркуляционное движение вокруг рассматриваемого элемента нити и не вызывает ее смещения. [31]

Рассматривая характер распределения скорости циркуляционного движения воздуха в вихревом следе, видим, что, чем меньше размах самолета, тем больше изменятся углы атаки на концах его крыла и кренящий момент. Точно так же, чем меньше скорости самолета ( при неизменной интенсивности вихрей), тем больше изменятся углы атаки сечений его крыла и кренящий момент. Возможность парирования кренящего момента зависит от эффективности элеронов. [32]

В связи с наличием интенсивного циркуляционного движения в зоне струи возникает неоднородное поле давления. На рис. 1 ( нижняя половина) представлено поле относительного статического давления во встречной струе. Как видно из рисунка, разрежение на оси струи с удалением от сопла уменьшается и переходит в положительное давление, которое достигает максимального значения в концевой зоне струи. Затем давление постепенно уменьшается и переходит в атмосферное. Возрастание давления в концевой зоне встречной струи вызвано переходом скоростного напора струи в статическое давление, связанным с преодолением сопротивления распространению струи во встречном однородном потоке. В поперечных сечениях струи вблизи выходного сопла разрежение вначале возрастает с удалением от осевой плоскости, а затем уменьшается, стремясь к нулю. Вдали от выходного сопла избыточное давление изменяется от максимального значения на осевой плоскости до нуля при удалении от нее. Так, если для режима т 0 5 максимальное значение разрежения ( и давления) в поперечных сечениях струи составляет около 15 % от начального скоростного напора струи, то для т 0 7 оно достигает 30 % и более. При уменьшении параметра т неоднородность поля давления сглаживается и встречная струя перестраивается в обычную свободную плоскую струю, распространяющуюся в неподвижной среде. [33]

Применим эту формулу к циркуляционному движению жидкости, когда интеграл от скорости по замкнутому контуру отличен от нуля. [34]

Мощность, затрачиваемая на такое циркуляционное движение газа в зазоре, пропорциональна массе газа, участвующей в движении, и сообщаемой ему кинетической энергии. [35]

При этом внутри канала устанавливается циркуляционное движение жидкости: нисходящее по стенкам, восходящее в ядре потока. Высокие волны жидкости при этом смыкаются, образуя жидкостные пробки. Таким образом, пленочный режим переходит в снарядный. Такая картина сохраняется и при некотором превышении скоростью газа значения шг-зх. [36]

Необходимо также отметить, что циркуляционное движение газовой среды оказывает влияние на процесс испарения. [37]

Отличительной особенностью фонтанирующего слоя является направленное циркуляционное движение дисперсного материала. Интенсивность циркуляции твердой фазы в значительной мере определяет равномерность обработки материалов и интенсивность внешнего теплообмена в фонтанирующем слое. Как было показано в [1, 2], интенсивность циркуляции определяется углом конусности аппарата и скоростью газового потока. [38]

Схема обтекания закругленных и острых кромок. [39]

Рассмотренное движение жидкости носит название безвихревого циркуляционного движения, а соответствующее ему поле скоростей называется полем скоростей плоского изолированного вихря. [40]

Возникающее в межлопаточных каналах радиальных турбо-машин относительное циркуляционное движение накладывается на поле скоростей, связанное с движением в неподвижном колесе. [41]

Линии тока и линии, вдоль которых происходит диффузия. в плоскости меридиана падающей капли. [42]

В модели Кро-нига и Бринка учитывается ламинарное циркуляционное движение жидкости внутри капли, равномерно движущейся в некоторой другой жидкости. Эта модель, основанная на классическом решении Адамаром и Рыбчинским [6,7] уравнения Навье - Стокса, учитывает конвективный перенос экстрагируемого компонента вдоль линии тока и молекулярную диффузию между линиями тока. [43]

Циркуляция атмосферы в плоскости меридиана ( области высокого давления отмечены знаками, а области низкого давления знаками -. [44]

На рис. 305 изображена схема обоих циркуляционных движений в северном полушарии, причем для наглядности масштаб в вертикальном направлении взят значительно большим, чем в горизонтальном направлении. [45]

Страницы: 1 2 3 4