Cтраница 1
Нестационарное движение определяется производной ( & P) / ait, которая при Г - - стреьштся к нулю. [1]
Нестационарное движение газа по магистральному газопроводу, состоящему из г линейных участков, описывается системой уравнений (1.51), предложенной в гл. Для решения этой системы уравнений должны быть заданы начальные и граничные условия, описывающие распределения давления газа вдоль всех участков газопровода в начальный момент времени, а также режимы подачи и отбора газа и режимы работы компрессорных станций. [2]
Нестационарное движение дислокации ( с ускорением) сопровождается изучением упругих ( авуковых) волн, подобно тому как нестационарное движение электрич. С др. стороны, вваимодействуя с интенсивными колебаниями кристалла, дислокация вовлекается в осцилляторное диссипативноо движение и дает важный вклад во внутреннее трение. [3]
Нестационарные движения грунтовых вод в слабо сцементированных горных породах ( грунтах) связаны, как правило, с эффектом подвижности границы массы жидкости. [4]
Быстрые нестационарные движения мелких частиц в кипящем слое приводят к сильной турбулизации газового потока и к весьма интенсивному перемешиванию. Тем самым обеспечивается как высокая скорость диффузии к поверхности взвешенных частиц слоя, так и однородность температуры и химического состава газа по всему объему слоя. С первым обстоятельством связана практическая ценность псевдоожиженного слоя: он является мощным средством интенсификации всех гетерогенных процессов. Второе обстоятельство облегчает расчеты процессов, осуществляемых в кипящем слое: параметры, характеризующие состояние газа ( температура и концентрации всех веществ), могут считаться постоянными по всему объему слоя. Нет необходимости рассматривать пространственные распределения этих величин - каждая из них может быть описана одним значением для всего слоя. Таким образом, псевдоожиженный слой является хорошим приближением к идеализированному предельному случаю реактора идеального смешения - или гомогенной реакционной зоны - о котором речь будет идти ниже. [5]
Быстрые нестационарные движения мелких частиц в кипящем слое приводят к сильной турбулизации газового потока и к весьма интенсивному перемешиванию. Тем самым обеспечивается как высокая скорость диффузии к поверхности взвешенных частиц слоя, так и однородность температуры и химического состава газа по всему объему слоя. С первым обстоятельством связана практическая ценность псевдоожиженного слоя: он является мощным средством интенсификации всех гетерогенных процессов. Второе обстоятельство облегчает расчеты процессов, осуществляемых в кипящем слое: параметры, характеризующие состояние газа ( температура и концентрации всех веществ), могут считаться постоянными по всему объему слоя. Нет необходимости рассматривать пространственные распределения этих величин - каждая из них может быть описана одним значением для всего слоя. Таким образом псевдоожиженный слой является хорошим приближением к идеализированному предельному случаю реактора идеального смешения - или гомогенной реакционной зоны - о котором речь будет идти ниже. [6]
Поэтому нестационарное движение в скважине, описываемое уравнением (2.135), является колебательным, хотя и быстро затухающим. Параметр 2aL / c в реальных условиях вряд ли превышает единицу. [7]
Сравним стационарное и нестационарное движение газа с точки зрения затрат энергии Э на трение в трубопроводе, исходя из усредненного во времени расхода газа. [8]
Рассмотрим нестационарное движение насыщенного и влажного пара в бесконечной плоской решетке профилей в рамках модели сжимаемой невязкой среды. [9]
Рассмотрим поступательное нестационарное движение одиночной сферы постоянного радиуса а с фиксированной по направлению, но не по величине, скоростью v300 ( t) в несжимаемой вязкой жидкости, покоящейся на бесконечности. [10]
Изучение нестационарного движения жидкостей в трубах, в частности гидравлического удара, имеет давнюю историю. Фундаментальным является вклад Н. Е. Жуковского, который на основе экспериментальных результатов, полученных при исследовании московского водопровода, разработал теорию распространения звуковых волн в упругих трубах с учетом сжимаемости жидкости. [11]
Исследованиями нестационарного движения пульсирующего потока вязкой жидкости занимались Л. Г. Лой-цянский [23], Н. А. Чарный [46] и др. Однако вопрос колебаний систем под действием пульсирующего потока жидкости изучен недостаточно. [12]
При нестационарном движении происходят необратимые процессы, которые можно описать, применяя кинетические уравнения нелинейной термодинамики. По нашему мнению, это является одним из правильных путей описания движения тиксотропных систем. Оказалось, что при 0 Sen sg 20 ( Sen - параметр Сен-Венана) вязко-пластичная модель может быть использована для описания и нестационарного движения. [13]
При нестационарном движении самотормозящихся механизмов возможны как тяговый режим, так и режим оттормаживания. [14]
Из теории нестационарных движений известно, что нестационарный импульс всего лишь на 20 % меньше соответствующего стационарного; эта разница может служить характеристикой перераспределения энергии. [15]